SIFAT MAGNET DAN STRUKTUR BAHAN

Magnetokimia ialah cabang kimia yang mengkaji sifat magnet bahan, serta hubungannya dengan struktur molekul. Pembentukannya sebagai sains boleh bermula pada awal abad ke-20, apabila undang-undang asas kemagnetan ditemui.

SIFAT MAGNETIK BAHAN

Kemagnetan adalah sifat asas jirim. Keupayaan magnet kekal untuk menarik objek besi telah diketahui sejak zaman dahulu. Perkembangan elektromagnetisme memungkinkan untuk mencipta elektromagnet yang lebih kuat daripada yang kekal yang wujud di alam semula jadi. Secara umum, pelbagai instrumen dan peranti berdasarkan penggunaan fenomena elektromagnet begitu meluas sehingga kini mustahil untuk membayangkan kehidupan tanpanya.

Walau bagaimanapun, bukan sahaja magnet kekal berinteraksi dengan medan magnet, tetapi juga semua bahan lain. Medan magnet, berinteraksi dengan jirim, mengubah nilainya berbanding dengan vakum (selepas ini semua formula ditulis dalam sistem SI):

di mana µ 0 ialah pemalar magnet bersamaan dengan 4p 10 -7 H/m, µ ialah kebolehtelapan magnet bahan, B ialah aruhan magnet (dalam T), H ialah kekuatan medan magnet (dalam A/m). Bagi kebanyakan bahan m adalah sangat dekat dengan perpaduan, oleh itu dalam magnetokimia, di mana objek utama adalah molekul, lebih mudah untuk menggunakan nilai c, yang dipanggil kepekaan magnetik. Ia boleh dikaitkan dengan unit isipadu, jisim atau kuantiti bahan, maka ia dipanggil isipadu (tanpa dimensi) dengan sewajarnya. CV, khusus CD(dalam cm3/g) atau molar cm(dalam cm3/mol) kepekaan magnetik.

Bahan boleh dibahagikan kepada dua kategori: bahan yang melemahkan medan magnet (c< 0), называются диамагнетиками, те, которые усиливают (c >0), – paramagnet. Seseorang boleh membayangkan bahawa dalam medan magnet yang tidak seragam, daya bertindak ke atas bahan diamagnet yang menolaknya keluar dari medan, manakala daya bertindak pada bahan paramagnet, sebaliknya, menariknya masuk. Kaedah yang dibincangkan di bawah untuk mengukur sifat magnet bahan adalah berdasarkan ini. Diamagnet (dan ini adalah sebahagian besar sebatian organik dan molekul tinggi) dan terutamanya paramagnet adalah objek kajian magnetokimia.

Diamagnetisme adalah sifat jirim yang paling penting, disebabkan oleh fakta bahawa di bawah pengaruh medan magnet, elektron dalam cangkang elektron yang terisi (yang boleh dianggap sebagai konduktor kecil) mula mendahului, dan, seperti yang diketahui, sebarang pergerakan cas elektrik menyebabkan medan magnet, yang, mengikut peraturan Lenz, akan diarahkan seperti ini untuk mengurangkan kesan dari medan luaran. Dalam kes ini, precession elektronik boleh dianggap sebagai arus bulat. Diamagnetisme adalah ciri semua bahan kecuali hidrogen atom, kerana semua bahan mempunyai elektron berpasangan dan mengisi kulit elektron.

Paramagnetisme disebabkan oleh elektron tidak berpasangan, yang dipanggil sedemikian kerana momen magnetik mereka sendiri (putaran) tidak seimbang dalam apa-apa cara (dengan itu, putaran elektron berpasangan diarahkan ke arah yang bertentangan dan membatalkan satu sama lain). Dalam medan magnet, putaran cenderung berbaris mengikut arah medan, menguatkannya, walaupun susunan ini terganggu oleh gerakan terma yang huru-hara. Oleh itu, jelas bahawa kerentanan paramagnet bergantung pada suhu - semakin rendah suhu, semakin tinggi nilai kerentanan.

Kecenderungan magnet jenis ini juga dipanggil paramagnetisme orientasi, kerana puncanya ialah orientasi momen magnet asas dalam medan magnet luaran.

