Օհմի օրենքը ամբողջական միացման համար. Հիմնական էլեկտրական օրենքները

Կայքի բաժիններ

Խմբագրի ընտրությունը.

Գովազդ

Տուն - Ննջասենյակ

1827 թվականին Գեորգ Օհմը հրապարակեց իր հետազոտությունը, որը կազմում է մինչ օրս օգտագործվող բանաձեւի հիմքը։ Օհմը կատարեց մի մեծ շարք փորձեր, որոնք ցույց տվեցին կիրառվող լարման և հաղորդիչով հոսող հոսանքի միջև կապը։

Այս օրենքը էմպիրիկ է, այսինքն՝ հիմնված է փորձի վրա։ «Օհմ» անվանումը ընդունված է որպես էլեկտրական դիմադրության պաշտոնական SI միավոր:

Օհմի օրենքը շղթայի հատվածի համարնշում է, որ հաղորդիչի էլեկտրական հոսանքն ուղիղ համեմատական է դրա պոտենցիալ տարբերությանը և հակադարձ համեմատական՝ դիմադրությանը։ Հաշվի առնելով, որ հաղորդիչի դիմադրությունը (չշփոթել) հաստատուն արժեք է, մենք կարող ենք դա ձևակերպել հետևյալ բանաձևով.

I - հոսանք ամպերով (A)
V - լարումը վոլտերով (V)
R - դիմադրություն ohms-ով (Օմ)

Պարզության համար՝ 1 Օմ դիմադրություն ունեցող ռեզիստորը, որի միջով հոսում է 1 Ա հոսանք, իր տերմինալներում ունի պոտենցիալ տարբերություն (լարման) 1 Վ։

Գերմանացի ֆիզիկոս Կիրխհոֆը (հայտնի է իր Կիրխհոֆի կանոններով) մի ընդհանրացում է արել, որն ավելի շատ օգտագործվում է ֆիզիկայում.

σ - նյութական հաղորդունակություն
J - ընթացիկ խտությունը
Էլ - էլեկտրական դաշտ.

Օհմի օրենքը և դիմադրությունը

Ռեզիստորները պասիվ տարրեր են, որոնք ապահովում են էլեկտրական հոսանքի դիմադրություն շղթայում: , որը գործում է Օհմի օրենքի համաձայն, կոչվում է օհմական դիմադրություն։ Երբ հոսանքն անցնում է նման ռեզիստորի միջով, նրա տերմինալների վրայով լարման անկումը համաչափ է դիմադրության արժեքին:

Օհմի բանաձևը գործում է փոփոխական լարման և հոսանքի սխեմաների համար: Օհմի օրենքը հարմար չէ կոնդենսատորների և ինդուկտորների համար, քանի որ դրանց ընթացիկ-լարման բնութագիրը (վոլտ-ամպեր բնութագրիչ) ըստ էության գծային չէ:

Օհմի բանաձևը կիրառելի է նաև մի քանի ռեզիստորներով սխեմաների համար, որոնք կարող են միացված լինել սերիական, զուգահեռ կամ խառը: Սերիայի կամ զուգահեռաբար միացված դիմադրիչների խմբերը կարող են պարզեցվել որպես համարժեք դիմադրություն:

Հոդվածներում և կապի մասին ավելի մանրամասն նկարագրվում է, թե ինչպես դա անել:

Գերմանացի ֆիզիկոս Գեորգ Սիմոն Օմը հրապարակել է իր ամբողջական տեսությունէլեկտրականություն, որը կոչվում է «գալվանական միացումների տեսություն»: Նա պարզել է, որ շղթայի մի հատվածում լարման անկումը շղթայի այդ հատվածի դիմադրության միջով անցնող հոսանքի աշխատանքի արդյունքն է։ Սա հիմք է հանդիսացել այն օրենքի, որը մենք օգտագործում ենք այսօր։ Օրենքը ռեզիստորների հիմնական հավասարումներից մեկն է:

Օհմի օրենք - բանաձև

Օհմի օրենքի բանաձևը կարող է օգտագործվել, երբ հայտնի են երեք փոփոխականներից երկուսը: Դիմադրության, հոսանքի և լարման միջև կապը կարող է գրվել տարբեր ձևերով: Օհմի եռանկյունը կարող է օգտակար լինել յուրացման և մտապահման համար։

Ստորև բերված են նման եռանկյունի հաշվիչ օգտագործելու երկու օրինակ:

Մենք ունենք 1 Օմ դիմադրություն ունեցող ռեզիստոր, որի տերմինալներում 100 Վ-ից մինչև 10 Վ լարման անկում ունի:Ի՞նչ հոսանք է անցնում այս ռեզիստորի միջով:Եռանկյունը հիշեցնում է մեզ, որ.

Մենք ունենք 10 Օմ դիմադրություն ունեցող ռեզիստոր, որի միջով հոսում է 2 ամպեր հոսանք 120 Վ լարման դեպքում։Ինչպիսի՞ն կլինի լարման անկումը այս դիմադրության վրա:Եռանկյունի օգտագործումը ցույց է տալիս, որ.Այսպիսով, լարումը կապում կլինի 120-20 = 100 Վ:

Օհմի օրենք - Ուժ

Երբ էլեկտրական հոսանքը հոսում է ռեզիստորի միջով, այն ցրում է որոշակի քանակությամբ էներգիա որպես ջերմություն:

Հզորությունը հոսող հոսանքի I (A) և կիրառվող լարման V (V) ֆունկցիան է.

P - հզորությունը վտներով (V)

Շղթայի մի հատվածի համար Օհմի օրենքի հետ համատեղ, բանաձևը կարող է փոխակերպվել հետևյալ ձևի.

Իդեալական ռեզիստորը ցրում է ողջ էներգիան և չի պահում էլեկտրական կամ մագնիսական էներգիա: Յուրաքանչյուր դիմադրություն ունի հզորության քանակի սահմանափակում, որը կարող է ցրվել առանց դիմադրության վնաս պատճառելու: Սա իշխանություն է կոչվում է անվանական:

Բնապահպանական պայմանները կարող են նվազեցնել կամ բարձրացնել այս արժեքը: Օրինակ, եթե շրջակա օդըտաք է, ապա ավելորդ ջերմությունը ցրելու ռեզիստորի կարողությունը նվազում է, և հակառակը, շրջակա միջավայրի ցածր ջերմաստիճանի դեպքում, ռեզիստորի ցրման ունակությունը մեծանում է:

Գործնականում ռեզիստորները հազվադեպ են հզորության վարկանիշ: Այնուամենայնիվ, ռեզիստորների մեծ մասը գնահատվում է 1/4 կամ 1/8 վտ:

Ստորև բերված է կարկանդակ աղյուսակ, որը կօգնի ձեզ արագ որոշել ուժի, հոսանքի, լարման և դիմադրության միջև կապը: Չորս պարամետրերից յուրաքանչյուրի համար այն ցույց է տալիս, թե ինչպես կարելի է հաշվարկել դրա արժեքը:

Օհմի օրենքը - հաշվիչ

Տրված է առցանց հաշվիչՕհմի օրենքը թույլ է տալիս որոշել ընթացիկ ուժի, էլեկտրական լարման, հաղորդիչի դիմադրության և հզորության միջև կապը: Հաշվարկելու համար մուտքագրեք ցանկացած երկու պարամետր և սեղմեք հաշվարկի կոճակը:

Էլեկտրական հոսանք և վտանգավոր լարմանանհնար է լսել (բացառությամբ բարձր լարման գծերի և էլեկտրական կայանքների բզզոցների): Էլեկտրաէներգիայի մատակարարվող լարման մասերը ոչ մի կերպ չեն տարբերվում արտաքինից:

Նրանց հոտից հնարավոր չէ ճանաչել, և նորմալ աշխատանքային ռեժիմներում դրանք չեն տարբերվում բարձր ջերմաստիճանից: Բայց մենք միացնում ենք փոշեկուլը անաղմուկ և անաղմուկ վարդակից, շրջում ենք անջատիչը, և էներգիան կարծես թե դուրս է գալիս ոչ մի տեղից, ինքնուրույն՝ նյութականանալով կենցաղային սարքի ներսում աղմուկի և սեղմման տեսքով:

Կրկին, եթե երկու մեխ մտցնենք վարդակի վարդակների մեջ և բռնենք դրանք, ապա բառիս բուն իմաստով ամբողջ մարմնով կզգանք էլեկտրական հոսանքի գոյության իրականությունն ու օբյեկտիվությունը։ Դա անելը, իհարկե, կտրականապես հուսահատված է: Բայց փոշեկուլների և եղունգների օրինակները մեզ հստակ ցույց են տալիս, որ էլեկտրատեխնիկայի հիմնական օրենքներն ուսումնասիրելը և հասկանալը նպաստում են կենցաղային էլեկտրաէներգիայի հետ աշխատելիս անվտանգությանը, ինչպես նաև վերացնում են էլեկտրական հոսանքի և լարման հետ կապված սնահավատ նախապաշարմունքները:

Այսպիսով, եկեք նայենք էլեկտրատեխնիկայի ամենաարժեքավոր օրենքներից մեկին, որն օգտակար է իմանալ: Եվ մենք կփորձենք դա անել հնարավոր ամենահայտնի ձևով:

Օմի օրենքը

1. Օհմի օրենքը գրելու դիֆերենցիալ ձև

Էլեկտրատեխնիկայի ամենակարևոր օրենքը, իհարկե. Օմի օրենքը. Նույնիսկ էլեկտրատեխնիկայի հետ կապ չունեցող մարդիկ գիտեն դրա գոյության մասին։ Բայց միևնույն ժամանակ հարցը «Գիտե՞ք Օհմի օրենքը»: տեխնիկական բուհերում դա ծուղակ է հանդուգն ու ամբարտավան ուսանողների համար։ Ընկերը, իհարկե, պատասխանում է, որ ինքը շատ լավ գիտի Օհմի օրենքը, և հետո նրանք դիմում են նրան՝ խնդրելով տալ այս օրենքը տարբեր ձևով: Այստեղ է, որ պարզվում է, որ ավագ դպրոցի աշակերտը կամ առաջին կուրսեցին դեռ շատ ուսում ունի անելու:

Այնուամենայնիվ, Օհմի օրենքը գրելու դիֆերենցիալ ձևը գործնականում գրեթե կիրառելի չէ: Այն արտացոլում է ընթացիկ խտության և դաշտի ուժի միջև կապը.

որտեղ G-ը շղթայի հաղորդունակությունն է. E - էլեկտրական հոսանքի ինտենսիվությունը:

Այս բոլորը էլեկտրական հոսանք արտահայտելու փորձեր են՝ հաշվի առնելով միայն ֆիզիկական հատկություններդիրիժոր նյութ՝ առանց հաշվի առնելու երկրաչափական պարամետրեր(երկարությունը, տրամագիծը և այլն): Օհմի օրենքը գրելու դիֆերենցիալ ձևը մաքուր տեսություն է առօրյա կյանքում դրա իմացությունը ընդհանրապես չի պահանջվում.

