Sa ngayon, walang pinag-isang pag-uuri ang nabuo, na dahil sa pagkakaiba-iba umiiral na mga pamamaraan. Ang mga kilalang eksperimentong pamamaraan para sa pagsukat ng thermal conductivity ng mga materyales ay nahahati sa dalawang malalaking grupo: nakatigil at hindi nakatigil. Sa unang kaso, ang kalidad ng formula ng pagkalkula ay gumagamit ng mga bahagyang solusyon ng heat conduction equation

ibinigay, sa pangalawang - ibinigay, kung saan ang T ay temperatura; f - oras; - koepisyent ng thermal diffusivity; l - koepisyent ng thermal conductivity; MAY- tiyak na init; g - density ng materyal; - Laplace operator, nakasulat sa kaukulang coordinate system; - tiyak na kapangyarihan ng volumetric heat source.

Ang unang pangkat ng mga pamamaraan ay batay sa paggamit ng isang nakatigil na rehimeng thermal; ang pangalawang - non-stationary thermal rehimen. Ang mga nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng koepisyent ng thermal conductivity sa pamamagitan ng likas na katangian ng mga sukat ay direkta (i.e., ang koepisyent ng thermal conductivity ay direktang tinutukoy) at nahahati sa ganap at kamag-anak. Sa mga ganap na pamamaraan, ginagawang posible ng mga parameter na sinusukat sa eksperimentong makuha, gamit ang formula ng pagkalkula, ang kinakailangang halaga koepisyent ng thermal conductivity. Sa mga kamag-anak na pamamaraan, ginagawang posible ng mga parameter na sinusukat sa eksperimentong makuha ang nais na halaga ng koepisyent ng thermal conductivity gamit ang isang formula ng pagkalkula. Sa mga kamag-anak na pamamaraan ng sinusukat na mga parameter para sa pagkalkula ganap na halaga lumalabas na hindi sapat. Mayroong dalawang posibleng kaso dito. Ang una ay ang pagsubaybay sa pagbabago sa koepisyent ng thermal conductivity na may kaugnayan sa orihinal, na kinuha bilang pagkakaisa. Ang pangalawang kaso ay ang paggamit ng isang reference na materyal na may mga kilalang thermal properties. Sa kasong ito, ang thermal conductivity coefficient ng pamantayan ay ginagamit sa formula ng pagkalkula. Ang mga kamag-anak na pamamaraan ay may ilang kalamangan sa mga ganap na pamamaraan dahil mas simple ang mga ito. Ang karagdagang dibisyon ng mga nakatigil na pamamaraan ay maaaring isagawa sa pamamagitan ng likas na katangian ng pag-init (panlabas, volumetric at pinagsama) at sa pamamagitan ng uri ng mga isotherms ng field ng temperatura sa mga sample (flat, cylindrical, spherical). Subgroup ng mga pamamaraan na may panlabas na pag-init kasama ang lahat ng mga pamamaraan na gumagamit ng panlabas (electric, volumetric, atbp.) na mga heater at pagpainit ng sample surface sa pamamagitan ng thermal radiation o electron bombardment. Ang isang subgroup ng mga pamamaraan na may volumetric heating ay pinagsasama ang lahat ng mga pamamaraan na gumagamit ng heating sa pamamagitan ng isang kasalukuyang dumaan sa isang sample, pag-init ng sample na pinag-aaralan mula sa neutron o g-radiation, o ultrahigh frequency currents. Ang isang subgroup ng mga pamamaraan na may pinagsamang pag-init ay maaaring magsama ng mga pamamaraan na sabay-sabay na gumagamit ng panlabas at volumetric na pagpainit ng mga sample, o intermediate heating (halimbawa, na may mataas na dalas ng mga alon).

Sa lahat ng tatlong mga subgroup ng mga nakatigil na pamamaraan, ang field ng temperatura

maaaring iba.

Ang mga flat isotherm ay nabuo kapag ang daloy ng init ay nakadirekta sa symmetry axis ng sample. Ang mga pamamaraan na gumagamit ng mga flat isotherm sa panitikan ay tinatawag na mga pamamaraan na may axial o longitudinal na daloy ng init, at ang mga pang-eksperimentong setup mismo ay tinatawag na mga flat device.

Ang mga cylindrical isotherms ay tumutugma sa pagpapalaganap ng daloy ng init kasama ang radius ng isang cylindrical sample. Sa kaso kapag ang daloy ng init ay nakadirekta sa radius ng isang spherical sample, ang mga spherical isotherms ay lumitaw. Ang mga pamamaraan na gumagamit ng gayong mga isotherm ay tinatawag na spherical, at ang mga device ay tinatawag na spherical.

Ang mga pisikal na pamamaraan ng pagsusuri ay batay sa paggamit ng anumang partikular na pisikal na epekto o isang tiyak na pisikal na katangian ng isang sangkap. Para sa pagsusuri ng gas gumamit ng density, lagkit, thermal conductivity, refractive index, magnetic susceptibility, diffusion, absorption, emission, absorption electromagnetic radiation, pati na rin ang selective absorption, bilis ng tunog, thermal effect ng reaksyon, electrical conductivity, atbp. Ang ilan sa mga pisikal na katangian at phenomena na ito ay ginagawang posible ang tuluy-tuloy na pagsusuri ng gas at nagbibigay-daan sa pagkamit ng mataas na sensitivity at katumpakan ng mga sukat. Ang pagpili ng pisikal na dami o kababalaghan ay napakahalaga upang ibukod ang impluwensya ng hindi nasusukat na mga sangkap na nakapaloob sa pinaghalong sinusuri. Ang paggamit ng mga partikular na katangian o epekto ay ginagawang posible upang matukoy ang konsentrasyon ng nais na bahagi sa isang multicomponent na halo ng gas. Ang mga hindi tiyak na pisikal na katangian ay maaaring gamitin, mahigpit na pagsasalita, para lamang sa pagsusuri ng binary gas mixtures. Lagkit, refractive index at pagsasabog sa pagsusuri ng gas praktikal na kahalagahan wala.