Sifat magnet elektron dalam atom boleh diterangkan dalam dua cara. Dalam kaedah pertama, dipercayai bahawa momen magnetik (putaran) elektron itu sendiri tidak menjejaskan momen orbital (disebabkan oleh pergerakan elektron di sekeliling nukleus) atau sebaliknya. Lebih tepat lagi, pengaruh bersama sedemikian sentiasa wujud (interaksi putaran-orbit), tetapi untuk ion 3d ia adalah kecil, dan sifat magnetik boleh diterangkan dengan ketepatan yang mencukupi oleh dua nombor kuantum L (orbital) dan S (putaran). Untuk atom yang lebih berat, anggaran sedemikian menjadi tidak boleh diterima dan satu lagi nombor kuantum jumlah momen magnet J diperkenalkan, yang boleh mengambil nilai daripada | L+S | sebelum | L–S |

Perhatian harus diberikan kepada kekecilan tenaga interaksi magnetik (untuk suhu bilik dan medan magnet yang biasa di makmal, tenaga interaksi magnet adalah tiga hingga empat pesanan magnitud kurang daripada tenaga gerakan terma molekul).

Terdapat beberapa bahan yang, apabila suhu menurun, mula-mula berkelakuan sebagai paramagnet, dan kemudian, apabila mencapai suhu tertentu, secara mendadak mengubah sifat magnetnya. Contoh yang paling terkenal ialah ferromagnet dan bahan dari mana mereka mendapat namanya, besi, yang momen magnet atomnya di bawah suhu Curie sejajar dalam satu arah, menyebabkan kemagnetan spontan. Walau bagaimanapun, kemagnetan makroskopik tidak berlaku jika tiada medan, kerana sampel dibahagikan secara spontan kepada kawasan bersaiz kira-kira 1 μm, dipanggil domain, di mana momen magnet asas diarahkan dengan cara yang sama, tetapi kemagnetan berbeza. domain berorientasikan secara rawak dan, secara purata, memberi pampasan antara satu sama lain. Daya yang menyebabkan peralihan feromagnetik hanya boleh dijelaskan menggunakan undang-undang mekanik kuantum.

Antiferromagnet dicirikan oleh fakta bahawa momen magnet putaran pada suhu peralihan antiferromagnetik (suhu Néel TN) diatur sedemikian rupa sehingga mereka membatalkan satu sama lain.

Jika pampasan momen magnet tidak lengkap, maka bahan tersebut dipanggil ferrimagnets, contohnya Fe2O3 dan FeCr2O4. Tiga kelas sebatian terakhir adalah pepejal dan dikaji terutamanya oleh ahli fizik. Sepanjang dekad yang lalu, ahli fizik dan ahli kimia telah mencipta bahan magnet baharu.

Dalam molekul yang mengandungi elektron tidak berpasangan, elektron yang tinggal (berpasangan) melemahkan medan magnet, tetapi sumbangan setiap daripadanya adalah dua hingga tiga susunan magnitud kurang. Walau bagaimanapun, jika kita ingin mengukur sifat magnet elektron yang tidak berpasangan dengan sangat tepat, kita mesti memperkenalkan apa yang dipanggil pembetulan diamagnetik, terutamanya untuk molekul organik yang besar, di mana ia boleh mencapai puluhan peratus. Kerentanan diamagnetik atom dalam molekul menambah antara satu sama lain mengikut peraturan tambahan Pascal-Langevin. Untuk melakukan ini, kerentanan diamagnet bagi atom setiap jenis didarabkan dengan bilangan atom tersebut dalam molekul, dan kemudian pembetulan konstitutif diperkenalkan untuk ciri struktur (ikatan berganda dan rangkap tiga, cincin aromatik, dll.). Mari kita teruskan untuk mempertimbangkan bagaimana sifat magnet bahan dikaji secara eksperimen.

PENGUKURAN EKSPERIMEN KEDUAAN MAGNET

Kaedah eksperimen utama untuk menentukan kerentanan magnet telah dicipta pada abad yang lalu. Mengikut kaedah Gouy, perubahan berat sampel dalam medan magnet berbanding ketiadaannya diukur.

Kaedah Faraday mengukur daya yang bertindak ke atas sampel dalam medan magnet yang tidak seragam.

Perbezaan utama antara kaedah Gouy dan kaedah Faraday ialah dalam kes pertama ketidakhomogenan dikekalkan sepanjang corak (dilanjutkan), dan pada yang kedua - di sepanjang medan magnet.

Kaedah Quincke hanya digunakan untuk cecair dan larutan. Ia mengukur perubahan ketinggian lajur cecair dalam kapilari di bawah pengaruh medan magnet

Dalam kes ini, untuk cecair diamagnet ketinggian lajur berkurangan, untuk cecair paramagnet ia meningkat.

Kaedah viskometer mengukur masa aliran cecair melalui lubang kecil dengan medan magnet dihidupkan (tH) dan dimatikan (t0). Masa aliran cecair paramagnet dalam medan magnet adalah lebih pendek daripada ketiadaan medan untuk cecair diamagnet, sebaliknya adalah benar.