2. Շղթայի մի հատվածի համար Օհմի օրենքը գրելու ինտեգրալ ձև

Մեկ այլ բան նշումների ինտեգրալ ձևն է: Այն ունի նաև մի քանի սորտեր. Դրանցից ամենատարածվածն է Օհմի օրենքը շղթայի հատվածի համար՝ I=U/R

Այլ կերպ ասած, շղթայի մի հատվածում հոսանքը միշտ ավելի մեծ է, այնքան մեծ է այս հատվածի վրա կիրառվող լարումը և այնքան ցածր է այս հատվածի դիմադրությունը:

Օհմի օրենքի այս «տիպը» պարզապես պարտադիր անգիր է բոլորի համար, ովքեր գոնե երբեմն ստիպված են զբաղվել էլեկտրականությամբ: Բարեբախտաբար, կախվածությունը բավականին պարզ է. Ի վերջո, ցանցում լարումը կարելի է համարել հաստատուն: Ելքի համար այն 220 վոլտ է։ Հետևաբար, պարզվում է, որ շղթայի հոսանքը կախված է միայն վարդակից միացված շղթայի դիմադրությունից: Այստեղից էլ պարզ բարոյականությունը. այս դիմադրությունը պետք է վերահսկվի:

Կարճ միացումները, որոնք բոլորը լսում են, տեղի են ունենում հենց արտաքին միացման ցածր դիմադրության պատճառով: Ենթադրենք, որ ճյուղային տուփի լարերի սխալ միացման պատճառով փուլային և չեզոք լարերը ուղղակիորեն միացված են միմյանց: Այնուհետև միացման հատվածի դիմադրությունը կտրուկ կնվազի մինչև գրեթե զրոյի, և հոսանքը նույնպես կտրուկ կաճի մինչև շատ մեծ արժեք: Եթե լարերը ճիշտ կատարվեն, այն կաշխատի: անջատիչ, և եթե այն չկա, կամ այն անսարք է կամ սխալ է ընտրված, ապա մետաղալարը չի դիմանա ավելացած հոսանքին, կջերմանա, հալվի և, հնարավոր է, հրդեհ առաջացնի։

Բայց պատահում է, որ դրա պատճառ են դառնում միացված սարքերը, որոնք աշխատում են մեկ ժամից ավելի կարճ միացում. Տիպիկ դեպքը օդափոխիչն է, որի շարժիչի ոլորունները գերտաքացել են շեղբերների խցանման պատճառով: Շարժիչի ոլորունների մեկուսացումը նախատեսված չէ լուրջ ջեռուցման համար, այն արագորեն դառնում է անօգտագործելի. Արդյունքում առաջանում են շրջադարձային կարճ միացումներ, որոնք նվազեցնում են դիմադրությունը և Օհմի օրենքի համաձայն՝ հանգեցնում են նաև հոսանքի ավելացման։

Ավելացած հոսանքն իր հերթին ոլորունների մեկուսացումը դարձնում է ամբողջովին անօգտագործելի, և տեղի է ունենում ոչ թե ընդհատում, այլ իրական, լրիվ կարճ միացում: Ընթացիկը հոսում է ոլորուններից բացի, անմիջապես փուլային մետաղալարից դեպի չեզոք մետաղալար: Ճիշտ է, վերը նշված բոլորը կարող են տեղի ունենալ միայն շատ պարզ և էժան օդափոխիչով, որը հագեցած չէ ջերմային պաշտպանությամբ:

Օհմի օրենքը AC

Հարկ է նշել, որ Օհմի օրենքի վերը նշված նշումը նկարագրում է շղթայի մի հատված, որն ունի հաստատուն լարում: AC լարման ցանցերում կա լրացուցիչ ռեակտիվություն, և դիմադրությունը կարևոր է դառնում քառակուսի արմատակտիվ և ռեակտիվ դիմադրության քառակուսիների գումարից:

Օհմի օրենքը AC շղթայի հատվածի համար ունի ձև՝ I=U/Z,

որտեղ Z-ը շղթայի ընդհանուր դիմադրությունն է:

Բայց բարձր ռեակտիվությունը բնորոշ է, առաջին հերթին, հզորին էլեկտրական մեքենաներև էներգիայի փոխակերպման տեխնոլոգիա: Ներքին էլեկտրական դիմադրություն կենցաղային տեխնիկաիսկ լամպերը գրեթե ամբողջությամբ ակտիվ են: Հետևաբար, առօրյա կյանքում հաշվարկների համար կարող եք օգտագործել Օհմի օրենքը գրելու ամենապարզ ձևը՝ I=U/R։

3. Նշման ինտեգրալ ձև ամբողջական շղթա

Քանի որ շղթայի մի հատվածի համար օրենք գրելու ձև կա, ուրեմն կա նաև Օհմի օրենքը ամբողջական միացման համար՝ I=E/(r+R).

Այստեղ r-ը ցանցի EMF աղբյուրի ներքին դիմադրությունն է, իսկ R-ն ինքնին շղթայի ընդհանուր դիմադրությունն է:

Պետք չէ հեռու փնտրել ֆիզիկական մոդել՝ Օհմի օրենքի այս ենթատիպը պատկերացնելու համար. սա մեքենայի ներկառուցված էլեկտրական ցանցն է, որում մարտկոցը EMF-ի աղբյուր է: Չի կարելի ենթադրել, որ մարտկոցի դիմադրությունը հավասար է բացարձակ զրոյի, հետևաբար, նույնիսկ նրա տերմինալների միջև ուղիղ կարճ միացման դեպքում (առանց դիմադրության R), հոսանքը չի աճի մինչև անսահմանություն, այլ պարզապես բարձր արժեք: Սակայն այս բարձր արժեքը, իհարկե, բավական է, որպեսզի լարերը հալվեն, իսկ մեքենայի պաստառագործությունը բռնկվի: Հետեւաբար, մեքենաների էլեկտրական սխեմաները պաշտպանված են կարճ միացումներից, օգտագործելով ապահովիչներ:

Նման պաշտպանությունը կարող է բավարար չլինել, եթե կարճ միացումը տեղի է ունենում մարտկոցի համեմատ ապահովիչների տուփից առաջ, կամ եթե ապահովիչներից մեկը փոխարինվում է պղնձե մետաղալարով: Այնուհետև կա միայն մեկ փրկություն՝ անհրաժեշտ է հնարավորինս արագ կոտրել միացումը՝ հեռացնելով «հողը», այսինքն՝ բացասական տերմինալը:

4. Օհմի օրենքը գրելու ինտեգրալ ձև EMF աղբյուր պարունակող շղթայի հատվածի համար

Հարկ է նաև նշել, որ կա Օհմի օրենքի մեկ այլ տարբերակ՝ EMF աղբյուր պարունակող շղթայի հատվածի համար.

Այստեղ U-ն պոտենցիալ տարբերությունն է դիտարկվող շղթայի հատվածի սկզբում և վերջում: EMF արժեքի նշանը կախված է լարման նկատմամբ դրա ուղղությունից: Շղթայի պարամետրերը որոշելիս հաճախ անհրաժեշտ է Օհմի օրենքը օգտագործել շղթայի մի հատվածի համար, երբ շղթայի մի մասը անհասանելի է մանրամասն ուսումնասիրության համար և մեզ չի հետաքրքրում։ Ենթադրենք, այն թաքնված է պատյանի մի կտոր մասերով։ Մնացած սխեման պարունակում է EMF աղբյուր և հայտնի դիմադրություն ունեցող տարրեր: Այնուհետև, շղթայի անհայտ մասի մուտքում լարումը չափելով, կարող եք հաշվարկել հոսանքը, իսկ դրանից հետո՝ անհայտ տարրի դիմադրությունը։

Եզրակացություններ

Այսպիսով, մենք կարող ենք տեսնել, որ Օհմի «պարզ» օրենքը այնքան էլ պարզ չէ, որքան ոմանք կարող էին մտածել: Իմանալով Օհմի օրենքների ամբողջական նշումների բոլոր ձևերը՝ դուք կարող եք հասկանալ և հեշտությամբ հիշել էլեկտրական անվտանգության բազմաթիվ պահանջներ, ինչպես նաև վստահություն ձեռք բերել էլեկտրաէներգիայի հետ աշխատելու հարցում:

Եթե $\overrightarrow(E)$ էլեկտրական դաշտում տեղադրված է մեկուսացված հաղորդիչը, ապա $\overrightarrow(F) = q\overrightarrow(E)$ ուժը կգործի ազատ լիցքերի վրա $q$ դիրիժորում $\overrightarrow(F) = q\overrightarrow(E)$ Արդյունքում, դիրիժորում տեղի է ունենում անվճար վճարների կարճաժամկետ տեղաշարժ: Այս գործընթացը կավարտվի, երբ հաղորդիչի մակերեսին առաջացող լիցքերի սեփական էլեկտրական դաշտը ամբողջությամբ փոխհատուցի արտաքին դաշտը։ Ստացված էլեկտրաստատիկ դաշտը հաղորդիչի ներսում կլինի զրո:

Այնուամենայնիվ, դիրիժորներում, որոշակի պայմաններում, կարող է առաջանալ ազատ կրիչների շարունակական պատվիրված շարժում էլեկտրական լիցք.

Լիցքավորված մասնիկների ուղղորդված շարժումը կոչվում է էլեկտրական հոսանք։

Էլեկտրական հոսանքի ուղղությունը ընդունվում է որպես դրական ազատ լիցքերի շարժման ուղղություն։ Որպեսզի հաղորդիչում էլեկտրական հոսանք գոյություն ունենա, դրա մեջ էլեկտրական դաշտ պետք է ստեղծվի։

Էլեկտրական հոսանքի քանակական չափանիշն է ընթացիկ ուժ$I$-ը սկալային ֆիզիկական մեծություն է, որը հավասար է $\Delta q$ լիցքի հարաբերակցությանը, որը փոխանցվում է հաղորդիչի խաչմերուկով (Նկար 1.8.1) $\Delta t$ ժամանակային միջակայքում: այս ժամանակահատվածի համար.

$$I = \frac(\Delta q)(\Delta t) $$

Եթե ընթացիկ ուժգնությունը և դրա ուղղությունը ժամանակի ընթացքում չեն փոխվում, ապա այդպիսի հոսանք կոչվում է մշտական .

Միավորների միջազգային համակարգում (SI) հոսանքը չափվում է ամպերով (A): 1 Ա-ի ընթացիկ միավորը որոշվում է հոսանքի հետ երկու զուգահեռ հաղորդիչների մագնիսական փոխազդեցությամբ:

Ուղղակի էլեկտրական հոսանք կարող է ստեղծվել միայն ներսում փակ միացում , որոնցում փակ հետագծերով շրջանառվում են անվճար լիցքակիրներ։ Նման շղթայի տարբեր կետերում էլեկտրական դաշտը ժամանակի ընթացքում հաստատուն է։ Հետեւաբար, էլեկտրական դաշտը միացումում DCունի սառեցված էլեկտրաստատիկ դաշտի բնույթ: Բայց երբ էլեկտրական լիցքը շարժվում է էլեկտրաստատիկ դաշտում փակ ճանապարհով, էլեկտրական ուժերի կողմից կատարված աշխատանքը զրո է: Հետևաբար, ուղղակի հոսանքի առկայության համար անհրաժեշտ է էլեկտրական շղթայում ունենալ այնպիսի սարք, որն ի վիճակի է ուժերի աշխատանքի շնորհիվ ստեղծել և պահպանել պոտենցիալ տարբերություններ շղթայի հատվածներում։ ոչ էլեկտրաստատիկ ծագում. Նման սարքերը կոչվում են DC աղբյուրներ . Ընթացիկ աղբյուրներից ազատ լիցքակիրների վրա գործող ոչ էլեկտրաստատիկ ծագման ուժերը կոչվում են արտաքին ուժեր .

Արտաքին ուժերի բնույթը կարող է տարբեր լինել: Գալվանական բջիջներում կամ մարտկոցներում դրանք առաջանում են ուղղակի հոսանքի գեներատորներում էլեկտրաքիմիական պրոցեսների արդյունքում, արտաքին ուժերը առաջանում են, երբ հաղորդիչները շարժվում են մագնիսական դաշտում. Էլեկտրական շղթայում ընթացիկ աղբյուրը կատարում է նույն դերը, ինչ պոմպը, որն անհրաժեշտ է փակ շղթայում հեղուկը մղելու համար: հիդրավլիկ համակարգ. Արտաքին ուժերի ազդեցության տակ էլեկտրական լիցքերը շարժվում են ընթացիկ աղբյուրի ներսում դեմէլեկտրաստատիկ դաշտի ուժեր, որոնց շնորհիվ փակ շղթայում կարող է պահպանվել մշտական էլեկտրական հոսանքը։

Երբ էլեկտրական լիցքերը շարժվում են ուղիղ հոսանքի շղթայի երկայնքով, ընթացիկ աղբյուրների ներսում գործող արտաքին ուժերը կատարում են աշխատանք:

Այն ֆիզիկական մեծությունը, որը հավասար է արտաքին ուժերի $A_(st)$ աշխատանքի հարաբերությանը, երբ լիցքը $q$ ընթացիկ աղբյուրի բացասական բևեռից դեպի դրականը տեղափոխելիս այս լիցքի արժեքին կոչվում է. Աղբյուրի էլեկտրաշարժիչ ուժը (EMF):

$$EMF=\varepsilon=\frac(A_(st))(q): $$

Այսպիսով, EMF- ն որոշվում է արտաքին ուժերի կողմից ագրեգատ տեղափոխելիս կատարված աշխատանքով դրական լիցք. Էլեկտրաշարժիչ ուժը, ինչպես պոտենցիալ տարբերությունը, չափվում է Վոլտ (V):

Երբ մեկ դրական լիցք շարժվում է փակ ուղղակի հոսանքի շղթայի երկայնքով, արտաքին ուժերի կողմից կատարված աշխատանքը հավասար է այս շղթայում գործող էմֆ-ի գումարին, իսկ էլեկտրաստատիկ դաշտի աշխատանքը զրո է:

DC շղթան կարելի է բաժանել առանձին բաժինների: Այն տարածքները, որտեղ արտաքին ուժեր չեն գործում (այսինքն՝ ընթացիկ աղբյուրներ չպարունակող տարածքները) կոչվում են միատարր . Ընթացիկ աղբյուրներ պարունակող տարածքները կոչվում են տարասեռ .