Ang paglipat ng init sa pagitan ng dalawang punto na may magkakaibang temperatura ay nangyayari sa tatlong paraan: convection, radiation at conduction. Sa kombeksyon ang paglipat ng init ay nauugnay sa paglipat ng bagay (paglipat ng masa); paglipat ng init radiation nangyayari nang walang partisipasyon ng bagay. Paglipat ng init thermal conductivity nangyayari sa partisipasyon ng bagay, ngunit walang mass transfer. Ang paglipat ng enerhiya ay nangyayari dahil sa banggaan ng mga molekula. Thermal conductivity coefficient ( X) ay nakasalalay lamang sa uri ng sangkap na naglilipat ng init. Ito ay isang tiyak na katangian ng isang sangkap.

Ang sukat ng thermal conductivity sa CGS system cal/(s cm K), sa mga teknikal na yunit - kcalDmch-K), sa internasyonal na SI system - WtDm-K). Ang ratio ng mga yunit na ito ay ang mga sumusunod: 1 cal/(cm s K) = 360 kcalDm h K) = 418.68 WDm-K).

Ang ganap na thermal conductivity sa panahon ng paglipat mula sa solid tungo sa likido at mga gas na sangkap ay nag-iiba mula sa X = 418.68 WDm-K)] (thermal conductivity ng pinakamahusay na heat conductor - pilak) hanggang sa X tungkol sa 10_6 (thermal conductivity ng hindi bababa sa conductive gases).

Ang thermal conductivity ng mga gas ay tumataas nang malaki sa pagtaas ng temperatura. Para sa ilang mga gas (GH 4: NH 3), ang relatibong thermal conductivity ay tumataas nang husto sa pagtaas ng temperatura, at para sa ilang (Ne) ito ay bumababa. Ayon sa kinetic theory, ang thermal conductivity ng mga gas ay hindi dapat nakasalalay sa pressure. Gayunpaman, ang iba't ibang mga kadahilanan ay humahantong sa katotohanan na sa pagtaas ng presyon ang thermal conductivity ay bahagyang tumataas. Sa hanay ng presyon mula sa atmospheric hanggang sa ilang millibars, ang thermal conductivity ay hindi nakasalalay sa presyon, dahil average na halaga ang libreng landas ng mga molekula ay tumataas sa pagbaba ng bilang ng mga molekula sa bawat yunit ng dami. Sa isang presyon ng -20 mbar, ang ibig sabihin ng libreng landas ng mga molekula ay tumutugma sa laki ng silid ng pagsukat.

Ang pagsukat ng thermal conductivity ay ang pinakalumang pisikal na paraan ng pagsusuri ng gas. Ito ay inilarawan noong 1840, sa partikular, sa mga gawa ni A. Schleiermacher (1888-1889) at ginamit sa industriya mula noong 1928. Noong 1913, binuo ng Siemens ang isang hydrogen concentration meter para sa mga airship. Pagkatapos noon, sa loob ng maraming dekada, ang mga instrumento batay sa mga sukat ng thermal conductivity ay binuo at malawakang ginagamit sa mabilis na lumalagong industriya ng kemikal na may malaking tagumpay. Naturally, sa una lamang binary gas mixtures ay nasuri. Ang pinakamahusay na mga resulta ay nakuha na may malaking pagkakaiba sa thermal conductivity ng mga gas. Sa mga gas, ang hydrogen ay may pinakamalaking thermal conductivity. Sa pagsasagawa, nabigyang-katwiran din na sukatin ang konsentrasyon ng CO sa mga flue gas, dahil ang mga thermal conductivity ng oxygen, nitrogen at carbon monoxide ay napakalapit sa isa't isa, na nagpapahintulot sa pinaghalong apat na sangkap na ito na ituring bilang quasi -binaryo.

Ang mga koepisyent ng temperatura ng thermal conductivity ng iba't ibang gas ay hindi pareho, kaya makikita mo ang temperatura kung saan pareho ang thermal conductivity ng iba't ibang gas (halimbawa, 490°C para sa carbon dioxide at oxygen, 70°C para sa ammonia at hangin, 75°C para sa carbon dioxide at argon) . Kapag nilulutas ang isang tiyak na analytical na problema, ang mga pagkakataong ito ay maaaring gamitin sa pamamagitan ng pagkuha ng ternary gas mixture bilang isang quasi-binary.

Sa pagsusuri ng gas maaari itong ipagpalagay na Ang thermal conductivity ay isang additive property. Sa pamamagitan ng pagsukat ng thermal conductivity ng mixture at pag-alam sa thermal conductivity ng mga purong bahagi ng binary mixture, maaaring kalkulahin ang kanilang mga konsentrasyon. Gayunpaman, ang simpleng relasyon na ito ay hindi maaaring ilapat sa anumang binary mixture. Halimbawa, ang mga mixtures ng hangin - singaw ng tubig, hangin - ammonia, carbon monoxide - ammonia at air - acetylene sa isang tiyak na ratio ng mga bahagi ay may pinakamataas na thermal conductivity. Samakatuwid, ang kakayahang magamit ng paraan ng thermal conductivity ay limitado sa isang tiyak na hanay ng konsentrasyon. Para sa maraming mga mixtures mayroong isang nonlinear na relasyon sa pagitan ng thermal conductivity at komposisyon. Samakatuwid, kinakailangang alisin ang curve ng pagkakalibrate, ayon sa kung saan dapat gawin ang sukat ng aparato sa pag-record.

Mga sensor ng thermal conductivity(thermoconductometric sensors) ay binubuo ng apat na maliit na gas-filled chamber na may maliit na volume na may manipis na platinum conductors na may parehong laki at may parehong paglaban sa kuryente. Ang parehong daloy sa pamamagitan ng mga konduktor D.C. matatag na halaga at pinapainit ang mga ito. Ang mga conductor - mga elemento ng pag-init - ay napapalibutan ng gas. Ang dalawang silid ay naglalaman ng gas na susukat, ang iba pang dalawa ay naglalaman ng reference na gas. Ang lahat ng mga elemento ng pag-init ay kasama sa isang tulay ng Wytheton, kung saan ang pagsukat ng pagkakaiba sa temperatura na humigit-kumulang 0.01°C ay hindi mahirap. Ang ganitong mataas na sensitivity ay nangangailangan ng eksaktong pagkakapantay-pantay ng mga temperatura ng mga kamara sa pagsukat, kaya ang buong sistema ng pagsukat ay inilalagay sa isang termostat o sa diagonal ng pagsukat ng tulay, at isang pagtutol ay kasama para sa kabayaran sa temperatura. Hangga't pag-alis ng init mula sa mga elemento ng pag-init sa mga silid ng pagsukat at paghahambing ay pareho, ang tulay ay nasa ekwilibriyo. Kapag ang isang gas na may iba't ibang thermal conductivity ay ibinibigay sa mga silid ng pagsukat, ang equilibrium na ito ay nagambala, ang temperatura ng mga sensitibong elemento at, sa parehong oras, ang kanilang paglaban ay nagbabago. Ang nagreresultang kasalukuyang sa pagsukat ng dayagonal ay proporsyonal sa konsentrasyon ng sinusukat na gas. Upang madagdagan ang pagiging sensitibo temperatura ng pagpapatakbo ang mga sensitibong elemento ay dapat na tumaas, ngunit ang pangangalaga ay dapat gawin upang mapanatili ang isang sapat na malaking pagkakaiba sa thermal conductivity ng gas. Kaya, para sa iba't ibang mga pinaghalong gas mayroong pinakamainam na temperatura para sa thermal conductivity at sensitivity. Kadalasan ang pagkakaiba sa pagitan ng temperatura ng mga sensitibong elemento at ang temperatura ng mga dingding ng silid ay pinili mula 100 hanggang 150°C.