Kecenderungan magnet juga boleh diukur menggunakan spektrometer NMR. Nota: magnitud anjakan kimia isyarat NMR dalam kes umum ditentukan bukan sahaja oleh pemalar saringan, yang merupakan ukuran ketumpatan elektron pada nukleus yang dikaji, tetapi juga oleh kerentanan magnet sampel.

Nilai kerentanan magnet yang diperolehi untuk bahan paramagnet ditentukan oleh bilangan elektron tidak berpasangan (untuk satu elektron tidak berpasangan)

Kajian magnetokimia memungkinkan untuk mewujudkan konfigurasi elektronik sebatian logam peralihan, yang membentuk asas kimia sebatian koordinasi (kompleks).

Dengan mengukur kerentanan magnet, seseorang boleh dengan mudah menilai tahap pengoksidaan dan geometri sfera koordinasi pertama dalam kompleks.

Adalah diketahui bahawa kebanyakan tindak balas kimia yang penting dalam amalan berlaku dalam larutan, termasuk tindak balas pembentukan kompleks, jadi dalam bahagian seterusnya kita akan mempertimbangkan sifat magnet penyelesaian di mana sebatian logam peralihan direalisasikan dalam bentuk kompleks.

KESUSPEKTIVITI MAGNET TERHADAP PENYELESAIAN

Apabila bergerak dari pepejal ke larutan, kepekaan magnetik pelarut dan semua bahan terlarut mesti diambil kira. Dalam kes ini, cara paling mudah untuk mengambil kira perkara ini ialah meringkaskan sumbangan semua komponen penyelesaian mengikut peraturan aditiviti. Prinsip aditiviti adalah salah satu prinsip asas dalam memproses data eksperimen. Sebarang penyimpangan daripadanya paling kerap dikaitkan dengan fakta bahawa prinsip aditiviti itu sendiri dipenuhi, dan komponen penyelesaian mengubah sifatnya. Oleh itu, diandaikan bahawa kerentanan magnet larutan adalah sama dengan jumlah kerentanan magnet bagi komponen individu, dengan mengambil kira kepekatan.

Daripada kajian sifat magnet bahan yang sama dalam pelarut yang berbeza, jelas bahawa ia boleh bergantung dengan ketara pada sifat pelarut. Ini boleh dijelaskan dengan kemasukan molekul pelarut ke dalam sfera koordinasi pertama dan perubahan yang sepadan dalam struktur elektronik kompleks, tenaga orbital d (D) dan sifat-sifat lain kompleks pelarut. Oleh itu, magnetokimia juga memungkinkan untuk mengkaji pelarutan, iaitu interaksi zat terlarut dengan pelarut.

Jika medan magnet mempengaruhi sifat larutan, dan banyak fakta eksperimen (ukuran ketumpatan, kelikatan, kekonduksian elektrik, kepekatan proton, kerentanan magnet) menunjukkan bahawa ini benar, maka ia harus diakui bahawa tenaga interaksi antara individu komponen larutan dan ensembel molekul air adalah agak tinggi, maka setanding atau melebihi tenaga pergerakan haba zarah dalam larutan, yang meratakan sebarang kesan ke atas larutan. Mari kita ingat bahawa tenaga interaksi magnetik satu zarah (molekul) adalah kecil berbanding dengan tenaga gerakan terma. Interaksi sedemikian adalah mungkin jika kita menerima bahawa dalam air dan larutan akueus, kerana sifat kerjasama ikatan hidrogen, ensembel struktur molekul air yang besar seperti ais direalisasikan, yang boleh dikuatkan atau dimusnahkan di bawah pengaruh bahan terlarut tenaga pembentukan "himpunan" sedemikian nampaknya setanding dengan tenaga gerakan terma dan di bawah pengaruh magnet, penyelesaiannya dapat mengingatinya dan memperoleh sifat baru, tetapi gerakan Brownian atau peningkatan suhu menghilangkan "ingatan" ini dalam beberapa waktu.

Dengan memilih kepekatan bahan paramagnet dengan tepat dalam pelarut diamagnet, adalah mungkin untuk mencipta cecair bukan magnetik, iaitu, cecair yang purata kepekaan magnetnya adalah sifar atau di mana medan magnet merambat dengan cara yang sama seperti dalam vakum. Harta yang menarik ini masih belum menemui aplikasi dalam teknologi.

Banyak eksperimen menunjukkan bahawa semua bahan yang diletakkan dalam medan magnet dimagnetkan dan mencipta medan magnet mereka sendiri, tindakan yang ditambah kepada tindakan medan magnet luar:

di manakah aruhan medan magnet dalam bahan; - aruhan magnet medan dalam vakum, - aruhan magnet medan yang timbul akibat kemagnetan bahan.