Երբ մեկ դրական լիցք շարժվում է շղթայի որոշակի հատվածի երկայնքով, աշխատանքն իրականացվում է ինչպես էլեկտրաստատիկ (Կուլոն), այնպես էլ արտաքին ուժերով: Էլեկտրաստատիկ ուժերի աշխատանքը հավասար է անհամասեռ հատվածի սկզբնական (1) և վերջնական (2) կետերի $\Դելտա \phi_(12) = \phi_(1) - \phi_(2)$ պոտենցիալ տարբերությանը: . Արտաքին ուժերի աշխատանքը, ըստ սահմանման, հավասար է տվյալ տարածքում գործող $\mathcal(E)$ էլեկտրաշարժիչ ուժին: Այսպիսով, ընդհանուր աշխատանքը հավասար է

$$U_(12) = \phi_(1) - \phi_(2) + \mathcal(E)$$

Չափը U 12-ը սովորաբար կոչվում է լարման շղթայի հատվածում 1-2. Միատարր տարածքի դեպքում լարումը հավասար է պոտենցիալ տարբերությանը.

$$U_(12) = \phi_(1) - \phi_(2)$$

Գերմանացի ֆիզիկոս Գ.Օհմը 1826 թվականին փորձնականորեն հաստատեց, որ հոսանքի ուժը $I$ հոսում է միատարր մետաղական հաղորդիչի միջով (այսինքն՝ հաղորդիչ, որտեղ արտաքին ուժեր չեն գործում) համաչափ է ծայրերում գտնվող $U$ լարմանը։ դիրիժորի՝

$$I = \frac(1)(R) U; \: U = IR$$

որտեղ $R$ = կոնստ.

Չափը Ռսովորաբար կոչվում է էլեկտրական դիմադրություն . Էլեկտրական դիմադրություն ունեցող հաղորդիչը կոչվում է դիմադրություն . Այս հարաբերակցությունը արտահայտում է Օհմի օրենքը շղթայի միատարր հատված. Հաղորդավարի հոսանքն ուղիղ համեմատական է կիրառվող լարմանը և հակադարձ համեմատական հաղորդիչի դիմադրությանը:

Հաղորդավարների էլեկտրական դիմադրության SI միավորն է Օմ (Օմ): 1 Օմ դիմադրությունն ունի շղթայի մի հատված, որտեղ 1 Վ լարման դեպքում տեղի է ունենում 1 Ա հոսանք:

Հաղորդավարները, որոնք ենթարկվում են Օհմի օրենքին, կոչվում են գծային . $I$ հոսանքի գրաֆիկական կախվածությունը $U$ լարումից (այդպիսի գրաֆիկները կոչվում են. վոլտ-ամպերի բնութագրերը , հապավումը որպես CVC) պատկերված է ուղիղ գծով, որն անցնում է կոորդինատների սկզբնակետով։ Հարկ է նշել, որ կան բազմաթիվ նյութեր և սարքեր, որոնք չեն ենթարկվում Օհմի օրենքին, օրինակ՝ կիսահաղորդչային դիոդը կամ գազի արտանետման լամպը։ Նույնիսկ մետաղական հաղորդիչների դեպքում, բավականաչափ բարձր հոսանքների դեպքում, Օհմի գծային օրենքից շեղում է նկատվում, քանի որ մետաղական հաղորդիչների էլեկտրական դիմադրությունը մեծանում է ջերմաստիճանի բարձրացման հետ:

Emf պարունակող շղթայի հատվածի համար Օհմի օրենքը գրված է հետևյալ ձևով.

$$IR = U_(12) = \phi_(1) - \phi_(2) + \mathcal(E) = \Դելտա \phi_(12) + \mathcal(E)$$
$$\գույն(կապույտ)(I = \frac(U)(R))$$

Այս հարաբերակցությունը սովորաբար կոչվում է ընդհանրացված Օհմի օրենքըկամ Օհմի օրենքը շղթայի ոչ միատեսակ հատվածի համար.

Նկ. 1.8.2-ը ցույց է տալիս փակ DC միացում: Շղթայի բաժին ( CD) միատարր է։

Նկար 1.8.2.

DC միացում

Օհմի օրենքի համաձայն

$$IR = \Դելտա\phi_(cd)$$

Հողամաս ( աբ) պարունակում է ընթացիկ աղբյուր, որի emf հավասար է $\mathcal(E)$:

Համաձայն Օհմի օրենքի՝ տարասեռ տարածքի համար.

$$Ir = \Delta \phi_(ab) + \mathcal(E)$$

Երկու հավասարությունները գումարելով՝ մենք ստանում ենք.

$$I(R+r) = \Delta\phi_(cd) + \Delta \phi_(ab) + \mathcal(E)$$

Բայց $\Delta\phi_(cd) = \Delta \phi_(ba) = -\Delta \phi_(ab)$:

$$\գույն(կապույտ)(I=\frac(\mathcal(E))(R + r))$$

Այս բանաձեւը արտահայտում է Օհմի օրենքը ամբողջական միացման համար Ամբողջական միացումում ընթացիկ ուժը հավասար է աղբյուրի էլեկտրաշարժիչ ուժին, որը բաժանված է շղթայի միատարր և անհամասեռ հատվածների դիմադրությունների գումարի վրա (աղբյուրի ներքին դիմադրություն):

Դիմադրություն rտարասեռ տարածք Նկ. 1.8.2-ը կարելի է համարել ընթացիկ աղբյուրի ներքին դիմադրություն . Այս դեպքում տարածքը ( աբ) Նկ. 1.8.2-ը աղբյուրի ներքին մասն է: Եթե միավորներ աԵվ բկարճ դիրիժորի հետ, որի դիմադրությունը փոքր է աղբյուրի ներքին դիմադրության համեմատ ($R\\ll r$), ապա միացումը կհոսի կարճ միացման հոսանք

$$I_(kz)=\frac(\mathcal(E))(r)$$

Կարճ միացման հոսանք - առավելագույն հոսանքը, որից կարելի է ստանալ այս աղբյուրըէլեկտրաշարժիչ ուժով $\mathcal(E)$ և ներքին դիմադրությամբ $r$: Ցածր ներքին դիմադրություն ունեցող աղբյուրների համար կարճ միացման հոսանքը կարող է շատ բարձր լինել և հանգեցնել էլեկտրական միացման կամ աղբյուրի ոչնչացմանը: Օրինակ՝ ավտոմեքենաներում օգտագործվող կապարաթթվային մարտկոցները կարող են ունենալ մի քանի հարյուր ամպերի կարճ միացման հոսանքներ։ Կարճ միացումներ լուսավորության ցանցեր, սնուցվում են ենթակայաններից (հազար ամպեր): Նման մեծ հոսանքների կործանարար ազդեցությունից խուսափելու համար միացումում ներառված են ապահովիչներ կամ հատուկ անջատիչներ:

Որոշ դեպքերում կարճ միացման հոսանքի վտանգավոր արժեքները կանխելու համար մի շարք արտաքին դիմադրություն միացվում է աղբյուրին: Հետո դիմադրություն rհավասար է աղբյուրի ներքին դիմադրության և արտաքին դիմադրության գումարին, իսկ կարճ միացման ժամանակ ընթացիկ ուժը չափազանց մեծ չի լինի։

Եթե արտաքին շղթան բաց է, ապա $\Delta \phi_(ba) = -\Delta \phi_(ab) = \mathcal(E)$, այսինքն բաց մարտկոցի բևեռների պոտենցիալ տարբերությունը հավասար է դրա emf.

Եթե արտաքին բեռի դիմադրությունը Ռմիացված է, և հոսանքը հոսում է մարտկոցի միջով Ի, նրա բևեռներում պոտենցիալ տարբերությունը դառնում է հավասար

$$\Delta \phi_(ba) = \mathcal(E) - Ir$$

Նկ. 1.8.3-ը ցույց է տալիս ուղղակի հոսանքի աղբյուրի սխեմատիկ պատկերը $\mathcal(E)$ հավասար emf-ով և ներքին դիմադրությամբ: rերեք ռեժիմով՝ «անգործություն», բեռնվածության գործարկում և կարճ միացման ռեժիմ (կարճ միացում): Նշված լարվածություն $\overrightarrow(E)$ էլեկտրական դաշտմարտկոցի ներսում և դրական լիցքերի վրա գործող ուժեր.$\overrightarrow(F)_(e)$ - էլեկտրական ուժ և $\overrightarrow(F)_(st)$ - արտաքին ուժ: Կարճ միացման ռեժիմում էլեկտրական դաշտը մարտկոցի ներսում անհետանում է:

DC էլեկտրական սխեմաներում լարումները և հոսանքները չափելու համար դրանք օգտագործվում են հատուկ սարքեր - վոլտմետրերԵվ ամպաչափեր.

Վոլտմետր նախագծված է չափելու իր տերմինալների վրա կիրառվող պոտենցիալ տարբերությունը: Նա կապում է զուգահեռշղթայի այն հատվածը, որտեղ չափվում է պոտենցիալների տարբերությունը: Ցանկացած վոլտմետր ունի որոշակի ներքին դիմադրություն $R_(V)$: Որպեսզի վոլտմետրը չներկայացնի հոսանքների նկատելի վերաբաշխում, երբ միացված է չափվող շղթային, դրա ներքին դիմադրությունը պետք է մեծ լինի այն շղթայի այն հատվածի դիմադրության համեմատ, որին այն միացված է: Նկ.-ում ներկայացված շղթայի համար: 1.8.4, այս պայմանը գրված է հետևյալ կերպ.

$$R_(B)\gg R_(1)$$

Այս պայմանը նշանակում է, որ հոսանք $I_(V) = \Delta \phi_(cd) / R_(V)$ հոսում է վոլտմետրով շատ ավելի փոքր է, քան $I = \Delta \phi_(cd) / R_ հոսանքը: (1 )$, որը հոսում է շղթայի փորձարկված հատվածով։

Քանի որ վոլտմետրի ներսում գործող արտաքին ուժեր չկան, դրա տերմինալների պոտենցիալ տարբերությունը, ըստ սահմանման, համընկնում է լարման հետ: Հետեւաբար, մենք կարող ենք ասել, որ վոլտմետրը չափում է լարումը:

Ամպերաչափ նախատեսված է միացումում հոսանքը չափելու համար: Ամպերաչափը հաջորդաբար միացված է էլեկտրական շղթայի բաց միացմանը, որպեսզի ամբողջ չափված հոսանքը անցնի դրա միջով: Ամպերմետրն ունի նաև որոշակի ներքին դիմադրություն $R_(A)$: Ի տարբերություն վոլտմետրի, ամպաչափի ներքին դիմադրությունը պետք է լինի բավականին փոքր՝ համեմատած ամբողջ շղթայի ընդհանուր դիմադրության հետ: Շղթայի համար Նկ. 1.8.4 Ամպերաչափի դիմադրությունը պետք է բավարարի պայմանին

$$R_(A) \ll (r + R_(1) + R(2))$$

այնպես, որ երբ ամպաչափը միացված է, հոսանքը շղթայում չի փոխվում:

Չափիչ գործիքները՝ վոլտմետրերը և ամպաչափերը, լինում են երկու տեսակի՝ ցուցիչ (անալոգային) և թվային: Թվային էլեկտրական հաշվիչները բարդ էլեկտրոնային սարքեր են: Սովորաբար թվային սարքերն ավելին են ապահովում բարձր ճշգրտությունչափումներ.

Ձեր լավ աշխատանքը գիտելիքների բազա ներկայացնելը հեշտ է: Օգտագործեք ստորև բերված ձևը

Ուսանողները, ասպիրանտները, երիտասարդ գիտնականները, ովքեր օգտագործում են գիտելիքների բազան իրենց ուսումնառության և աշխատանքի մեջ, շատ շնորհակալ կլինեն ձեզ:

Տեղադրվել է http://www.allbest.ru/

ԲԵԼԱՌՈՒՍԻ ՀԱՆՐԱՊԵՏՈՒԹՅԱՆ ԿՐԹՈՒԹՅԱՆ ՆԱԽԱՐԱՐՈՒԹՅՈՒՆ

Բնական գիտությունների բաժին

Վերացական

Օմի օրենքը

Ավարտված:

Իվանով Մ.Ա.