Ang mga cell ng pagsukat ng mga pang-industriya na thermal conductometric analyzer ay binubuo, bilang panuntunan, ng isang napakalaking kaso ng metal kung saan ang mga silid ng pagsukat ay drilled. Tinitiyak nito pare-parehong pamamahagi temperatura at mahusay na katatagan ng pagkakalibrate. Dahil ang mga pagbabasa ng thermal conductivity meter ay apektado ng rate ng daloy ng gas, ang gas ay ipinapasok sa mga silid ng pagsukat sa pamamagitan ng isang bypass channel. Ang mga solusyon ng iba't ibang mga taga-disenyo upang matiyak ang kinakailangang pagpapalitan ng mga gas ay ibinibigay sa ibaba. Sa prinsipyo, ipinapalagay na ang pangunahing daloy ng gas ay konektado sa pamamagitan ng pagkonekta ng mga channel sa pagsukat ng mga silid kung saan ang gas ay dumadaloy sa isang bahagyang pagkakaiba. Sa kasong ito, ang pagsasabog at thermal convection ay may mapagpasyang impluwensya sa pag-renew ng gas sa mga silid ng pagsukat. Ang dami ng mga silid ng pagsukat ay maaaring napakaliit (ilang cubic millimeters), na nagsisiguro ng isang maliit na impluwensya ng convective heat transfer sa resulta ng pagsukat. Upang mabawasan ang catalytic effect ng platinum conductors, sila sa iba't ibang paraan natunaw sa manipis na pader na mga capillary ng salamin. Upang matiyak ang paglaban ng silid sa pagsukat sa kaagnasan, ang lahat ng mga bahagi ng pipeline ng gas ay natatakpan ng salamin. Pinapayagan ka nitong sukatin ang thermal conductivity ng mga mixture na naglalaman ng chlorine, hydrogen chloride at iba pang mga agresibong gas. Ang mga thermal conductometric analyzer na may mga closed comparative chamber ay karaniwan pangunahin sa industriya ng kemikal. Ang pagpili ng naaangkop na reference gas ay nagpapasimple sa pagkakalibrate ng instrumento. Bilang karagdagan, posible na makakuha ng isang sukat na may pinigilan na zero. Para mabawasan ang drift zero point Ang mahusay na sealing ng mga silid ng paghahambing ay dapat tiyakin. SA mga espesyal na kaso, halimbawa, kapag may malakas na pagbabagu-bago sa komposisyon ng pinaghalong gas, maaari kang magtrabaho sa mga flow-through comparative chamber. Sa kasong ito, gamit ang isang espesyal na reagent, ang isa sa mga sangkap ay tinanggal mula sa sinusukat na halo ng gas (halimbawa, CO at isang solusyon ng caustic potassium), at pagkatapos ay ang halo ng gas ay ipinadala sa mga comparative chamber. Ang pagsukat at paghahambing na mga sanga ay naiiba sa kasong ito lamang sa kawalan ng isa sa mga bahagi. Ang pamamaraang ito ay madalas na ginagawang posible upang pag-aralan ang mga kumplikadong pinaghalong gas.

SA kani-kanina lang Sa halip na mga metal conductor, ang mga semiconductor thermistor ay minsan ginagamit bilang mga sensitibong elemento. Ang bentahe ng mga thermistor ay ang mga ito ay 10 beses na mas mataas kumpara sa mga metal thermistor. koepisyent ng temperatura paglaban. Nakakamit nito ang isang matalim na pagtaas sa sensitivity. Gayunpaman, sa parehong oras, mas mataas na mga pangangailangan ang inilalagay sa pag-stabilize ng kasalukuyang tulay at ang temperatura ng mga dingding ng silid.

Mas maaga kaysa sa iba at pinaka-malawak, ang mga thermal conductometric na instrumento ay nagsimulang gamitin para sa pagsusuri ng mga maubos na gas mula sa mga combustion furnaces. Dahil sa kanilang mataas na sensitivity, mataas na bilis, kadalian ng pagpapanatili at maaasahang disenyo, pati na rin ang kanilang mababang gastos, ang mga analyzer ng ganitong uri ay kasunod na mabilis na ipinakilala sa industriya.

Ang mga thermal conductivity analyzer ay pinakaangkop para sa pagsukat ng konsentrasyon ng hydrogen sa mga mixture. Kapag pumipili ng mga reference na gas, dapat ding isaalang-alang ang mga mixture ng iba't ibang gas. Ang sumusunod na data (Talahanayan 6.1) ay maaaring gamitin bilang isang halimbawa ng pinakamababang saklaw ng pagsukat para sa iba't ibang gas.

Talahanayan 6.1

Pinakamababang saklaw ng pagsukat para sa iba't ibang mga gas,

% sa lakas ng tunog

Ang maximum na hanay ng pagsukat ay kadalasang 0-100%, na may 90 o kahit 99% na pinipigilan. Sa mga espesyal na kaso, ginagawang posible ng thermal conductivity analyzer na magkaroon ng iba't ibang saklaw ng pagsukat sa isang device. Ginagamit ito, halimbawa, upang kontrolin ang mga proseso ng pagpuno at pag-alis ng laman ng mga hydrogen-cooled turbogenerator sa mga thermal power plant. Dahil sa panganib ng mga pagsabog, ang pabahay ng generator ay hindi napuno ng hangin, ngunit ang carbon dioxide ay unang ipinakilala bilang isang purge gas, at pagkatapos ay hydrogen. Ang gas ay inilabas mula sa generator sa parehong paraan. Ang mga sumusunod na hanay ng pagsukat ay maaaring makamit nang may medyo mataas na reproducibility sa iisang analyzer: 0-100% (vol/vol) CO (in purge air carbon dioxide), 100-0% H 2 sa CO (para sa pagpuno ng hydrogen) at 100-80% H 2 (sa hangin upang makontrol ang kadalisayan ng hydrogen sa panahon ng operasyon ng generator). Ito murang paraan mga sukat.