Dalam kes ini, bahan itu boleh menguatkan atau melemahkan medan magnet. Pengaruh bahan pada medan magnet luar dicirikan oleh nilai yang dipanggil kebolehtelapan magnet bahan

Kebolehtelapan magnet ialah kuantiti skalar fizikal yang menunjukkan berapa kali aruhan medan magnet dalam bahan tertentu berbeza daripada aruhan medan magnet dalam vakum.

Bahan yang melemahkan medan magnet luar dipanggil bahan diamagnet(bismut, nitrogen, helium, karbon dioksida, air, perak, emas, zink, kadmium, dll.).

Bahan yang meningkatkan medan magnet luar - paramagnet(aluminium, oksigen, platinum, kuprum, kalsium, kromium, mangan, garam kobalt, dll.).

Untuk bahan diamagnet >1. Tetapi dalam kedua-dua kes perbezaan daripada 1 adalah kecil (beberapa sepuluh ribu atau seratus ribu unit). Jadi, sebagai contoh, untuk bismut = 0.9998 = 1.000.

Sesetengah bahan (besi, kobalt, nikel, gadolinium dan pelbagai aloi) menyebabkan peningkatan medan luaran yang sangat besar. Mereka dipanggil ferromagnet. Bagi mereka = 10 3 -10 5.

Ampere adalah yang pertama menerangkan sebab mengapa badan mempunyai sifat magnetik. Menurut hipotesisnya, arus elektrik asas beredar di dalam molekul dan atom, yang menentukan sifat magnet mana-mana bahan.

Kini telah ditetapkan bahawa semua atom dan zarah asas sebenarnya mempunyai sifat magnetik. Sifat magnetik atom ditentukan terutamanya oleh elektron yang terkandung di dalamnya.

Menurut model semiklasik atom, yang dicadangkan oleh E. Rutherford dan N. Bohr, elektron dalam atom bergerak mengelilingi nukleus dalam orbit tertutup (untuk anggaran pertama, kita boleh menganggap bahawa ia adalah bulat). Pergerakan elektron boleh diwakili sebagai arus bulat asas, di mana e ialah cas elektron, v ialah kekerapan putaran elektron dalam orbitnya. Arus ini membentuk medan magnet, yang dicirikan oleh momen magnetiknya ditentukan oleh formula, di mana S ialah kawasan orbit.

Momen magnet bagi elektron kerana pergerakannya mengelilingi nukleus dipanggil momen magnet orbit. Momen magnet orbit ialah kuantiti vektor dan arah ditentukan oleh peraturan skru kanan. Jika elektron bergerak mengikut arah jam (Rajah 1), maka arus diarahkan lawan jam (ke arah pergerakan cas positif), dan vektor adalah berserenjang dengan satah orbit.

Oleh kerana satah orbit elektron berbeza dalam atom tidak bertepatan, momen magnet mereka diarahkan pada sudut yang berbeza antara satu sama lain. Momen magnet orbital atom berbilang elektron yang terhasil adalah sama dengan jumlah vektor momen magnet orbital bagi elektron individu.

Atom dengan cangkang elektron terisi separa mempunyai momen magnet orbital yang tidak terkompensasi. Dalam atom dengan kulit elektron terisi ia adalah sama dengan 0.

Selain momen magnet orbital, elektron juga mempunyai momen magnet intrinsik (putaran)., yang pertama kali ditubuhkan oleh O. Stern dan W. Gerlach pada tahun 1922. Kewujudan medan magnet dalam elektron dijelaskan oleh putarannya di sekeliling paksinya sendiri, walaupun seseorang tidak sepatutnya menyamakan elektron secara literal dengan bola bercas yang berputar (atas ).

Telah dipastikan dengan pasti bahawa medan magnet elektron adalah sifat kamiran yang sama dengan jisim dan casnya. Elektron, kepada anggaran yang sangat kasar, boleh dibayangkan sebagai bola yang sangat kecil yang dikelilingi oleh medan elektrik dan magnet (Rajah 2). Medan magnet semua elektron adalah sama, begitu juga dengan jisim dan casnya. Momen magnet putaran ialah vektor yang diarahkan sepanjang paksi putaran. Ia boleh berorientasikan hanya dalam dua cara: sama ada sepanjang... atau melawan... Jika di tempat di mana elektron terletak terdapat medan magnet luar, maka sama ada di sepanjang medan atau melawan medan. Seperti yang ditunjukkan dalam fizik kuantum, hanya dua elektron yang momen magnet putarannya bertentangan boleh berada dalam keadaan tenaga yang sama (prinsip Pauli).