Ներածություն

1. Ընդհանուր տեսքՕմի օրենքը

2. Օհմի օրենքի հայտնաբերման պատմությունը, կարճ կենսագրությունգիտնական

3. Օհմի օրենքների տեսակները

4. Դիրիժորի դիմադրության առաջին ուսումնասիրությունները

5. Էլեկտրական չափումներ

Եզրակացություն

Գրականություն, տեղեկատվության այլ աղբյուրներ

Ներածություն

Էլեկտրաէներգիայի հետ կապված երեւույթներ են նկատվել հին Չինաստան, Հնդկաստան և հին Հունաստանմեր դարաշրջանի սկզբից մի քանի դար առաջ: Մոտ 600 մ.թ.ա., ինչպես պահպանված լեգենդներն են ասում. հին հույն փիլիսոփաՄիլետացի Թալեսը գիտեր բուրդի վրա քսված սաթի հատկությունը՝ թեթև առարկաներ գրավելու համար։ Ի դեպ, հին հույները սաթ անվանելու համար օգտագործում էին «էլեկտրոն» բառը։ Նրանից է առաջացել նաև «էլեկտրականություն» բառը։ Բայց հույները միայն էլեկտրաէներգիայի երևույթներն էին դիտում, բայց չկարողացան բացատրել։

19-րդ դարը լի էր էլեկտրականության հետ կապված բացահայտումներով։ Մի հայտնագործություն մի քանի տասնամյակների ընթացքում հայտնագործությունների մի ամբողջ շղթայի առիթ տվեց: Էլեկտրաէներգիան հետազոտության առարկայից սկսեց վերածվել սպառման ապրանքի։ Սկսվեց դրա լայն տարածումը արտադրության տարբեր ոլորտներում։ Հորինվել և ստեղծվել են էլեկտրական շարժիչներ, գեներատորներ, հեռախոս, հեռագիր, ռադիո։ Սկսվում է էլեկտրաէներգիայի ներմուծումը բժշկության մեջ։

Լարումը, հոսանքը և դիմադրությունը ֆիզիկական մեծություններ են, որոնք բնութագրում են էլեկտրական սխեմաներում տեղի ունեցող երևույթները: Այս քանակները կապված են միմյանց հետ։ Այս կապն առաջին անգամ ուսումնասիրել է գերմանացի ֆիզիկոս 0մ. Օհմի օրենքը հայտնաբերվել է 1826 թ.

1. Օհմի օրենքի ընդհանուր տեսակետը

Օհմի օրենքը հետևյալն է.Շղթայի մի հատվածում ընթացիկ ուժը ուղիղ համեմատական է այս հատվածի լարմանը (տվյալ դիմադրության համար) և հակադարձ համեմատական է հատվածի դիմադրությանը (տվյալ լարման համար). I = U / R, բանաձևից հետևում է, որ U = IHR և R = U / I: Քանի որ տվյալ հաղորդիչի դիմադրությունը կախված չէ ոչ լարումից, ոչ հոսանքից, ապա վերջին բանաձևը պետք է կարդալ հետևյալ կերպ. տվյալ հաղորդիչի դիմադրությունը հավասար է հարաբերակցությանը. իր ծայրերում գտնվող լարումը դրա միջով անցնող հոսանքի ուժգնությանը: Էլեկտրական սխեմաներում ամենից հաճախ հաղորդիչները (էլեկտրական էներգիայի սպառողներ) միացված են հաջորդաբար (օրինակ, տոնածառի ծաղկեպսակներում լույսի լամպերը) և զուգահեռաբար (օրինակ, կենցաղային էլեկտրական տեխնիկա):

ժամը սերիական միացումԵրկու հաղորդիչների (լամպերի) ընթացիկ ուժը նույնն է. I = I1 = I2, դիտարկվող շղթայի հատվածի ծայրերում լարումը առաջին և երկրորդ լամպերի լարման գումարն է. U = U1 + U2: . Հատվածի ընդհանուր դիմադրությունը հավասար է R = R1 + R2 լամպերի դիմադրությունների գումարին:

Երբ ռեզիստորները զուգահեռ միացված են, շղթայի հատվածում և ռեզիստորների ծայրերում լարումը նույնն է. U = U1 = U2: Շղթայի չճյուղավորված մասի հոսանքը հավասար է առանձին դիմադրիչների հոսանքների գումարին` I = I1 + I2: Բաժնի ընդհանուր դիմադրությունը պակաս է յուրաքանչյուր դիմադրության դիմադրությունից:

Եթե ռեզիստորների դիմադրությունները նույնն են (R1 = R2), ապա հատվածի ընդհանուր դիմադրությունը, եթե միացումում զուգահեռաբար միացված են երեք կամ ավելի դիմադրություններ, ապա ընդհանուր դիմադրությունը կարող է լինել.

հայտնաբերվել է բանաձևով՝ 1/R = 1/R1 + 1/R2 + ... + 1/RN: Զուգահեռաբար միացված են ցանցի սպառողներ, որոնք նախատեսված են ցանցի լարմանը հավասար լարման համար։

Այսպիսով, Օհմի օրենքը հաստատում է ընթացիկ ուժի միջև կապը Իհաղորդիչում և պոտենցիալ տարբերությունը (լարման) Uայս հաղորդիչի երկու ֆիքսված կետերի (հատվածների) միջև.

Համաչափության գործոն Ռ, կախված հաղորդիչի երկրաչափական և էլեկտրական հատկություններից և ջերմաստիճանից, կոչվում է օհմական դիմադրություն կամ պարզապես հաղորդիչի տվյալ հատվածի դիմադրություն։

2. Օհմի օրենքի հայտնաբերման պատմությունը, գիտնականի համառոտ կենսագրությունը

Գեորգ Սայմոն Օմը ծնվել է 1787 թվականի մարտի 16-ին Էրլանգենում, ժառանգական մեխանիկի ընտանիքում։ Դպրոցն ավարտելուց հետո Գեորգը ընդունվել է քաղաքային գիմնազիա։ Էրլանգեն գիմնազիան վերահսկվում էր համալսարանի կողմից։ Գիմնազիայում դասերը վարում էին չորս դասախոսներ։ Գեորգը, ավարտելով միջնակարգ դպրոցը, 1805 թվականի գարնանը սկսեց մաթեմատիկա, ֆիզիկա և փիլիսոփայություն սովորել Էրլանգենի համալսարանի փիլիսոփայության ֆակուլտետում։

Երեք կիսամյակ սովորելուց հետո նա ընդունել է մաթեմատիկայի ուսուցչի պաշտոնը ստանձնելու հրավերը: մասնավոր դպրոցՇվեյցարիայի Գոտշտադտ քաղաքը.

1811 թվականին նա վերադարձավ Էրլանգեն, ավարտեց համալսարանը և ստացավ Ph.D. Համալսարանն ավարտելուց անմիջապես հետո նրան առաջարկվել է նույն համալսարանի մաթեմատիկայի ամբիոնի մասնավոր ասիստենտի պաշտոնը։

1812 թվականին Օմը նշանակվել է Բամբերգի դպրոցում մաթեմատիկայի և ֆիզիկայի ուսուցիչ։ 1817 թվականին նա հրատարակեց իր առաջին տպագիր աշխատանքը՝ նվիրված «Ամենա լավագույն տարբերակերկրաչափություն դասավանդել նախապատրաստական դասարաններում»: Օմը սկսեց ուսումնասիրել էլեկտրաէներգիան: Օմը հիմնեց իր էլեկտրական չափիչ գործիքը Կուլոնի ոլորման մնացորդների նախագծման վրա: Օմը իր հետազոտության արդյունքները հավաքեց հոդվածի տեսքով «Նախնական զեկույց օրենքի մասին, ըստ որի մետաղները անցկացրեք կոնտակտային էլեկտրականություն»: Հոդվածը տպագրվել է 1825 թվականին Շվեյգերի կողմից հրատարակված Journal of Physics and Chemistry-ում: Այնուամենայնիվ, Օհմի գտած և հրապարակված արտահայտությունը սխալ է ստացվել, ինչը պատճառներից մեկն է եղել դրա երկարաժամկետ ոչ -Իրականացնելով բոլոր նախազգուշական միջոցները, նախօրոք վերացնելով սխալի բոլոր աղբյուրները, Օհմը շարունակեց նոր չափերը:

Նրա հայտնի հոդվածը «Օրենքի սահմանումը, ըստ որի մետաղները վարում են կոնտակտային էլեկտրաէներգիա, վոլտային ապարատի և Շվեյգերի բազմապատկիչի տեսության ուրվագծերի հետ միասին», որը հրապարակվել է 1826 թվականին, Journal of Physics and Chemistry-ում, հայտնվում է:

1827 թվականի մայիսին «Էլեկտրական սխեմաների տեսական ուսումնասիրություններ» հատորը՝ 245 էջ, որը պարունակում էր Օհմի այժմյան տեսական հիմնավորումները էլեկտրական սխեմաների վերաբերյալ։ Այս աշխատանքում գիտնականն առաջարկել է բնութագրել հաղորդիչի էլեկտրական հատկությունները նրա դիմադրությամբ և այս տերմինը ներմուծել գիտական կիրառություն։ Օհմը գտել է ավելի պարզ բանաձև էլեկտրական շղթայի մի հատվածի օրենքի համար, որը չի պարունակում EMF. Այս դեպքում ընդհանուր կրճատված երկարությունը սահմանվում է որպես բոլոր առանձին կրճատված երկարությունների գումարը միատարր հատվածների համար, որոնք ունեն տարբեր հաղորդունակություն և տարբեր խաչմերուկ:

1829 թվականին լույս տեսավ նրա «Էլեկտրամագնիսական բազմապատկիչի գործողության փորձարարական ուսումնասիրություն» հոդվածը, որտեղ դրվեցին էլեկտրական չափիչ գործիքների տեսության հիմքերը։ Այստեղ Օհմը առաջարկեց դիմադրության միավոր, որի համար նա ընտրեց 1 ոտնաչափ երկարությամբ և 1 քառակուսի գծի խաչմերուկ ունեցող պղնձե մետաղալարի դիմադրությունը։

1830 թվականին հայտնվեց Օհմի նոր ուսումնասիրությունը՝ «Միաբևեռ հաղորդունակության մոտավոր տեսություն ստեղծելու փորձ»։ Միայն 1841 թվականին Օհմի ստեղծագործությունը թարգմանվեց Անգլերեն լեզու, 1847 թվականին՝ իտալերեն, 1860 թվականին՝ ֆրանսերեն։

1833 թվականի փետրվարի 16-ին, հոդվածի հրապարակումից յոթ տարի անց, որում հրապարակվել էր նրա հայտնագործությունը, Օհմին առաջարկեցին ֆիզիկայի պրոֆեսորի պաշտոն՝ Նյուրնբերգի նոր կազմակերպված պոլիտեխնիկական դպրոցում։ Գիտնականը սկսում է հետազոտություններ ակուստիկայի ոլորտում։ Օմն իր ակուստիկ հետազոտության արդյունքները ձևակերպեց օրենքի տեսքով, որը հետագայում հայտնի դարձավ որպես Օհմի ակուստիկ օրենք։

Ռուս ֆիզիկոսներ Լենցը և Յակոբին առաջինն էին, ովքեր օտարերկրյա գիտնականների մեջ ճանաչեցին Օհմի օրենքը։ Նրանք նաև օգնեցին նրա միջազգային ճանաչմանը։ Ռուս ֆիզիկոսների մասնակցությամբ 1842 թվականի մայիսի 5-ին Լոնդոնի թագավորական ընկերությունը Օհմին շնորհեց ոսկե մեդալ և ընտրեց անդամ։

1845 թվականին ընտրվել է Բավարիայի գիտությունների ակադեմիայի իսկական անդամ։ 1849 թվականին գիտնականին հրավիրում են Մյունխենի համալսարան՝ արտասովոր պրոֆեսորի պաշտոնում։ Նույն թվականին նշանակվել է ֆիզիկամաթեմատիկական գործիքների պետական հավաքածուի պահապան՝ միաժամանակ դասախոսություններ կարդալով ֆիզիկայի և մաթեմատիկայի վերաբերյալ։ 1852 թվականին Օմը ստացավ լրիվ պրոֆեսորի պաշտոն։ Օմը մահացել է 1854 թվականի հուլիսի 6-ին։ 1881 թվականին Փարիզում էլեկտրատեխնիկական կոնգրեսում գիտնականները միաձայն հաստատեցին դիմադրության միավորի անվանումը՝ 1 Օմ։

3. Օհմի օրենքների տեսակները

Օհմի օրենքի մի քանի տեսակներ կան.

Օհմի օրենքը շղթայի միատարր հատվածի համար (հոսանքի աղբյուր չպարունակող). հաղորդիչի հոսանքն ուղիղ համեմատական է կիրառվող լարմանը և հակադարձ համեմատական հաղորդիչի դիմադրությանը.

Օհմի օրենքը ամբողջական միացման համար - Շղթայում ընթացիկ ուժը համաչափ է շղթայում գործող EMF-ին և հակադարձ համեմատական է շղթայի դիմադրության գումարին և աղբյուրի ներքին դիմադրությանը:

որտեղ ես ներկայիս ուժն եմ

E - էլեկտրաշարժիչ ուժ

R-ն շղթայի արտաքին դիմադրությունն է (այսինքն՝ դրա դիմադրությունը

շղթայի մի մասը, որը գտնվում է emf աղբյուրից դուրս)

EMF-ն արտաքին ուժերի (այսինքն՝ ոչ էլեկտրական ծագման ուժերի) աշխատանքն է՝ լիցքը շղթայում տեղափոխելու համար՝ կապված այս լիցքի մեծության հետ:

Չափման միավորներ.