Upang matukoy ang nilalaman ng hydrogen sa chlorine na inilabas sa panahon ng electrolysis ng potassium chloride gamit ang isang thermal conductometric analyzer, maaari mong gamitin ang parehong sealed reference gas (S0 2, Ar) at isang dumadaloy na reference gas. Sa huling kaso, ang pinaghalong hydrogen at chlorine ay unang ipinadala sa silid ng pagsukat at pagkatapos ay sa isang afterburning furnace na may temperatura na > 200°C. Nasusunog ang hydrogen na may labis na chlorine upang bumuo ng hydrogen chloride. Ang nagresultang timpla ng HC at C1 2 ay pinapakain sa comparative chamber. Sa kasong ito, ang konsentrasyon ng hydrogen ay tinutukoy mula sa pagkakaiba sa thermal conductivity. Ang pamamaraang ito ay makabuluhang binabawasan ang impluwensya ng maliit na halaga ng hangin.

Upang mabawasan ang error na nangyayari kapag sinusuri ang wet gas, ang gas ay dapat na tuyo, na ginagawa alinman gamit ang moisture absorber o pagpapababa ng temperatura ng gas sa ibaba ng dew point. May isa pang posibilidad na mabayaran ang impluwensya ng halumigmig, na naaangkop lamang kapag sumusukat gamit ang isang flow-through reference gas scheme.

Upang gumana sa mga sumasabog na gas, maraming kumpanya ang gumagawa ng mga explosion-proof na device. Sa kasong ito, ang mga silid sa pagsukat ng thermal conductivity ay idinisenyo upang altapresyon, ang mga fire arrester ay inilalagay sa pasukan at labasan ng mga silid, at ang output signal ay limitado sa isang intrinsically safe na antas. Gayunpaman, ang mga naturang device ay hindi maaaring gamitin upang pag-aralan ang mga mixtures ng mga sumasabog na gas na may oxygen o hydrogen na may chlorine.

• Ang sentimetro-gramo-segundo ay isang sistema ng mga yunit na malawakang ginagamit bago ang pagpapatibay ng International System of Units (SI).

UDC 536.2.083; 536.2.081.7; 536.212.2; 536.24.021 A. V. Luzina, A. V. Rudin

PAGSUKAT NG THERMAL CONDUCTIVITY NG METAL SAMPLES SA PARAAN NG STATIONARY HEAT FLOW

Anotasyon. Ang pamamaraan ay inilarawan at mga tampok ng disenyo mga pag-install para sa pagsukat ng koepisyent ng thermal conductivity ng mga sample ng metal na ginawa sa anyo ng isang homogenous cylindrical rod o manipis na hugis-parihaba na plato gamit ang paraan ng nakatigil na daloy ng init. Ang sample sa ilalim ng pag-aaral ay pinainit sa pamamagitan ng direktang electrical heating na may maikling pulso AC, na sinigurado sa napakalaking copper current clamp, na sabay na nagsisilbing heat sink.

Mga pangunahing salita: koepisyent ng thermal conductivity, sample, batas ng Fourier, nakatigil na pagpapalitan ng init, setup ng pagsukat, transpormer, multimer, thermocouple.

Panimula

Ang paglipat ng thermal energy mula sa mas pinainit na mga lugar ng isang solidong katawan sa hindi gaanong pinainit na mga sa pamamagitan ng chaotically moving particles (electrons, molecules, atoms, etc.) ay tinatawag na phenomenon ng thermal conductivity. Ang pag-aaral ng phenomenon ng thermal conductivity ay malawakang ginagamit sa iba't ibang industriya mga industriya, tulad ng: langis, aerospace, automotive, metalurhiko, pagmimina, atbp.

Mayroong tatlong pangunahing uri ng paglipat ng init: convection, thermal radiation at thermal conductivity. Ang thermal conductivity ay nakasalalay sa likas na katangian ng sangkap at pisikal na estado nito. Sa kasong ito, sa mga likido at solido (dielectrics) ang paglipat ng enerhiya ay isinasagawa ng mga nababanat na alon, sa mga gas - sa pamamagitan ng banggaan at pagsasabog ng mga atomo (molekula), at sa mga metal - sa pamamagitan ng pagsasabog ng mga libreng electron at sa tulong ng thermal. vibrations ng sala-sala. Ang paglipat ng init sa isang katawan ay depende sa kung anong estado ito: gas, likido o solid.

Ang mekanismo ng thermal conductivity sa mga likido ay iba sa mekanismo ng thermal conductivity sa mga gas at may magkapareho sa thermal conductivity ng solids. Sa mga lugar na may nakataas na temperatura may mga vibrations ng mga molecule na may malaking amplitude. Ang mga vibrations na ito ay ipinapadala sa mga katabing molekula, at sa gayon ang enerhiya ng thermal motion ay unti-unting inililipat mula sa layer hanggang sa layer. Ang mekanismong ito ay nagbibigay ng medyo maliit na halaga ng thermal conductivity coefficient. Sa pagtaas ng temperatura, ang thermal conductivity coefficient para sa karamihan ng mga likido ay bumababa (ang pagbubukod ay tubig at gliserin, kung saan ang thermal conductivity coefficient ay tumataas sa pagtaas ng temperatura).

Ang kababalaghan ng paglipat ng kinetic energy gamit ang molecular motion sa mga ideal na gas ay dahil sa paglipat ng init sa pamamagitan ng thermal conductivity. Dahil sa randomness ng molecular motion, gumagalaw ang mga molecule sa lahat ng direksyon. Lumipat mula sa mga lugar na may higit pa mataas na temperatura sa mga lugar na may mas mababang temperatura, ang mga molekula ay naglilipat ng kinetic energy ng paggalaw dahil sa mga pares na banggaan. Bilang resulta ng paggalaw ng molekular, nangyayari ang unti-unting pagkakapantay-pantay ng temperatura; sa isang hindi pantay na pinainit na gas, ang paglipat ng init ay ang paglipat ng isang tiyak na halaga ng kinetic energy sa panahon ng random (magulong) paggalaw ng mga molekula. Habang bumababa ang temperatura, bumababa ang thermal conductivity ng mga gas.