Dalam atom berbilang elektron, momen magnet berputar bagi elektron individu, seperti momen orbit, dijumlahkan sebagai vektor. Dalam kes ini, momen magnet putaran atom yang terhasil untuk atom dengan kulit elektron terisi adalah sama dengan 0.

Jumlah momen magnetik atom (molekul) adalah sama dengan jumlah vektor momen magnetik (orbital dan putaran) elektron yang memasuki atom (molekul):

Diamagnet terdiri daripada atom yang, jika tiada medan magnet luar, tidak mempunyai momen magnetnya sendiri, kerana semua putaran dan semua momen magnet orbit diberi pampasan untuknya.

Medan magnet luar tidak bertindak ke atas keseluruhan atom bahan diamagnet, tetapi bertindak ke atas elektron individu atom, momen magnet yang berbeza daripada sifar. Biarkan halaju elektron pada masa tertentu membuat sudut tertentu (Rajah 3) dengan aruhan magnet bagi medan luar.

Terima kasih kepada komponen tersebut, elektron akan diambil tindakan oleh daya Lorentz (dihalakan ke arah kita dalam Rajah 3), yang akan menyebabkan gerakan tambahan (sebagai tambahan kepada pergerakan lain di mana elektron mengambil bahagian dalam ketiadaan medan) dalam bulatan. Tetapi pergerakan ini mewakili arus bulat tambahan, yang akan mewujudkan medan magnet yang dicirikan oleh momen magnetik (teraruh), diarahkan mengikut peraturan skru kanan ke arah. Akibatnya, bahan diamagnet melemahkan medan magnet luaran.

Paramagnet terdiri daripada atom yang momen magnet atom bersihnya ialah . Dengan ketiadaan medan luaran, detik-detik ini berorientasikan secara rawak dan bahan secara keseluruhannya tidak mencipta medan magnet di sekelilingnya. Apabila bahan paramagnet diletakkan dalam medan magnet, keutamaan orientasi vektor di sepanjang medan (ini dihalang oleh pergerakan haba zarah). Oleh itu, bahan paramagnet dimagnetkan, mencipta medan magnetnya sendiri, yang bertepatan dengan arah dengan medan luaran dan meningkatkannya. Kesan ini dipanggil paramagnetik. Apabila medan magnet luaran dilemahkan kepada sifar, orientasi momen magnet akibat gerakan haba terganggu dan paramagnet dinyahmagnetkan. Dalam bahan paramagnet, kesan diamagnetik juga diperhatikan, tetapi ia jauh lebih lemah daripada kesan paramagnet.

Hantar kerja baik anda di pangkalan pengetahuan adalah mudah. Gunakan borang di bawah

Pelajar, pelajar siswazah, saintis muda yang menggunakan pangkalan pengetahuan dalam pengajian dan kerja mereka akan sangat berterima kasih kepada anda.

Disiarkan pada http://www.allbest.ru/

Disiarkan pada http://www.allbest.ru/

AGENSI PERSEKUTUAN PENDIDIKAN INSTITUSI PENDIDIKAN TINGGI DAN PROFESIONAL NEGERI

"UNIVERSITI NEGERI VORONEZH"

(GOU VPO VSU)

Fakulti Geologi

Jabatan Geologi Alam Sekitar

Esei

pada topik: Sifat magnet bahan

Diisi oleh: pelajar tahun 1, gr. No 9

Agoshkova Ekaterina Vladimirovna

Pengulas:

Profesor Madya, Calon Sains Voronova T.A.

Sifat magnet bahan

Kebolehtelapan magnet sesuatu bahan

Pengelasan bahan mengikut tindakan medan magnet luar ke atasnya

Antiferromagnet dan ferrimagnet

Magnet kekal

Titik curie

kesusasteraan

Sifat magnet bahan

Kemagnetan-- satu bentuk interaksi antara cas elektrik yang bergerak, dijalankan pada jarak melalui medan magnet.

Sifat magnet jirim dijelaskan mengikut hipotesis Ampere.

Hipotesis Ampere- sifat magnet badan boleh dijelaskan oleh arus yang beredar di dalamnya.

Di dalam atom, disebabkan oleh pergerakan elektron dalam orbit, terdapat arus elektrik asas yang mencipta medan magnet asas.

1. jika bahan tidak mempunyai sifat magnet, medan magnet asas tidak berorientasikan (disebabkan oleh gerakan haba);

2. jika bahan mempunyai sifat magnet, medan magnet asas adalah sama terarah (berorientasikan) dan medan magnet dalaman bahan itu sendiri terbentuk.