EMF - վոլտ

Ընթացիկ - ամպեր

Դիմադրություններ (R և r) - ohms

Կիրառելով էլեկտրական շղթայի հիմնական օրենքը (Օհմի օրենքը) կարելի է բացատրել բազմաթիվ բնական երևույթներ, որոնք առաջին հայացքից առեղծվածային և պարադոքսալ են թվում։ Օրինակ, բոլորը գիտեն, որ կենդանի էլեկտրական լարերի հետ մարդու ցանկացած շփում մահացու է: Կոտրված բարձր լարման լարին միայն մեկ հպումը կարող է հոսանքահարել մարդուն կամ կենդանուն: Բայց միևնույն ժամանակ մենք անընդհատ տեսնում ենք թռչունների, որոնք հանգիստ նստած են բարձրավոլտ էլեկտրահաղորդման գծերի վրա, և այդ կենդանի արարածների կյանքին ոչինչ չի սպառնում: Այդ դեպքում ինչպե՞ս կարող ենք բացատրություն գտնել նման պարադոքսի համար։

Եվ այս երևույթը կարելի է շատ պարզ բացատրել, եթե պատկերացնենք, որ էլեկտրական լարերի վրա գտնվող թռչունը էլեկտրական ցանցի հատվածներից մեկն է, երկրորդի դիմադրությունը զգալիորեն գերազանցում է նույն շղթայի մեկ այլ հատվածի դիմադրությունը (այսինքն ՝ փոքր. բացը թռչնի ոտքերի միջև): Հետևաբար, շղթայի առաջին հատվածի, այսինքն՝ թռչնի մարմնի վրա գործող էլեկտրական հոսանքը նրա համար լիովին անվտանգ կլինի։ Այնուամենայնիվ, ամբողջական անվտանգությունը երաշխավորված է միայն այն դեպքում, երբ այն շփվում է բարձր լարման լարերի մի հատվածի հետ: Բայց եթե հոսանքի գծի վրա նստած թռչունն իր թեւով կամ կտուցով դիպչի մետաղալարին կամ լարին մոտ գտնվող որևէ առարկայի (օրինակ՝ հեռագրական սյունին), թռչունն անխուսափելիորեն կմահանա։ Ի վերջո, բևեռը ուղղակիորեն կապված է գետնին, և էլեկտրական լիցքերի հոսքը, անցնելով թռչնի մարմնի վրա, կարող է անմիջապես սպանել նրան՝ արագ շարժվելով դեպի գետնին: Ցավոք սրտի, այդ պատճառով շատ թռչուններ սատկում են քաղաքներում։

Էլեկտրաէներգիայի վնասակար ազդեցությունից թռչուններին պաշտպանելու համար օտարերկրյա գիտնականները մշակել են հատուկ սարքեր- թռչունների համար նախատեսված թառեր՝ մեկուսացված էլեկտրական հոսանքից: Նման սարքերը տեղադրվեցին բարձր լարման գծերէներգիայի փոխանցում Թռչունները, որոնք նստած են մեկուսացված թառի վրա, կարող են իրենց կտուցով, թևերով կամ պոչով դիպչել լարերին, ձողերին կամ փակագծերին՝ առանց իրենց կյանքին սպառնացող վտանգի: Մարդու մաշկի վերին, այսպես կոչված, եղջերավոր շերտի մակերեսը ամենամեծ դիմադրությունն ունի։ Չոր և անձեռնմխելի մաշկի դիմադրությունը կարող է հասնել 40,000 - 100,000 Օմ: Մաշկի եղջերավոր շերտը շատ փոքր է՝ ընդամենը 0,05 - 0,2 մմ։ և հեշտությամբ ճեղքվում է 250 Վ լարման դեպքում: Այս դեպքում դիմադրությունը նվազում է հարյուր անգամ և ընկնում այնքան արագ, որքան երկար է հոսանքը գործում մարդու մարմնի վրա: Մաշկի ավելացած քրտնարտադրությունը, գերաշխատանքը, նյարդային հուզմունքը և թունավորումը կտրուկ նվազեցնում են մարդու օրգանիզմի դիմադրողականությունը՝ մինչև 800-1000 Օմ: Սա բացատրում է, որ երբեմն նույնիսկ փոքր լարումը կարող է էլեկտրական ցնցում առաջացնել: Եթե, օրինակ, մարդու մարմնի դիմադրությունը 700 Օմ է, ապա միայն 35 Վ լարումը վտանգավոր կլինի, այդ իսկ պատճառով, օրինակ, էլեկտրիկները նույնիսկ 36 Վ լարման հետ աշխատելիս օգտագործում են մեկուսիչ պաշտպանիչ սարքավորումներ- ռետինե ձեռնոցներ կամ մեկուսացված բռնակներով գործիքներ.

Օհմի օրենքը այնքան պարզ է թվում, որ այն հաստատելու համար անհրաժեշտ դժվարությունները անտեսվում և մոռացվում են: Օհմի օրենքը հեշտ չէ ստուգել և չպետք է ընկալվի որպես ակնհայտ ճշմարտություն. Իրոք, շատ նյութերի համար այն չի պահպանվում:

Որո՞նք են այս դժվարությունները: Հնարավո՞ր չէ ստուգել, թե ինչ է առաջացնում վոլտային սյունակի տարրերի քանակի փոփոխությունը` որոշելով հոսանքը տարբեր քանակի տարրերում:

Բանն այն է, որ երբ վերցնում ենք տարբեր թիվտարրեր, մենք փոխում ենք ամբողջ միացումը, քանի որ լրացուցիչ տարրերը նույնպես ունեն լրացուցիչ դիմադրություն: Ուստի անհրաժեշտ է գտնել լարումը փոխելու միջոց՝ առանց ինքնին մարտկոցը փոխելու։ Բացի այդ, տարբեր ընթացիկ արժեքները տաքացնում են մետաղալարը տարբեր ջերմաստիճանների, և այս ազդեցությունը կարող է ազդել նաև ընթացիկ ուժի վրա: Օհմը (1787-1854) հաղթահարեց այդ դժվարությունները՝ օգտվելով ջերմաէլեկտրականության ֆենոմենից, որը հայտնաբերեց Զեբեքը (1770-1831) 1822 թվականին։

Այսպիսով, Օմը ցույց տվեց, որ հոսանքը համաչափ է լարմանը և հակադարձ համեմատական է շղթայի դիմադրությանը: Դա պարզ արդյունք էր բարդ փորձի համար: Գոնե մեզ հիմա այդպես պետք է թվա։

Օհմի ժամանակակիցները, հատկապես նրա հայրենակիցները, այլ կերպ էին մտածում՝ թերևս Օհմի օրենքի պարզությունն էր, որ նրանց կասկածը հարուցեց։ Օմը դժվարությունների հանդիպեց իր կարիերայում և կարիքի մեջ էր. Օմին հատկապես ճնշել է այն փաստը, որ նրա աշխատանքները չեն ճանաչվել։ Ի պատիվ Մեծ Բրիտանիայի և հատկապես Թագավորական ընկերության, պետք է ասել, որ Օհմի աշխատանքը այնտեղ արժանի ճանաչման է արժանացել։ Օմն այն մեծամեծ մարդկանցից է, որոնց անունները հաճախ հանդիպում են փոքր տառերով գրված. «օմ» անունը տրվել է դիմադրության միավորին:

4. Դիրիժորի դիմադրության առաջին ուսումնասիրությունները

Ի՞նչ է դիրիժորը: Դա զուտ պասիվ է բաղադրիչէլեկտրական միացում, պատասխանեցին առաջին հետազոտողները. Ուսումնասիրել այն պարզապես նշանակում է ուղեղներդ խառնել ավելորդ առեղծվածների վրա, քանի որ... միայն ընթացիկ աղբյուրը ակտիվ տարր է:

Իրերի այս տեսակետը բացատրում է, թե ինչու գիտնականները, առնվազն մինչև 1840 թվականը, գրեթե ոչ մի հետաքրքրություն չցուցաբերեցին այս ուղղությամբ իրականացված մի քանի աշխատանքների նկատմամբ:

Այսպիսով, իտալացի գիտնականների երկրորդ համագումարում, որը տեղի ունեցավ 1840 թվականին Թուրինում (առաջինը հանդիպեց 1839 թվականին Պիզայում և նույնիսկ որոշ քաղաքական նշանակություն ձեռք բերեց), ելույթ ունենալով Մարիանինիի ներկայացրած զեկույցի վերաբերյալ բանավեճում, Դե լա Ռիվը պնդում էր, որ հաղորդունակությունը. հեղուկների մեծ մասը բացարձակ չէ, «այլ ավելի շուտ հարաբերական է և տատանվում է ընթացիկ ուժգնության փոփոխության հետ»: Բայց Օհմի օրենքը հրապարակվել է 15 տարի առաջ:

Այն մի քանի գիտնականներից, ովքեր առաջին անգամ սկսեցին ուսումնասիրել հաղորդիչների հաղորդունակության հարցը գալվանոմետրի գյուտից հետո, էր Ստեֆանո Մարիանինին (1790-1866):

Նա իր հայտնագործությանը պատահաբար է եկել՝ մարտկոցի լարումն ուսումնասիրելիս։ Նա նկատեց, որ վոլտային սյունակի տարրերի քանակի ավելացման դեպքում ասեղի վրա էլեկտրամագնիսական ազդեցությունը նկատելիորեն չի ավելանում։ Սա Մարիանինին անմիջապես ստիպեց մտածել, որ յուրաքանչյուր վոլտային տարր խոչընդոտ է հանդիսանում հոսանքի անցման համար: Նա փորձեր կատարեց «ակտիվ» և «ոչ ակտիվ» զույգերով (այսինքն՝ բաղկացած երկու պղնձե թիթեղներից, որոնք բաժանված են թաց միջադիրով) և փորձնականորեն գտավ մի հարաբերակցություն, որում ժամանակակից ընթերցողը ճանաչում է. հատուկ դեպքՕհմի օրենքը, երբ հաշվի չի առնվում արտաքին շղթայի դիմադրությունը, ինչպես դա եղավ Մարինինիի փորձի ժամանակ։

Գեորգ Սիմոն Օմը (1789-1854) ճանաչեց Մարիանինիի արժանիքները, թեև նրա ստեղծագործությունները ուղղակիորեն չօգնեցին Օհմին իր աշխատանքում: Օմն իր հետազոտության մեջ ոգեշնչվել է Ժան Բատիստ Ֆուրիեի (1768-1830) աշխատությամբ («Ջերմության վերլուծական տեսություն», Փարիզ, 1822 թ.)՝ բոլոր ժամանակների ամենանշանակալի գիտական աշխատություններից մեկը, որը շատ արագ համբավ և գնահատանք է ձեռք բերել շրջանում։ այն ժամանակվա մաթեմատիկոսներն ու ֆիզիկոսները։ Նրա մոտ միտք ծագեց, որ մեխանիզմը « ջերմային հոսք«, որի մասին խոսում է Ֆուրյեն, կարելի է նմանեցնել հաղորդիչի էլեկտրական հոսանքի։ Եվ ինչպես Ֆուրիեի տեսության մեջ ջերմության հոսքը երկու մարմինների կամ նույն մարմնի երկու կետերի միջև բացատրվում է ջերմաստիճանի տարբերությամբ, այնպես էլ Օմը բացատրում է նրանց միջև էլեկտրական հոսանքի առաջացումը «էլեկտրոսկոպիկ ուժերի» տարբերությամբ։ դիրիժորի երկու կետերում.