Sa mga metal, ang pangunahing tagapaghatid ng init ay mga libreng electron, na maihahalintulad sa isang perpektong monatomic gas. Samakatuwid, na may ilang pagtatantya

Thermal conductivity coefficient ng gusali at mga materyales sa thermal insulation tumataas ito sa pagtaas ng temperatura, at sa pagtaas ng volumetric na timbang ito ay tumataas. Ang koepisyent ng thermal conductivity ay lubos na nakasalalay sa porosity at halumigmig ng materyal. Thermal conductivity iba't ibang materyales nag-iiba-iba sa hanay: 2-450 W/(m K).

1. Equation ng init

Ang batas ng thermal conductivity ay batay sa Fourier hypothesis tungkol sa proporsyonalidad ng daloy ng init sa pagkakaiba ng temperatura sa bawat haba ng yunit ng landas ng paglipat ng init bawat yunit ng oras. Ayon sa numero, ang koepisyent ng thermal conductivity ay katumbas ng dami ng init na dumadaloy sa bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng ibabaw ng yunit, na may pagkakaiba sa temperatura bawat yunit ng haba ng normal na katumbas ng isang degree.

Ayon sa batas ni Fourier, kapal ng ibabaw daloy ng init h proporsyonal

nal sa gradient ng temperatura -:

Dito ang factor X ay tinatawag na thermal conductivity coefficient. Ang minus sign ay nagpapahiwatig na ang init ay inililipat sa direksyon ng pagbaba ng temperatura. Ang dami ng init na dumaan sa bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng isang yunit ng isothermal na ibabaw ay tinatawag na heat flux density:

Ang dami ng init na dumadaan sa bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng isothermal na ibabaw B ay tinatawag na daloy ng init:

O = | hjB = -1 -kdP^B. (1.3)

Ang kabuuang dami ng init na dumaan sa ibabaw na ito B sa panahon ng t ay matutukoy mula sa equation

Mula sa=-DL-^t. (1.4)

2. Mga kondisyon ng hangganan para sa thermal conductivity

meron iba't ibang kondisyon unambiguity: geometric - nagpapakilala sa hugis at sukat ng katawan kung saan nangyayari ang proseso ng thermal conductivity; pisikal - nagpapakilala sa mga pisikal na katangian ng katawan; pansamantalang - nailalarawan ang pamamahagi ng temperatura ng katawan sa paunang sandali ng oras; hangganan - nailalarawan ang pakikipag-ugnayan ng katawan sa kapaligiran.

Mga kondisyon ng hangganan ng unang uri. Sa kasong ito, ang pamamahagi ng temperatura sa ibabaw ng katawan ay tinukoy para sa bawat sandali ng oras.

Mga kondisyon sa hangganan ng pangalawang uri. Sa kasong ito, ang tinukoy na halaga ay ang density ng heat flux para sa bawat punto sa ibabaw ng katawan anumang oras:

Yara = I (X, Y, 2,1).

Mga kondisyon ng hangganan ng ikatlong uri. Sa kasong ito, ang temperatura ng daluyan T0 at ang mga kondisyon para sa pagpapalitan ng init ng daluyan na ito sa ibabaw ng katawan ay tinukoy.

Ang mga kondisyon ng hangganan ng ika-apat na uri ay nabuo batay sa pagkakapantay-pantay ng mga daloy ng init na dumadaan sa ibabaw ng contact ng mga katawan.

3. Pang-eksperimentong setup para sa pagsukat ng thermal conductivity coefficient

Mga modernong pamamaraan Ang pagpapasiya ng mga koepisyent ng thermal conductivity ay maaaring nahahati sa dalawang grupo: mga nakatigil na pamamaraan ng daloy ng init at hindi nakatigil na mga pamamaraan ng daloy ng init.

Sa unang pangkat ng mga pamamaraan, ang daloy ng init na dumadaan sa isang katawan o sistema ng mga katawan ay nananatiling pare-pareho sa magnitude at direksyon. Nakatigil ang field ng temperatura.

Ang mga transient na pamamaraan ay gumagamit ng field ng temperatura na nag-iiba-iba ng oras.

Sa gawaing ito, ginagamit ang isa sa mga paraan ng nakatigil na daloy ng init - ang paraan ng Kohlrausch.

Ang block diagram ng pag-install para sa pagsukat ng thermal conductivity ng mga sample ng metal ay ipinapakita sa Fig. 1.

kanin. 1. Block diagram setup ng pagsukat

Ang pangunahing elemento ng pag-install ay isang power step-down na transpormer 7, ang pangunahing paikot-ikot na kung saan ay konektado sa isang autotransformer ng uri ng LATR 10, at ang pangalawang paikot-ikot, na gawa sa isang hugis-parihaba na tansong busbar na may anim na pagliko, ay direktang konektado sa napakalaking copper current clamps 2, na sabay na nagsisilbing heat sink-refrigerator . Ang test sample 1 ay naayos sa napakalaking copper current clamps 2 gamit ang napakalaking copper bolts (hindi ipinapakita sa figure), na sabay na nagsisilbing heat sink. Ang kontrol sa temperatura sa iba't ibang mga punto ng sample sa ilalim ng pag-aaral ay isinasagawa gamit ang Chromel-Copel thermocouples 3 at 5, ang mga gumaganang dulo nito ay direktang naayos sa cylindrical na ibabaw ng sample 1 - isa sa gitnang bahagi ng sample, at ang isa pa. sa dulo ng sample. Ang mga libreng dulo ng thermocouples 3 at 5 ay konektado sa multimer type na DT-838 4 at 6, na nagpapahintulot sa mga sukat ng temperatura na may katumpakan na 0.5 °C. Ang sample ay pinainit sa pamamagitan ng direktang pag-init ng kuryente na may maikling pulso ng alternating current mula sa pangalawang paikot-ikot ng power transpormer 7. Ang kasalukuyang nasa sample ng pagsubok ay sinusukat nang hindi direkta - sa pamamagitan ng pagsukat ng boltahe sa pangalawang paikot-ikot ng singsing kasalukuyang transpormer 8, ang pangunahing paikot-ikot na kung saan ay ang power bus ng pangalawang paikot-ikot ng power transpormer 7 , na dumaan sa libreng puwang ng annular magnetic core. Ang pagsukat ng boltahe ng pangalawang paikot-ikot ng kasalukuyang transpormer ay isinasagawa ng multimeter 9.