Bermagnet dipanggil bahan yang mencipta medan magnetnya sendiri. Kemagnetan berlaku apabila bahan diletakkan dalam medan magnet luar.

kemagnetan ampere antiferromagnet curie

Magnetdan sayakebolehtelapan bahan

Pengaruh bahan pada medan magnet luar dicirikan oleh magnitud m , yang dipanggil kebolehtelapan magnet sesuatu bahan.

Kebolehtelapan magnet ialah kuantiti skalar fizikal yang menunjukkan berapa kali aruhan medan magnet dalam bahan tertentu berbeza daripada aruhan medan magnet dalam vakum.

mana B? -- aruhan medan magnet dalam jirim; B? 0 -- aruhan medan magnet dalam vakum.

Pengelasan bahanoleh tindakan medan magnet luar pada mereka

1. D dan bahan magnetik [m<1]- слабомагнитные вещества, внутреннее магнитное поле направлено противоположно внешнему магнитному полю, но слабовыраженно. Вещества, которые имеют отрицательную магнитную восприимчивость, не зависящую от напряженности магнитного поля.

Kerentanan magnet negatif- ini adalah apabila magnet dibawa ke badan, dan ia ditolak dan bukannya ditarik.

Diamagnet termasuk, sebagai contoh, gas lengai, hidrogen, fosforus, zink, emas, nitrogen, silikon, bismut, kuprum dan perak. Iaitu, ini adalah bahan yang berada dalam keadaan superkonduktor atau mempunyai ikatan kovalen.

2. P aramagnet [m>1] - bahan magnet yang lemah, medan magnet dalaman diarahkan dengan cara yang sama seperti medan magnet luaran. Untuk bahan-bahan ini, kerentanan magnet juga tidak bergantung pada kekuatan medan yang wujud. Dia positif walaupun. Iaitu, apabila paramagnetik mendekati magnet kekal, daya tarikan timbul. Ini termasuk aluminium, platinum, oksigen, mangan, besi.

3. F Erromagnet [m>>1] - bahan yang sangat magnetik, medan magnet dalaman adalah 100-1000 kali lebih besar daripada medan magnet luaran.

Bagi bahan ini, tidak seperti bahan diamagnet dan paramagnet, kerentanan magnet bergantung pada suhu dan kekuatan medan magnet, dan pada tahap yang ketara.

Ini termasuk kristal nikel dan kobalt.

Antiferromagnet dan ferrimagnet

Bahan di mana, semasa pemanasan, peralihan fasa bahan tertentu berlaku, disertai dengan penampilan sifat paramagnet, dipanggil antiferromagnet. Jika suhu menjadi lebih rendah daripada suhu tertentu, sifat bahan ini tidak akan diperhatikan. Contoh bahan ini ialah mangan dan kromium.

Kerentanan magnetik ferrimagnet juga bergantung kepada suhu dan kekuatan medan magnet. Tetapi mereka masih mempunyai perbezaan. Bahan-bahan ini termasuk pelbagai oksida.

Semua magnet di atas boleh dibahagikan lagi kepada 2 kategori:

Bahan magnet keras. Ini adalah bahan dengan nilai paksaan yang tinggi. Untuk mengmagnetkan semula mereka, adalah perlu untuk mencipta medan magnet yang kuat. Bahan-bahan ini digunakan dalam pembuatan magnet kekal.

Bahan magnet lembut, sebaliknya, mempunyai daya paksaan yang kecil. Dalam medan magnet yang lemah mereka dapat memasuki ketepuan. Mereka mempunyai kerugian yang rendah akibat pembalikan magnetisasi. Oleh sebab itu, bahan-bahan ini digunakan untuk membuat teras bagi mesin elektrik yang beroperasi pada arus ulang alik. Ini, sebagai contoh, pengubah arus dan voltan, atau penjana, atau motor tak segerak.

Magnet kekals

Kekalmagnet- ini adalah badan yang mengekalkan kemagnetan untuk masa yang lama.

Magnet kekal sentiasa mempunyai 2 kutub magnet: utara (N) dan selatan (S).

Medan magnet magnet kekal paling kuat pada kutubnya.

Magnet kekal biasanya diperbuat daripada besi, keluli, besi tuang dan aloi besi lain (magnet kuat), serta nikel, kobalt (magnet lemah). Magnet boleh menjadi semula jadi (semula jadi) daripada bijih besi, bijih besi magnetik, dan tiruan, yang diperolehi dengan memanetkan besi apabila memasukkannya ke dalam medan magnet.