Այս անալոգիայից հետո Օմը սկսեց իր փորձարարական ուսումնասիրություններտարբեր հաղորդիչների հարաբերական հաղորդունակության արժեքները որոշելուց: Օգտագործելով մեթոդ, որն այժմ դարձել է դասական, նա միացրել է բարակ հաղորդիչներ տարբեր նյութերնույն տրամագծով և փոխել դրանց երկարությունն այնպես, որ ստացվել է որոշակի քանակությամբ հոսանք։ Առաջին արդյունքները, որ նա կարողացավ ստանալ այսօր, բավականին համեստ են թվում։ ohm օրենքի էլեկտրական գալվանոմետր

Պատմաբանները, օրինակ, զարմացած են Օհմի կողմից արծաթի ավելի քիչ հաղորդունակությունից, քան պղնձից և ոսկուց, և խնայողաբար ընդունում են Օմի սեփական բացատրությունը, որ փորձն իրականացվել է յուղի շերտով պատված արծաթե մետաղալարով, որը մոլորեցնող էր ճշգրիտ արժեքի հարցում: տրամագիծը

Այն ժամանակ փորձեր կատարելիս սխալների բազմաթիվ աղբյուրներ կային (մետաղների անբավարար մաքրություն, մետաղալարի չափորոշման դժվարություն, ճշգրիտ չափումներ կատարելու դժվարություն և այլն)։ Սխալների ամենակարևոր աղբյուրը մարտկոցների բևեռացումն էր: Մշտական (քիմիական) տարրերն այն ժամանակ դեռ հայտնի չէին, ուստի չափումների համար պահանջվող ժամանակի ընթացքում տարրի էլեկտրաշարժիչ ուժը զգալիորեն փոխվեց։ Հենց այս պատճառներն են առաջացրել սխալներ, որոնք ստիպեցին Օհմին, իր փորձերի հիման վրա, հասնել շղթայի երկու կետերի միջև միացված հաղորդիչի դիմադրությունից հոսանքի կախվածության լոգարիթմական օրենքին: Օմայի առաջին հոդվածի հրապարակումից հետո Պոգենդորֆը խորհուրդ է տվել նրան հրաժարվել քիմիական տարրերև ավելի լավ է օգտագործել պղնձե-բիսմութային ջերմազույգը, որը քիչ առաջ ներկայացրել է Seebeck-ը:

Օհմը լսեց այս խորհուրդը և կրկնեց իր փորձերը՝ ջերմաէլեկտրական մարտկոցով մոնտաժ հավաքելով, որի արտաքին շղթայում միացված էին նույն տրամագծով, բայց տարբեր երկարությունների ութ պղնձե լարեր։ Նա չափել է ընթացիկ ուժը՝ օգտագործելով մի տեսակ ոլորող հավասարակշռություն, որը ձևավորվել է մետաղական թելի վրա կախված մագնիսական ասեղից։ Երբ սլաքին զուգահեռ հոսանքը շեղեց այն, Օմը ոլորեց թելը, որի վրա այն կախված էր, մինչև սլաքը հայտնվեր իր սովորական դիրքում.

Ընթացիկ ուժը համարվել է համաչափ այն անկյան հետ, որով ոլորվել է թելը: Օհմը եզրակացրեց, որ ութ տարբեր լարերով կատարված փորձերի արդյունքները «կարելի է շատ լավ արտահայտվել հավասարմամբ.

որտեղ X-ը նշանակում է հաղորդիչի մագնիսական գործողության ինտենսիվությունը, որի երկարությունը հավասար է x-ի, իսկ a-ն և b-ն հաստատուններ են՝ կախված, համապատասխանաբար, հուզիչ ուժից և շղթայի մնացած մասերի դիմադրությունից»։

Փորձարարական պայմանները փոխվեցին. դիմադրությունները և ջերմաէլեկտրական զույգերը փոխարինվեցին, բայց արդյունքները դեռևս հանգում էին վերը նշված բանաձևին, որը շատ պարզ կերպով վերածվում է մեզ հայտնի բանաձևի, եթե X-ը փոխարինվի ընթացիկ ուժով, a-ն էլեկտրաշարժիչ ուժով և b + x-ով. շղթայի ընդհանուր դիմադրությունը.

Ստանալով այս բանաձևը, Օհմը օգտագործում է այն՝ ուսումնասիրելու Շվայգերի բազմապատկիչի ազդեցությունը ասեղի շեղման վրա և ուսումնասիրելու հոսանքը, որն անցնում է բջիջների մարտկոցի արտաքին շղթայում՝ կախված նրանից, թե ինչպես են դրանք միացված՝ սերիական կամ մեջ։ զուգահեռ. Այս կերպ նա բացատրում է (ինչպես հիմա արվում է դասագրքերում), թե ինչն է որոշում մարտկոցի արտաքին հոսանքը, մի հարց, որը բավականին անհասկանալի էր առաջին հետազոտողների համար։ Օմը հույս ուներ, որ իր փորձնական աշխատանքը իր համար ճանապարհ կբացի դեպի համալսարան, որը նա այդքան ցանկացավ։ Սակայն հոդվածներն աննկատ մնացին։ Այնուհետև նա թողեց իր դասախոսական պաշտոնը Քյոլնի գիմնազիայում և մեկնեց Բեռլին՝ տեսականորեն ընկալելու ստացված արդյունքները։ 1827 թվականին Բեռլինում նա հրատարակեց իր հիմնական աշխատությունը «Die galvanische Kette, mathe-matisch bearbeitet» («Մաթեմատիկորեն զարգացած գալվանական շրջանը»):

Այս տեսությունը, որի զարգացման մեջ նա ոգեշնչվել է, ինչպես արդեն նշել ենք, Ֆուրիեի ջերմության վերլուծական տեսությունը, ներկայացնում է հասկացությունները և ճշգրիտ սահմանումներէլեկտրաշարժիչ ուժ կամ «էլեկտրոսկոպիկ ուժ», ինչպես Օմն է անվանում, էլեկտրական հաղորդունակություն (Starke der Leitung) և հոսանք։ Արտահայտելով իր ստացած օրենքը ժամանակակից հեղինակների կողմից տրված դիֆերենցիալ ձևով՝ Օհմը այն գրում է վերջավոր քանակությամբ հատուկ էլեկտրական սխեմաների հատուկ դեպքերի համար, որոնցից հատկապես կարևոր է ջերմաէլեկտրական շղթան։ Սրանից ելնելով նա ձևակերպում է փոփոխությունների հայտնի օրենքները էլեկտրական լարումըշղթայի երկայնքով:

Բայց Օհմի տեսական ուսումնասիրությունները նույնպես աննկատ մնացին, և եթե որևէ մեկը գրում էր դրանց մասին, դա միայն ծաղրելու համար էր «հիվանդագին երևակայությունը, որի միակ նպատակը բնության արժանապատվությունը նսեմացնելու ցանկությունն է»: Եվ միայն տասը տարի անց նրա փայլուն աշխատանքները աստիճանաբար սկսեցին արժանանալ պատշաճ ճանաչման

Գերմանիայում նրանց գնահատել են Պոգենդորֆն ու Ֆեխները, Ռուսաստանում՝ Լենցը, Անգլիայում՝ Ուիթսթոունը, Ամերիկայում՝ Հենրին, Իտալիայում՝ Մատեուչին։

Օհմի փորձերին զուգահեռ Ա.Բեկերելն իր փորձերն անցկացրեց Ֆրանսիայում, իսկ Բարլոուն՝ Անգլիայում։ Առաջինի փորձերը հատկապես ուշագրավ են կրկնակի ոլորուն շրջանակով դիֆերենցիալ գալվանոմետրի ներդրման և «զրոյական» չափման մեթոդի կիրառման համար։ Բարլոուի փորձերը արժանի են հիշատակման, քանի որ դրանք փորձնականորեն հաստատեցին ընթացիկ ուժի կայունությունը ողջ միացումում: Այս եզրակացությունը հաստատվել և տարածվել է մարտկոցի ներքին հոսանքի վրա Ֆեխների կողմից 1831 թվականին, ընդհանրացված 1851 թվականին Ռուդոլֆ Կոլրաուշի կողմից։

(180E--1858) հեղուկ հաղորդիչների վրա, այնուհետև ևս մեկ անգամ հաստատվել է Գուստավ Նիդմանի (1826--1899) մանրազնին փորձերով:

5. Էլեկտրական չափումներ

Բեքերելը համեմատության համար օգտագործել է դիֆերենցիալ գալվանոմետր էլեկտրական դիմադրություն. Իր ուսումնասիրությունների հիման վրա նա ձևակերպել է հաղորդիչի դիմադրության կախվածության հայտնի օրենքը նրա երկարությունից և խաչմերուկից։ Այս աշխատանքները շարունակվել են Պույեի կողմից և նկարագրվել են նրա կողմից իր հայտնի «Elements de»-ի հետագա հրատարակություններում.

physique eksperimentale» («Փորձարարական ֆիզիկայի հիմունքներ»), որի առաջին հրատարակությունը լույս է տեսել 1827 թվականին։ Դիմադրությունները որոշվել են համեմատության մեթոդով։

Արդեն 1825 թվականին Մարիանինին ցույց տվեց, որ ճյուղավորվող սխեմաներում էլեկտրական հոսանքը բաշխվում է բոլոր հաղորդիչների վրա՝ անկախ նրանից, թե ինչ նյութից են դրանք պատրաստված, հակառակ Վոլտայի հայտարարությանը, որը կարծում էր, որ եթե շղթայի մի ճյուղը ձևավորվում է մետաղական հաղորդիչով։ իսկ մնացածը հեղուկով, ապա ամբողջ հոսանքը պետք է անցնի մետաղյա հաղորդիչով։ Արագոն և Պույեն Մարիանինիի դիտարկումները հանրաճանաչեցին Ֆրանսիայում։ Դեռ չիմանալով Օհմի օրենքը՝ Պույեն 1837 թվականին օգտագործեց այս դիտարկումները և Բեքերելի օրենքները՝ ցույց տալու համար, որ շղթայի հաղորդունակությունը համարժեք է երկուսին։

ճյուղավորված սխեմաները հավասար են երկու սխեմաների հաղորդունակության գումարին: Այս աշխատությամբ Պույեն հիմք դրեց ճյուղավորված շղթաների ուսումնասիրությանը։ Պույեն նրանց համար սահմանեց մի շարք պայմաններ,

որոնք դեռ կենդանի են, և որոշ հատուկ օրենքներ ընդհանրացված են Կիրխհոֆի կողմից 1845 թվականին իր հայտնի «սկզբունքներում»:

Էլեկտրական չափումների և, մասնավորապես, դիմադրության չափումների ամենամեծ խթանը տրվել է տեխնոլոգիայի աճող կարիքների և, առաջին հերթին, էլեկտրական հեռագրի գալուստով առաջացած խնդիրների պատճառով: Հեռավորության վրա ազդանշաններ փոխանցելու համար էլեկտրաէներգիա օգտագործելու գաղափարն առաջին անգամ հայտնվել է 18-րդ դարում: Վոլտան նկարագրել է հեռագրային նախագիծը, իսկ Ամպերը դեռ 1820 թվականին առաջարկել է օգտագործել էլեկտրամագնիսական երևույթները ազդանշաններ փոխանցելու համար։ Ամպերի գաղափարն ընդունվել է բազմաթիվ գիտնականների և տեխնիկների կողմից. 1833 թվականին Գաուսը և Վեբերը Գյոթինգենում կառուցեցին պարզ հեռագրական գիծ՝ միացնելով աստղադիտարանը և ֆիզիկական լաբորատորիան։ Բայց գործնական կիրառությունՀեռագիրը ստացվել է ամերիկացի Սամուել Մորզի (1791-1872) շնորհիվ, ով 1832 թվականին հղացավ միայն երկու նիշից բաղկացած հեռագրական այբուբենի ստեղծման հաջողված գաղափարը: Բազմաթիվ փորձերից հետո Մորզին վերջապես հաջողվեց մասնավոր կերպով կառուցել հեռագրի առաջին անմշակ մոդելը Նյու Յորքի համալսարանում 1835 թվականին: 1839 թվականին փորձարարական

գիծը Վաշինգտոնի և Բալթիմորի միջև, իսկ 1844 թվականին առաջին Մորզը կազմակերպվեց Ամերիկյան ընկերություննոր գյուտի կոմերցիոն շահագործման համար։ Դա նաև էլեկտրաէներգիայի ոլորտում գիտական հետազոտությունների արդյունքների առաջին գործնական կիրառումն էր։

Անգլիայում Չարլզ Ուիթսթոունը (1802-1875) սկսեց ուսումնասիրել և կատարելագործել հեռագիրը։ նախկին վարպետարտադրության վրա երաժշտական գործիքներ. Հասկանալով կարևորությունը

դիմադրության չափումներ, Ուիթսթոունը սկսեց փնտրել նման չափումների ամենապարզ և ճշգրիտ մեթոդները: Այն ժամանակ կիրառվող համեմատության մեթոդը, ինչպես տեսանք, անվստահելի արդյունքներ տվեց հիմնականում կայուն էներգիայի աղբյուրների բացակայության պատճառով։ Արդեն 1840 թվականին Ուիթսթոունը գտավ դիմադրությունը չափելու միջոց՝ անկախ էլեկտրաշարժիչ ուժի կայունությունից և ցույց տվեց իր սարքը Ջեկոբիին։ Այնուամենայնիվ, հոդվածը, որում նկարագրված է այս սարքը և որը կարելի է անվանել առաջին աշխատանքը էլեկտրատեխնիկայի ոլորտում, հայտնվել է միայն 1843 թվականին: Այս հոդվածը նկարագրում է հայտնի «կամուրջը», որն այն ժամանակ անվանվել է Ուիթսթոունի անունով: Փաստորեն, նման սարքը նկարագրված է.