Ang pagbabago sa magnitude ng kasalukuyang pulse sa sample sa ilalim ng pag-aaral ay isinasagawa gamit ang isang linear autotransformer 10 (LATR), ang pangunahing paikot-ikot na kung saan, sa pamamagitan ng isang nakakonektang serye na mains fuse 13 at button 12, ay konektado sa isang alternating current. network na may boltahe na 220 V. Ang pagbaba ng boltahe sa sample ng pagsubok sa direktang electric heating mode ay isinasagawa gamit ang isang multimeter 14, konektado nang kahanay nang direkta sa kasalukuyang mga terminal 2. Ang tagal ng kasalukuyang mga pulso ay sinusukat gamit ang isang electric stopwatch 11 na konektado sa primary winding ng linear autotransformer 10. Ang pag-on at off ng heating mode ng test sample ay ibinibigay ng button 12.

Kapag sinusukat ang koepisyent ng thermal conductivity gamit ang pag-install na inilarawan sa itaas, ang mga sumusunod na kondisyon ay dapat matugunan:

Pagkakapareho ng cross-section ng sample ng pagsubok sa buong haba;

Ang diameter ng sample ng pagsubok ay dapat nasa hanay mula 0.5 mm hanggang 3 mm (kung hindi, ang pangunahing thermal power ay ilalabas sa power transpormer, at wala sa pinag-aralan na sample).

Ang isang diagram ng temperatura kumpara sa haba ng sample ay ipinapakita sa Fig. 2.

kanin. 2. Pagdepende ng temperatura sa haba ng sample

Tulad ng makikita sa diagram sa itaas, ang pag-asa ng temperatura sa haba ng sample sa ilalim ng pag-aaral ay linear na may binibigkas na maximum sa gitnang bahagi ng sample, at sa mga dulo ito ay nananatiling minimal (constant) at katumbas ng temperatura kapaligiran sa panahon ng agwat ng oras para sa pagtatatag ng isang equilibrium heat transfer mode, na para sa eksperimentong setup na ito ay hindi lalampas sa 3 minuto, i.e. 180 segundo.

4. Derivation ng working formula para sa thermal conductivity coefficient

Ang dami ng init na inilabas sa isang konduktor sa panahon ng pagdaan ng electric current ay maaaring matukoy ayon sa batas ng Joule-Lenz:

Qel = 12-I^ = u I I, (4.1)

kung saan at, ako ang boltahe at kasalukuyang nasa sample na pinag-aaralan; Ako ang sample resistance.

Ang dami ng init na inilipat sa pamamagitan ng cross section ng sample na pinag-aaralan para sa isang agwat ng oras t, na ginawa sa anyo ng isang homogenous na cylindrical rod na may haba £ at cross-section 5, ay maaaring kalkulahin ayon sa batas ng Fourier (1.4):

Qs = R-yT- 5- t, (4.2)

kung saan 5 = 2-5osn, 5osn =^4-, at = 2-DT = 2-(Gtah -Gtk1); d£ = D£ = 1-£.

Narito ang mga coefficient 2 at 1/2 ay nagpapahiwatig na ang daloy ng init ay nakadirekta mula sa

ang sentro ng sample hanggang sa mga dulo nito, i.e. nagbi-bifurcate sa dalawang batis. Pagkatapos

^^b = 8-I-(Gtah -Tt|n) -B^ . (4.3)

5. Accounting para sa pagkawala ng init lateral surface

§Ozhr = 2- Bbok -DTha, (5.1)

kung saan Bbok = n-th-1; a ay ang koepisyent ng pagpapalitan ng init sa pagitan ng ibabaw ng sample ng pagsubok at ng kapaligiran, na may sukat

Pagkakaiba ng temperatura

DGx = Tx - T0cr, (5.2)

kung saan ang Tx ay ang temperatura sa isang naibigay na punto sa ibabaw ng sample; Hocr - ambient temperature, maaaring kalkulahin mula sa linear equation dependence ng sample na temperatura sa haba nito:

Tx = T0 + k-x, (5.3)

saan dalisdis Ang k ay maaaring matukoy sa pamamagitan ng tangent ng slope ng linear dependence ng sample na temperatura sa haba nito:

DT T - T T - T

k = f = MT* = Tmax TTT = 2 "max Vр. (5.4)

Ang pagpapalit ng mga expression (5.2), (5.3) at (5.4) sa equation (5.1), makuha natin ang:

SQaup = 2a-nd■ dx■(+ kx-Т0Кр) dt,

kung saan T0 Tszhr.

8Q0Kp = 2a.nd ■ kx ■ dx ■ dt. (5.5)

Pagkatapos pagsamahin ang expression (5.5) makuha namin ang:

Q0Kp = 2nd■ dk j jdt■ x■ dx = 2nd-a-k■-I - | ■ t = -4a^nd■ k■ I2 ■ t. (5.6)

Ang pagpapalit ng mga resultang expression (4.1), (4.3) at (5.6) sa equation ng balanse ng init aoln = ogr + qs, kung saan Qtot = QEL, nakukuha namin ang:

UIt = 8 ■Х ■ S^ ^^-o ■t + -a^n ■d ■ -(Tmax - To) ■t.

Ang paglutas ng nagresultang equation para sa thermal conductivity coefficient, nakukuha namin:

u1 at £2, l

Ang resultang expression ay nagpapahintulot sa amin na matukoy ang thermal conductivity coefficient ng manipis na metal rods alinsunod sa mga kalkulasyon na isinagawa para sa mga tipikal na sample ng pagsubok na may kamag-anak na error.

AU f (AI f (L(LG) ^ (At2

hindi hihigit sa 1.5%.

Mga sanggunian

1. Sivukhin, D. V. Pangkalahatang kurso pisika / D. V. Sivukhin. - M.: Nauka, 1974. - T. 2. - 551 p.

2. Rudin, A. V. Pag-aaral ng mga proseso ng pagpapahinga sa istruktura sa mga bagay na bumubuo ng salamin sa ilalim ng iba't ibang mga mode ng paglamig / A. V. Rudin // Izvestia of the Higher mga institusyong pang-edukasyon. rehiyon ng Volga. Mga likas na agham. - 2003. - Hindi. 6. - P. 123-137.