Interaksi magnet: Seperti kutub menolak, dan tidak seperti kutub menarik.

Interaksi magnet dijelaskan oleh fakta bahawa mana-mana magnet mempunyai medan magnet, dan medan magnet ini berinteraksi antara satu sama lain.

Medan magnet magnet kekal

Apakah sebab-sebab kemagnetan besi? Menurut hipotesis saintis Perancis Ampere, terdapat arus elektrik asas (arus Ampere) di dalam jirim, yang terbentuk akibat pergerakan elektron di sekeliling nukleus atom dan di sekeliling paksinya sendiri. Apabila elektron bergerak, medan magnet asas timbul. Apabila sekeping besi dimasukkan ke dalam medan magnet luar, semua medan magnet asas dalam besi ini berorientasikan secara identik dalam medan magnet luar, membentuk medan magnet mereka sendiri. Beginilah sekeping besi menjadi magnet.

Apakah rupa medan magnet?magnet kekal?

Idea jenis medan magnet boleh diperoleh menggunakan pemfailan besi. Apa yang anda perlu lakukan ialah meletakkan sehelai kertas pada magnet dan taburkan pemfailan besi di atasnya.

Untuk magnet jalur kekal Untuk magnet arka kekal

Titik curie

Titik curie, atau Suhu kari, ialah suhu peralihan fasa tertib kedua yang dikaitkan dengan perubahan mendadak dalam sifat simetri bahan dengan perubahan suhu, tetapi pada nilai tertentu parameter termodinamik lain (tekanan, kekuatan medan elektrik atau magnet). Peralihan fasa tertib kedua pada suhu Curie dikaitkan dengan perubahan dalam sifat simetri bahan. Pada Tc, dalam semua kes peralihan fasa, sebarang jenis susunan atom hilang, contohnya, susunan putaran elektron ( ferroelektrik), momen magnet atom ( ferromagnet), ketertiban dalam susunan atom komponen aloi yang berbeza di sepanjang nod kekisi kristal (peralihan fasa dalam aloi). Berhampiran T c anomali tajam sifat fizikal diperhatikan, contohnya, piezoelektrik, elektro-optik, dan haba.

Titik Curie magnetik ialah suhu peralihan fasa sedemikian di mana kemagnetan spontan domain feromagnetik hilang dan feromagnetik berubah menjadi keadaan paramagnet. Pada suhu yang agak rendah, gerakan terma atom, yang tidak dapat dielakkan membawa kepada beberapa gangguan dalam susunan tertib momen magnet, adalah tidak penting. Apabila suhu meningkat, peranannya meningkat dan, akhirnya, pada suhu tertentu (Tc) pergerakan terma atom mampu memusnahkan susunan momen magnet yang tersusun, dan feromagnet bertukar menjadi paramagnet. Berhampiran titik Curie, beberapa ciri diperhatikan dalam perubahan sifat bukan magnet ferromagnet (resistivity, kapasiti haba tentu, pekali suhu pengembangan linear).

Nilai T c bergantung kepada kekuatan sambungan momen magnet antara satu sama lain, dalam kes sambungan kuat ia mencapai: untuk besi tulen T c = 768 o C, untuk kobalt T c = 1131 o C, melebihi 1000 o C untuk aloi besi-kobalt. Bagi kebanyakan bahan Tc adalah kecil (untuk nikel Tc = 358 o C). Dengan nilai T c seseorang boleh menganggarkan tenaga pengikat momen magnet antara satu sama lain. Untuk memusnahkan susunan momen magnet yang tersusun, tenaga gerakan terma diperlukan, yang jauh melebihi kedua-dua tenaga interaksi dipol dan tenaga potensi dipol magnet dalam medan.

Pada suhu Curie, kebolehtelapan magnetik ferromagnet menjadi lebih kurang sama dengan kesatuan di atas titik Curie, perubahan dalam kerentanan magnet mematuhi Undang-undang Curie-Weiss.

Bagi setiap ferromagnet terdapat suhu tertentu - titik Curie.