Դեռևս 1833 թվականին Գյունթեր Քրիստիի կողմից և 1840 թվականին՝ Մարիանինիի կողմից։ Նրանք երկուսն էլ առաջարկել են զրոյի իջեցման մեթոդ, սակայն նրանց տեսական բացատրությունները, որոնք հաշվի չեն առել Օհմի օրենքը, շատ բան են թողել։

Ուիթսթոունը Օհմի երկրպագուն էր և շատ լավ գիտեր նրա օրենքը, ուստի «Ուիթսթոուն կամրջի» նրա տեսությունը ոչնչով չի տարբերվում այն ամենից, ինչ այժմ տրված է դասագրքերում: Բացի այդ, Ուիթսթոունը, կամրջի մի կողմի դիմադրությունը արագ և հարմար փոխելու համար կամրջի անկյունագծային թևում ներառված գալվանոմետրում զրոյական հոսանք ստանալու համար, նախագծեց երեք տեսակի ռեոստատներ (բառն ինքն էր առաջարկել նրա կողմից.

անալոգիա Ամպերեի ներմուծած «ռեոֆորի» հետ, որի ընդօրինակմամբ Պեկլետը ներմուծեց նաև «ռեոմետր» տերմինը): Շարժական փակագծով ռեոստատի առաջին տեսակը, որը դեռ օգտագործվում է մինչ օրս, ստեղծվել է Ուիթսթոունի կողմից 1841 թվականին Ջակոբիի կողմից օգտագործված նմանատիպ սարքի անալոգիայով: Երկրորդ տեսակի ռեոստատն ուներ փայտե գլան, որի շուրջը փաթաթված էր մի հատված: մի շղթայի հետ միացված մետաղալար, որը հեշտությամբ պտտվում էր փայտե գլանից դեպի բրոնզ։ Երրորդ տեսակի ռեոստատը նման էր Էռնստի «դիմադրության պահեստին»:

Վերներ Զիմենս (1816-1892), գիտնական և արդյունաբերող, կատարելագործվել և լայն տարածում գտավ 1860 թ. «Ուիսթոուն կամուրջը» հնարավորություն է տվել չափել էլեկտրաշարժիչ ուժերն ու դիմադրությունը։

Ստորջրյա հեռագրի ստեղծումը, գուցե նույնիսկ ավելին, քան օդային հեռագիրը, պահանջում էր էլեկտրական չափման մեթոդների մշակում։ Ստորջրյա հեռագրերի հետ կապված փորձերը սկսվել են դեռևս 1837 թվականին, և առաջին խնդիրներից մեկը, որը պետք է լուծվեր, ընթացիկ տարածման արագության որոշումն էր։ Դեռևս 1834 թվականին Ուիթսթոունը, օգտագործելով պտտվող հայելիներ, որոնք մենք արդեն նշել ենք գլխում: 8-ը կատարեց այս արագության առաջին չափումները, սակայն նրա արդյունքները հակասում էին Լատիմեր Քլարկի արդյունքներին, իսկ վերջինս, իր հերթին, չէր համապատասխանում այլ գիտնականների հետագա ուսումնասիրություններին։

1855 թվականին Ուիլյամ Թոմսոնը (ով հետագայում ստացավ լորդ Քելվինի տիտղոսը) բացատրեց այս բոլոր անհամապատասխանությունների պատճառը։ Ըստ Թոմսոնի՝ հաղորդիչում հոսանքի արագությունը որոշակի արժեք չունի։ Ինչպես ձողում ջերմության տարածման արագությունը կախված է նյութից, այնպես էլ հոսանքի արագությունը հաղորդիչում կախված է նրա դիմադրության և էլեկտրական հզորության արտադրյալից։ Հետևելով իր այս տեսությանը, որն իր ժամանակ

ենթարկվել է կատաղի քննադատության, Թոմսոնը զբաղվել է ստորջրյա հեռագրության հետ կապված խնդիրներով:

Անգլիան և Ամերիկան կապող առաջին անդրատլանտյան մալուխը գործել է մոտ մեկ ամիս, բայց հետո խափանվել է։ Թոմսոնը հաշվարկեց նոր մալուխը, կատարեց դիմադրության և հզորության բազմաթիվ չափումներ և հայտնագործեց նոր հաղորդիչ սարքեր, որոնցից պետք է նշել ասաստիկ ռեֆլեկտիվ գալվանոմետրը, որը փոխարինվել է իր իսկ գյուտի «սիֆոն ձայնագրիչով»։ Ի վերջո, 1866 թվականին նոր անդրատլանտյան մալուխը հաջողությամբ գործարկվեց։ Այս առաջին խոշոր էլեկտրատեխնիկական կառույցի ստեղծումն ուղեկցվել է էլեկտրական և մագնիսական չափումների միավորների համակարգի մշակմամբ։

Էլեկտրամագնիսական չափման հիմքը դրել է Կարլ Ֆրիդրիխ Գաուսը (1777-1855) իր հայտնի հոդվածում «Intensitas vis magneticae terrestris ad mensuram absolutam revocata» («Երկրային մագնիսականության ուժի մեծությունը բացարձակ չափերով»), որը հրապարակվել է 1832 թ. Գաուսը նշել է, որ չափման տարբեր մագնիսական միավորներ համեմատելի չեն

ինքը, գոնե մեծ մասով, և, հետևաբար, առաջարկեց բացարձակ միավորների համակարգ՝ հիմնված մեխանիկայի երեք հիմնական միավորների վրա՝ երկրորդ (ժամանակի միավոր), միլիմետր (երկարության միավոր) և միլիգրամ (զանգվածի միավոր): Նրանց միջոցով նա արտահայտում էր մնացած ամեն ինչ ֆիզիկական միավորներև հորինել է մի շարք չափիչ գործիքներ, մասնավորապես մագնիսաչափ՝ երկրային մագնիսականությունը բացարձակ միավորներով չափելու համար։ Գաուսի աշխատանքը շարունակեց Վեբերը, ով կառուցեց իր սեփական գործիքներից և Գաուսի մտահղացած գործիքներից։ Աստիճանաբար, հատկապես Մաքսվելի աշխատանքի շնորհիվ, որն իրականացվել է Բրիտանական ասոցիացիայի կողմից ստեղծված չափումների հատուկ հանձնաժողովում, որը տարեկան հաշվետվություններ է թողարկել 1861-1867 թվականներին, գաղափար է առաջացել ստեղծել. միասնական համակարգերմիջոցառումներ, մասնավորապես էլեկտրամագնիսական և էլեկտրաստատիկ միջոցառումների համակարգ։

Միավորների նման բացարձակ համակարգեր ստեղծելու գաղափարը մանրամասնորեն ներկայացվել է 1873 թվականի պատմական զեկույցում Բրիտանական ասոցիացիայի երկրորդ հանձնաժողովի կողմից: 1881 թվականին Փարիզում գումարված Միջազգային կոնգրեսն առաջին անգամ սահմանեց չափման միջազգային միավորներ՝ յուրաքանչյուրին տալով անուն՝ ի պատիվ ինչ-որ մեծ ֆիզիկոսի: Այս անուններից շատերը դեռ մնում են՝ վոլտ, օհմ, ամպեր, ջոուլ և այլն

Շատ շրջադարձեր և շրջադարձեր, Ջորջիի միջազգային համակարգը կամ MKSQ-ն ներկայացվել է 1935 թվականին, որն իր հիմնական միավորներն է վերցնում մետրը, կիլոգրամ-զանգվածը, վայրկյանը և օհմը:

Միավորների «համակարգերի» հետ կապված են «չափային բանաձևերը», որոնք առաջին անգամ օգտագործվել են Ֆուրիեի կողմից ջերմության վերլուծական տեսության մեջ (1822) և տարածվել Մաքսվելի կողմից, ով սահմանել է դրանցում օգտագործվող նշումը։ Անցյալ դարի չափագիտությունը՝ հիմնված մեխանիկական մոդելների միջոցով բոլոր երեւույթները բացատրելու ցանկության վրա, տվեց մեծ արժեքչափերի բանաձևեր, որոնցում նա ցանկանում էր տեսնել ոչ ավել, ոչ պակաս որպես բնության գաղտնիքների բանալին: Միաժամանակ առաջ քաշվեցին գրեթե դոգմատիկ բնույթի մի շարք հայտարարություններ։ Այսպիսով, գրեթե պարտադիր դոգմա էր, որ պետք է լինի երեք հիմնական քանակություն։ Բայց դարավերջին նրանք սկսեցին հասկանալ, որ ծավալային բանաձևերը զուտ պայմանական են, ինչի արդյունքում չափերի տեսությունների նկատմամբ հետաքրքրությունը սկսեց աստիճանաբար նվազել։

Եզրակացություն

Մյունխենի համալսարանի ֆիզիկայի պրոֆեսոր Է.

«Օհմի հայտնագործությունը պայծառ ջահ էր, որը լուսավորեց էլեկտրաէներգիայի այդ տարածքը, որը մինչ այն պատված էր մթության մեջ: Օմը ցույց տվեց միակ ճիշտ ճանապարհը անհասկանալի փաստերի անթափանց անտառի միջով: Հատկանշական հաջողություններ էլեկտրատեխնիկայի զարգացման մեջ, որը մենք զարմանքով նայեցինք ներս վերջին տասնամյակները, հնարավոր էր հասնել միայն Օհմի հայտնագործության հիման վրա։ Միայն նա է ի վիճակի տիրել և կառավարել բնության ուժերին, ով ի վիճակի է քանդել բնության օրենքները, Օմը բնությունից խլեց այն գաղտնիքը, որը նա այդքան երկար թաքցրել էր և հանձնեց իր ժամանակակիցներին»։

Օգտագործված աղբյուրների ցանկը

Դորֆման Յա. Համաշխարհային պատմությունֆիզիկոսներ. M., 1979 Ohm G. Օրենքի որոշումը, ըստ որի մետաղները վարում են կոնտակտային էլեկտրականություն: - Գրքում. Ֆիզիկական գիտությունների դասականներ. Մ., 1989

Հանրագիտարան Հարյուր մարդ. Ինչը փոխեց աշխարհը։ Օմ.

Պրոխորով Ա.Մ. Ֆիզիկական հանրագիտարանային բառարան,Մ., 1983

Օրիր Ջ. Ֆիզիկա, հատոր 2. Մ., 1981

Ջանկոլի Դ. Ֆիզիկա, հատոր 2. Մ., 1989

http://www.portal-slovo.ru/

http://www.polarcom.ru/~vvtsv/s_doc9c.html)

Տեղադրված է Allbest.ru-ում

Նմանատիպ փաստաթղթեր

Իսահակ Նյուտոնի կողմից «Համընդհանուր ձգողության օրենքի» բացահայտման պատմությունը, այս հայտնագործությանը նախորդող իրադարձությունները։ Օրենքի կիրառման էությունն ու սահմանները. Կեպլերի օրենքների ձևակերպումը և դրանց կիրառումը մոլորակների, նրանց բնական և արհեստական արբանյակների շարժման համար:

շնորհանդես, ավելացվել է 25.07.2010թ

Մարմնի շարժման ուսումնասիրություն մշտական ուժի ազդեցության տակ։ Հարմոնիկ տատանվող հավասարումը. Մաթեմատիկական ճոճանակի տատանումների նկարագրությունը. Մոլորակների շարժումը Արեգակի շուրջ. Լուծում դիֆերենցիալ հավասարում. Կեպլերի օրենքի կիրառում, Նյուտոնի երկրորդ օրենքը.

վերացական, ավելացվել է 24.08.2015թ

Համընդհանուր ձգողության օրենքի հայտնաբերման պատմությունը: Յոհաննես Կեպլերը որպես Արեգակի շուրջ մոլորակների շարժման օրենքի բացահայտողներից մեկը։ Քավենդիշի փորձի էությունն ու առանձնահատկությունները. Ուժի տեսության վերլուծություն փոխադարձ գրավչություն. Օրենքի կիրառելիության հիմնական սահմանները.

շնորհանդես, ավելացվել է 29.03.2011թ

«Արքիմեդի օրենքը» ուսումնասիրելը, Արքիմեդյան ուժը որոշելու փորձերի անցկացում։ Տեղահանված հեղուկի զանգվածը գտնելու և խտությունը հաշվարկելու բանաձևերի ստացում: «Արքիմեդի օրենքի» կիրառումը հեղուկների և գազերի համար. Մեթոդական մշակումդաս այս թեմայով:

դասի նշումներ, ավելացված 09/27/2010

Կենսագրական տեղեկություններ Նյուտոնի մասին՝ անգլիացի մեծ ֆիզիկոս, մաթեմատիկոս և աստղագետ, նրա աշխատությունները։ Գիտնականի հետազոտություններ և հայտնագործություններ, փորձեր օպտիկայի և գույների տեսության մեջ: Գազում ձայնի արագության Նյուտոնի առաջին ստացումը, որը հիմնված է Բոյլ-Մարիոտի օրենքի վրա։

շնորհանդես, ավելացվել է 26.08.2015թ

Մագնիսական անոմալիայի պատճառի ուսումնասիրություն. Լարվածության հորիզոնական բաղադրիչի որոշման մեթոդներ մագնիսական դաշտԵրկիր. Biot-Savart-Laplace օրենքի կիրառումը. Շոշափող-գալվանոմետր կծիկի վրա լարում կիրառելուց հետո սլաքի շրջադարձի պատճառը որոշելը.