3. Pavlov, P. V. Physics of Solid State: aklat-aralin. manwal para sa mga mag-aaral na nag-aaral sa espesyalidad na "Physics" / P. V. Pavlov, A. F. Khokhlov. - M.: Mas mataas. paaralan, 1985. - 384 p.

4. Berman, R. Thermal conductivity ng solids / R. Berman. - M., 1979. - 287 p.

5. Livshits, B. G. Mga katangiang pisikal mga metal at haluang metal / B. G. Livshits, V. S. Kraposhin. - M.: Metalurhiya, 1980. - 320 p.

Luzina Anna Vyacheslavovna Luzina Anna Vyacheslavovna

undergraduate, master degree student,

Penza State University E-mail ng Penza State University: [email protected]

Rudin Alexander Vasilievich

Kandidato ng Physical and Mathematical Sciences, Associate Professor, Deputy Head ng Department of Physics, Penza State University E-mail: [email protected]

Rudin Aleksandr Vasil"evich

kandidato ng pisikal at matematikal na agham, associate professor,

deputy head ng sub-department of physics, Penza State University

UDC 536.2.083; 536.2.081.7; 536.212.2; 536.24.021 Luzina, A. V.

Pagsukat ng thermal conductivity ng mga sample ng metal gamit ang nakatigil na paraan ng daloy ng init /

A. V. Luzina, A. V. Rudin // Bulletin of Penza unibersidad ng estado. - 2016. - Hindi. 3 (15). -SA. 76-82.

Upang pag-aralan ang thermal conductivity ng isang sangkap, dalawang grupo ng mga pamamaraan ang ginagamit: nakatigil at hindi nakatigil.

Ang teorya ng mga nakatigil na pamamaraan ay mas simple at mas ganap na binuo. Ngunit ang mga hindi nakatigil na pamamaraan, sa prinsipyo, bilang karagdagan sa koepisyent ng thermal conductivity, ay ginagawang posible na makakuha ng impormasyon tungkol sa koepisyent ng thermal diffusivity at kapasidad ng init. Samakatuwid, kamakailan lamang maraming pansin ang binayaran sa pagbuo ng mga hindi nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng mga thermophysical na katangian ng mga sangkap.

Ang ilang mga nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng thermal conductivity ng mga sangkap ay tinalakay dito.

A) Paraan ng flat layer. Para sa isang one-dimensional na daloy ng init patag na layer Ang koepisyent ng thermal conductivity ay tinutukoy ng formula

saan d- kapal, T 1 at T 2 - temperatura ng "mainit" at "malamig" na ibabaw ng sample.

Upang pag-aralan ang thermal conductivity gamit ang pamamaraang ito, kinakailangan upang lumikha ng isang daloy ng init na malapit sa isang-dimensional.

Karaniwan, ang mga temperatura ay sinusukat hindi sa ibabaw ng sample, ngunit sa ilang distansya mula sa kanila (tingnan ang Fig. 2), samakatuwid ito ay kinakailangan upang ipakilala ang mga pagwawasto sa sinusukat na pagkakaiba ng temperatura para sa pagkakaiba ng temperatura sa heater at mas malamig na layer, upang i-minimize thermal resistance mga contact.

Kapag nag-aaral ng mga likido, upang maalis ang hindi pangkaraniwang bagay ng kombeksyon, ang gradient ng temperatura ay dapat na nakadirekta sa kahabaan ng gravitational field (pababa).

kanin. 2. Diagram ng mga flat layer na pamamaraan para sa pagsukat ng thermal conductivity.

1 – sample sa ilalim ng pag-aaral; 2 - pampainit; 3 - refrigerator; 4, 5 - insulating ring; 6 - mga pampainit ng seguridad; 7 - thermocouple; 8, 9 - differential thermocouple.

b) paraan ng Jaeger. Ang pamamaraan ay batay sa paglutas ng isang one-dimensional na heat equation na naglalarawan sa pagpapalaganap ng init kasama ang isang baras na pinainit ng isang electric current. Ang kahirapan sa paggamit ng pamamaraang ito ay ang imposibilidad ng paglikha ng mahigpit na mga kondisyon ng adiabatic sa panlabas na ibabaw ng sample, na lumalabag sa one-dimensionality ng daloy ng init.

Formula ng pagkalkula ay may anyo:

(14)

saan s- electrical conductivity ng sample ng pagsubok, U– pagbaba ng boltahe sa pagitan ng matinding mga punto sa dulo ng baras, D.T.– pagkakaiba sa temperatura sa pagitan ng gitna ng baras at ang punto sa dulo ng baras.

kanin. 3. Scheme ng pamamaraang Jaeger.

1 – electric furnace; 2 – sample; 3 - trunnion para sa pangkabit ng sample; T 1 ¸ T 6 – mga lugar kung saan tinatakan ang mga thermocouple.

Ang pamamaraang ito ay ginagamit sa pag-aaral ng mga electrically conductive na materyales.

V) Paraan ng cylindrical layer. Ang likidong nasa ilalim ng pag-aaral (bulk na materyal) ay pumupuno sa isang cylindrical na layer na nabuo sa pamamagitan ng dalawang coaxially na matatagpuan na mga cylinder Ang isa sa mga cylinder, kadalasan ang panloob, ay isang heater (Fig. 4).

Fig. 4. Scheme ng cylindrical layer method

1 - panloob na silindro; 2 - pangunahing pampainit; 3 - layer ng sangkap ng pagsubok; 4 - panlabas na silindro; 5 - thermocouple; 6 - mga silindro ng seguridad; 7 - karagdagang mga heater; 8 - katawan.

Isaalang-alang natin nang mas detalyado ang nakatigil na proseso ng thermal conductivity sa isang cylindrical wall, ang temperatura ng panlabas at panloob na mga ibabaw na kung saan ay pinananatiling pare-pareho at katumbas ng T 1 at T 2 (sa aming kaso, ito ay isang layer ng sangkap. sa ilalim ng pag-aaral 5). Tukuyin natin ang daloy ng init sa dingding kung ganoon panloob na diameter cylindrical wall d 1 = 2r 1, at ang panlabas na pader d 2 = 2r 2, l = const at init kumakalat lamang sa radial na direksyon.

Upang malutas ang problema, ginagamit namin ang equation (12). Sa cylindrical coordinate, kapag ; equation (12), ayon sa (1O), ay tumatagal ng anyo:

. (15)

Ipakilala natin ang notasyon dT/Dr= 0, nakukuha namin

Pagkatapos isama at palakasin ang expression na ito, lumipat sa orihinal na mga variable, nakuha namin ang:

. (16)

Tulad ng makikita mula sa equation na ito, ang dependence T=f(r) ay logarithmic.

Ang integration constants C 1 at C 2 ay maaaring matukoy kung ang mga kondisyon ng hangganan ay pinapalitan sa equation na ito:

sa r=r 1 T = T 1 At T 1 =C 1 ln r 1 +C 2,

sa r=r 2 T=T 2 At T 2 =C 1 ln r 2 +C 2.

Ang solusyon sa mga equation na ito ay may kaugnayan sa SA 1 at C 2 nagbibigay ng:

;

Pinapalitan ang mga expression na ito sa halip C 1 At C 2 sa equation (1b), nakukuha natin

(17)

daloy ng init sa lugar ng isang cylindrical na ibabaw ng radius r at ang haba ay tinutukoy gamit ang batas ni Fourier (5)

.

Pagkatapos ng pagpapalit nakukuha namin

. (18)

Thermal conductivity coefficient l para sa mga kilalang halaga Q, T 1 , T 2 , d 1 , d 2, kinakalkula ng formula

. (19)

Upang sugpuin ang convection (sa kaso ng likido), ang cylindrical layer ay dapat na may maliit na kapal, kadalasan ay isang fraction ng isang milimetro.

Ang pagbabawas ng mga pagkalugi sa dulo sa cylindrical layer method ay nakakamit sa pamamagitan ng pagtaas ng ratio / d at mga pampainit ng seguridad.

G) Paraan ng mainit na wire. Sa pamamaraang ito ang kaugnayan / d tumataas dahil sa pagbaba d. Ang panloob na silindro ay pinalitan ng isang manipis na kawad, na parehong pampainit at isang thermometer ng paglaban (Larawan 5). Bilang resulta ng kamag-anak na pagiging simple ng disenyo at detalyadong pag-unlad teorya, ang heated wire method ay naging isa sa pinaka-advanced at tumpak. Sa pagsasanay eksperimental na pananaliksik Sinasakop nito ang isang nangungunang posisyon sa thermal conductivity ng mga likido at gas.

kanin. 5. Diagram ng isang measuring cell na ginawa gamit ang heated wire method. 1 – wire sa pagsukat, 2 – tubo, 3 – pansubok na sangkap, 4 – kasalukuyang mga lead, 5 – potensyal na lead, 6 – panlabas na thermometer.

Sa ilalim ng kondisyon na ang buong daloy ng init mula sa seksyon AB ay umaabot sa radially at ang pagkakaiba ng temperatura T 1 - T 2 ay hindi malaki, upang sa loob ng mga limitasyong ito maaari nating isaalang-alang ang l = const, ang thermal conductivity coefficient ng substance ay tinutukoy ng formula

, (20)

saan Q AB = T×U Ang AB ay ang kapangyarihan na inilabas sa wire.

d) Paraan ng bola. Nakahanap ng aplikasyon sa pagsasanay ng pag-aaral ng thermal conductivity ng mga likido at bulk na materyales. Ang sangkap sa ilalim ng pag-aaral ay binibigyan ng hugis ng isang spherical layer, na nagbibigay-daan, sa prinsipyo, upang maalis ang hindi makontrol na pagkawala ng init. Sa teknikal, ang pamamaraang ito ay medyo kumplikado.

Ayon sa mga kinakailangan pederal na batas No. 261-FZ "Sa Pag-save ng Enerhiya", ang mga kinakailangan para sa thermal conductivity ng mga materyales sa gusali at thermal insulation sa Russia ay hinigpitan. Ngayon, ang pagsukat ng thermal conductivity ay isa sa mga bagay na ipinag-uutos kapag nagpapasya kung gagamit ng materyal bilang heat insulator.

Bakit kailangang sukatin ang thermal conductivity sa konstruksiyon?

Ang thermal conductivity ng mga materyales sa gusali at thermal insulation ay sinusubaybayan sa lahat ng mga yugto ng kanilang sertipikasyon at produksyon sa mga kondisyon ng laboratoryo, kapag ang mga materyales ay nakalantad sa iba't ibang salik, na nakakaapekto sa mga katangian ng pagpapatakbo nito. Mayroong ilang mga karaniwang pamamaraan para sa pagsukat ng thermal conductivity. Para sa tumpak na pagsubok sa laboratoryo ng mga materyales na may mababang thermal conductivity (sa ibaba 0.04 - 0.05 W/m*K), inirerekomendang gumamit ng mga device gamit ang nakatigil na paraan ng daloy ng init. Ang kanilang paggamit ay kinokontrol ng GOST 7076.

Ang kumpanya ng Interpribor ay nag-aalok ng isang thermal conductivity meter, ang presyo nito ay maihahambing sa mga magagamit sa merkado at nakakatugon sa lahat. modernong pangangailangan. Ito ay inilaan para sa kontrol ng kalidad ng laboratoryo ng mga materyales sa gusali at thermal insulation.

Mga kalamangan ng ITS-1 thermal conductivity meter

Ang thermal conductivity meter ITS-1 ay may orihinal na disenyo ng monoblock at nailalarawan sa pamamagitan ng mga sumusunod na pakinabang:

• awtomatikong ikot ng pagsukat;
• isang path ng pagsukat na may mataas na katumpakan na nagbibigay-daan sa iyo upang patatagin ang mga temperatura ng refrigerator at heater;
• posibilidad ng pagkakalibrate ng device para sa indibidwal na species mga materyales na pinag-aaralan, na lalong nagpapataas ng katumpakan ng mga resulta;
• ipahayag ang pagtatasa ng resulta sa panahon ng proseso ng pagsukat;
• na-optimize na "mainit" na zone ng seguridad;
• nagbibigay-kaalaman na graphic na display na pinapasimple ang kontrol at pagsusuri ng mga resulta ng pagsukat.

Ang ITS-1 ay ibinibigay sa isang solong pangunahing pagbabago, na, sa kahilingan ng kliyente, ay maaaring pupunan ng mga control sample (plexiglass at penoplex), isang kahon para sa mga bulk na materyales at isang proteksiyon na kaso para sa pag-iimbak at pagdadala ng aparato.