թեստ, ավելացվել է 06/25/2015

Նյուտոնի հիմնական օրենքների նկարագրությունը. Մարմնի կողմից հանգստի վիճակի կամ միատեսակ շարժման պահպանման մասին առաջին օրենքի առանձնահատկությունները նրա վրա այլ մարմինների փոխհատուցվող գործողությունների ներքո։ Մարմնի արագացման օրենքի սկզբունքները. Իներցիոն հղման համակարգերի առանձնահատկությունները.

շնորհանդես, ավելացվել է 16.12.2014թ

Մոլորակների շարժման Կեպլերի օրենքները, դրանց համառոտ նկարագրություն. Ի.Նյուտոնի կողմից Համընդհանուր ձգողության օրենքի հայտնաբերման պատմությունը: Տիեզերքի մոդել ստեղծելու փորձեր: Մարմինների շարժումը գրավիտացիայի ազդեցության տակ. Գրավիտացիոն ուժերգրավչություն. Արհեստական Երկրի արբանյակներ.

վերացական, ավելացվել է 25.07.2010թ

Ռեզիստորների զուգահեռ միացման ժամանակ հարաբերությունների վավերականության ստուգում և Կիրխհոֆի առաջին օրենքը. Ընդունիչի դիմադրության առանձնահատկությունները. Տարբեր միացումների համար լարման և հոսանքի հաշվարկման մեթոդ: Օհմի օրենքի էությունը հատվածի և ամբողջ շղթայի համար:

լաբորատոր աշխատանք, ավելացվել է 01/12/2010 թ

Բնության մեջ հիմնարար փոխազդեցություններ. Էլեկտրական լիցքերի փոխազդեցություն. Էլեկտրական լիցքի հատկությունները. Էլեկտրական լիցքի պահպանման օրենքը. Կուլոնի օրենքի ձևակերպում. Կուլոնի օրենքի վեկտորի ձևը և ֆիզիկական նշանակությունը. Սուպերպոզիցիայի սկզբունքը.

Մենք սկսում ենք նյութեր հրապարակել նոր բաժնում «» և այսօրվա հոդվածում կխոսենք հիմնարար հասկացությունների մասին, առանց որոնց հնարավոր չէ քննարկել ոչ մի էլեկտրոնային սարք կամ միացում: Ինչպես կռահեցիք, նկատի ունեմ ընթացիկ, լարման և դիմադրության😉 Բացի այդ, մենք չենք անտեսի օրենքը, որը որոշում է այս քանակների փոխհարաբերությունները, բայց ես մեզնից առաջ չեմ ընկնի, եկեք աստիճանաբար շարժվենք։

Այսպիսով, եկեք սկսենք հայեցակարգից լարման.

Լարման.

Ըստ սահմանման լարման- էներգիան (կամ աշխատանքն է), որը ծախսվում է միավոր դրական լիցքը ցածր պոտենցիալ ունեցող կետից բարձր պոտենցիալ ունեցող կետ տեղափոխելու համար (այսինքն՝ առաջին կետը երկրորդի համեմատ ավելի բացասական ներուժ ունի): Ֆիզիկայի դասընթացից մենք հիշում ենք, որ էլեկտրաստատիկ դաշտի պոտենցիալը սկալյար մեծություն է, որը հավասար է դաշտի լիցքի պոտենցիալ էներգիայի հարաբերությանը այս լիցքին։ Դիտարկենք մի փոքրիկ օրինակ.

Տիեզերքում կա հաստատուն էլեկտրական դաշտ, որի ինտենսիվությունը հավասար է Ե. Դիտարկենք երկու կետ, որոնք գտնվում են հեռավորության վրա դմիմյանցից։ Այսպիսով, երկու կետերի միջև լարումը ոչ այլ ինչ է, քան պոտենցիալ տարբերություն այս կետերում.

Միևնույն ժամանակ, մի մոռացեք էլեկտրաստատիկ դաշտի ուժի և երկու կետերի միջև պոտենցիալ տարբերության միջև կապի մասին.

Եվ արդյունքում մենք ստանում ենք սթրեսը և լարվածությունը կապող բանաձև.

Էլեկտրոնիկայի մեջ, երբ դիտարկվում է տարբեր սխեմաներ, լարումը դեռ համարվում է կետերի պոտենցիալ տարբերությունը։ Ըստ այդմ, պարզ է դառնում, որ լարումը միացումում հասկացություն է, որը կապված է շղթայի երկու կետերի հետ: Այսինքն, ասենք, օրինակ, «լարումը ռեզիստորի մեջ» ամբողջովին ճիշտ չէ: Եվ եթե ինչ-որ պահի խոսում են լարման մասին, ապա նկատի ունեն այս կետի և «Երկիր». Այսպիսով, մենք սահուն եկանք մեկ այլ մեկին ամենակարեւոր հայեցակարգըէլեկտրոնիկան ուսումնասիրելիս, մասնավորապես հայեցակարգին «Երկիր»:) Այսպիսով, ահա այն «Երկիր»էլեկտրական սխեմաներում ամենից հաճախ ընդունված է դիտարկել զրոյական ներուժի կետը (այսինքն, այս կետի պոտենցիալը հավասար է 0-ի):

Եվս մի քանի խոսք ասենք այն միավորների մասին, որոնք օգնում են բնութագրել քանակությունը լարման. Չափման միավորն է Վոլտ (V). Նայելով լարման հայեցակարգի սահմանմանը, մենք հեշտությամբ կարող ենք հասկանալ, որ մեծության լիցքը տեղափոխելու համար. 1 կախազարդպոտենցիալ տարբերություն ունեցող կետերի միջև 1 վոլտ, անհրաժեշտ է կատարել աշխատանք հավասար 1 Ջուլ. Սրանով ամեն ինչ կարծես թե պարզ է, և մենք կարող ենք առաջ շարժվել

Եվ հաջորդ շարքում մենք ունենք ևս մեկ հայեցակարգ, այն է ընթացիկ.

Ընթացիկ, ընթացիկ ուժը շղթայում:

Ինչ է դա էլեկտրական հոսանք?

Եկեք մտածենք, թե ինչ կլինի, եթե լիցքավորված մասնիկները, օրինակ՝ էլեկտրոնները, հայտնվեն էլեկտրական դաշտի ազդեցության տակ... Դիտարկենք հաղորդիչ, որին որոշակի լարման:

Էլեկտրական դաշտի ուժգնության ուղղությամբ ( Ե) կարող ենք եզրակացնել, որ title="Rendered by QuickLaTeX.com" height="16" width="60" style="vertical-align: -4px;"> (вектор напряженности всегда направлен в сторону уменьшения потенциала). На каждый электрон начинает действовать сила:!}

Որտեղ e-ն էլեկտրոնի լիցքն է:

Եվ քանի որ էլեկտրոնը բացասական լիցքավորված մասնիկ է, ուժի վեկտորը կուղղվի դաշտի ուժգնության վեկտորի ուղղությանը հակառակ ուղղությամբ։ Այսպիսով, ուժի ազդեցությամբ մասնիկները քաոսային շարժման հետ մեկտեղ ձեռք են բերում նաև ուղղորդված շարժում (արագության վեկտոր V նկարում)։ Արդյունքում առաջանում է էլեկտրական հոսանք 🙂

Հոսանքը լիցքավորված մասնիկների պատվիրված շարժումն է էլեկտրական դաշտի ազդեցության տակ։

Կարևոր կետն այն է, որ ենթադրվում է, որ հոսանքը հոսում է ավելի դրական պոտենցիալ ունեցող կետից դեպի ավելի բացասական պոտենցիալ ունեցող կետ, թեև էլեկտրոնը շարժվում է հակառակ ուղղությամբ:

Որպես լիցքակիրներ կարող են հանդես գալ ոչ միայն էլեկտրոնները։ Օրինակ՝ էլեկտրոլիտներում և իոնացված գազերում հոսանքի հոսքը հիմնականում կապված է իոնների շարժման հետ, որոնք դրական լիցքավորված մասնիկներ են։ Համապատասխանաբար, դրանց վրա ազդող ուժի վեկտորի ուղղությունը (և միևնույն ժամանակ արագության վեկտորը) կհամընկնի վեկտորի ուղղության հետ. Ե. Եվ այս դեպքում ոչ մի հակասություն չի առաջանա, քանի որ հոսանքը կհոսի հենց այն ուղղությամբ, որով շարժվում են մասնիկները :)

Շղթայում հոսանքը գնահատելու համար նրանք եկան այնպիսի քանակություն, ինչպիսին է ընթացիկ ուժը: Այսպիսով, ընթացիկ ուժ (Ի) մեծություն է, որը բնութագրում է էլեկտրական լիցքի շարժման արագությունը մի կետում։ Հոսանքի միավորն է Ամպեր. Հաղորդավարում ընթացիկ ուժը հավասար է 1 ամպեր, եթե համար 1 վայրկյանլիցքը անցնում է հաղորդիչի խաչմերուկով 1 կախազարդ.

Մենք արդեն անդրադարձել ենք հասկացություններին ընթացիկ և լարման, հիմա եկեք պարզենք, թե ինչպես են այս քանակությունները կապված: Եվ սրա համար պետք է ուսումնասիրել, թե դա ինչ է դիրիժորի դիմադրություն.

Հաղորդավարի / շղթայի դիմադրություն:

Տերմինը « դիմադրություն«Արդեն ինքն իրեն խոսում է 😉

Այսպիսով, դիմադրություն- ֆիզիկական մեծություն, որը բնութագրում է հաղորդիչի հատկությունները խանգարելու համար ( դիմադրել) էլեկտրական հոսանքի անցումը.

Եկեք դիտարկենք պղնձե հաղորդիչերկարությունը լմակերեսով խաչաձեւ հատվածը, հավասար Ս:

Հաղորդավարի դիմադրությունը կախված է մի քանի գործոններից.

Հատուկ դիմադրությունը աղյուսակային արժեք է:

Բանաձևը, որով կարող եք հաշվարկել հաղորդիչի դիմադրությունը, հետևյալն է.

Մեր դեպքում դա հավասար կլինի 0,0175 (Օմ * քառ. մմ/մ)- պղնձի դիմադրողականություն. Թող դիրիժորի երկարությունը լինի 0,5 մ, իսկ հատման մակերեսը հավասար է 0.2 քառ. մմ. Ապա.

Ինչպես արդեն հասկացաք օրինակից՝ չափման միավորը դիմադրությունէ Օմ 😉

ՀԵՏ դիրիժորի դիմադրությունամեն ինչ պարզ է, ժամանակն է ուսումնասիրել հարաբերությունները լարման, հոսանքի և շղթայի դիմադրություն.

Եվ այստեղ մեզ օգնության է գալիս ողջ էլեկտրոնիկայի հիմնարար օրենքը. Օմի օրենքը.

Շղթայի հոսանքն ուղիղ համեմատական է լարմանը և հակադարձ համեմատական՝ տվյալ շղթայի հատվածի դիմադրությանը:

Դիտարկենք ամենապարզ էլեկտրական միացումը.

Օհմի օրենքից հետևում է, որ միացումում լարումը և հոսանքը կապված են հետևյալ կերպ.

Թող լարումը լինի 10 Վ, իսկ շղթայի դիմադրությունը՝ 200 ohms: Այնուհետև շղթայում հոսանքը հաշվարկվում է հետևյալ կերպ.

Ինչպես տեսնում եք, ամեն ինչ դժվար չէ :)

Թերևս այստեղ մենք կավարտենք այսօրվա հոդվածը, շնորհակալություն ուշադրության համար և շուտով կտեսնվենք: 🙂

Կարդացեք.

Կարգապահական տույժի կարգը՝ նմուշ և ձև Բոլոր եղանակային մոդուլային տիպի շչակի բարձրախոս Շչակի նպատակը Ի՞նչ է ասում Աստվածաշունչը վատ աշխատանքի մասին: Ռուսաց լեզվի դաս «փափուկ նշան գոյականների ֆշշոցից հետո» Առատաձեռն ծառը (առակ) Ինչպես երջանիկ ավարտ ունենալ հեքիաթի առատաձեռն ծառը

Կարդացեք.