1. Jika t bahan< t Кюри, то вещество обладает ферромагнитными свойствами.

2. Jika t bahan > Curie t, maka sifat feromagnetik (magnetisasi) hilang dan bahan tersebut menjadi paramagnet. Oleh itu, magnet kekal kehilangan sifat magnetnya apabila dipanaskan.

kesusasteraan

Zhilko, V.V. Fizik: buku teks. elaun untuk darjah 11. pendidikan umum sekolah daripada bahasa Rusia bahasa latihan / V.V. Zhilko, A.V. Lavrinenko, L. G. Markovich. -- Mn.: Nar. Asveta, 2002. -- P. 291-297.

http://msk.edu.ua/

http://elhow.ru/

http://class-fizika.narod.ru/

Disiarkan di Allbest.ru

Dokumen yang serupa

Medan magnet adalah komponen medan elektromagnet yang muncul dengan kehadiran medan elektrik yang berubah-ubah masa. Sifat magnet bahan. Syarat untuk penciptaan dan manifestasi medan magnet. Undang-undang ampere dan unit pengukuran medan magnet.

pembentangan, ditambah 16/11/2011


Intipati medan magnet, ciri utamanya. Konsep dan klasifikasi magnet - bahan yang boleh dimagnetkan dalam medan magnet luar. Struktur dan sifat bahan. Magnet kekal dan elektrik serta kawasan penggunaannya.

abstrak, ditambah 12/02/2012


Sifat dan ciri-ciri medan magnet. Sifat magnet pelbagai bahan dan sumber medan magnet. Struktur elektromagnet, klasifikasi, aplikasi dan contoh penggunaannya. Solenoid dan aplikasinya. Pengiraan peranti pengmagnetan.

kerja kursus, ditambah 01/17/2011


Proses pembentukan dan penampilan medan magnet. Sifat magnet bahan. Interaksi dua magnet dan fenomena aruhan elektromagnet. Arus Foucault ialah arus aruhan pusar yang timbul dalam konduktor besar apabila fluks magnet berubah.

pembentangan, ditambah 17/11/2010


Konsep dan tindakan medan magnet, ciri-cirinya: aruhan magnet, fluks magnet, keamatan, kebolehtelapan magnet. Formula aruhan magnetik dan peraturan "tangan kiri". Unsur dan jenis litar magnet, perumusan undang-undang asasnya.

pembentangan, ditambah 05/27/2014


Tindakan medan daya dalam ruang yang mengelilingi arus dan magnet kekal. Ciri-ciri asas medan magnet. Hipotesis Ampère, undang-undang Biot-Savart-Laplace. Momen magnet rangka pembawa arus. Fenomena aruhan elektromagnet; histerisis, induksi diri.

pembentangan, ditambah 07/28/2015


Konsep asas, jenis (diamagnet, ferrimagnet, paramagnet, antiferromagnet) dan syarat untuk manifestasi kemagnetan. Sifat keadaan feromagnetik bahan. Intipati fenomena magnetostriction. Penerangan tentang struktur domain dalam filem magnet nipis.

abstrak, ditambah 08/30/2010


Manifestasi medan magnet, parameter yang mencirikannya. Ciri-ciri bahan feromagnetik (magnet lembut dan keras). Hukum Kirchhoff dan Ohm untuk litar magnet arus terus, prinsip pengiraannya, analoginya dengan litar elektrik.

ujian, ditambah 10/10/2010


Kajian tentang fenomena diamagnetisme dan paramagnetisme. Kecenderungan magnetik atom unsur kimia. Susunan atom magnetik dan kemagnetan spontan dalam mineral feromagnetik. Fasa pepejal, cecair dan gas. Sifat magnet batuan sedimen.

pembentangan, ditambah 15/10/2013


Konsep dan sifat asas medan magnet, kajian gelung tertutup dengan arus dalam medan magnet. Parameter dan penentuan arah vektor dan garis aruhan magnet. Biografi dan aktiviti saintifik Andre Marie Ampere, penemuannya tentang kuasa Ampere.

Mana-mana bahan di dunia mempunyai sifat magnet tertentu. Mereka diukur dengan kebolehtelapan magnetik. Dalam artikel ini kita akan melihat sifat magnetik jirim.

Hipotesis Ampere

Kebolehtelapan magnet menunjukkan berapa kali aruhan medan magnet dalam persekitaran tertentu adalah kurang atau lebih besar daripada aruhan medan magnet dalam vakum.

Bahan yang mencipta medan magnetnya sendiri dipanggil magnet. Kemagnetan berlaku apabila bahan diletakkan dalam medan magnet luar.

Saintis Perancis Ampere menetapkan sebabnya, akibatnya adalah pemilikan sifat magnetik oleh badan. Hipotesis Ampere menyatakan bahawa terdapat arus elektrik mikroskopik di dalam jirim (elektron mempunyai momen magnetnya sendiri, yang mempunyai sifat kuantum, gerakan orbit dalam atom elektron). Merekalah yang menentukan sifat magnet sesuatu bahan. Jika arus mempunyai arah yang tidak teratur, maka medan magnet yang dihasilkannya akan membatalkan satu sama lain. Badan tidak bermagnet. Medan magnet luaran mengawal arus ini. Akibatnya, bahan itu membangunkan medan magnetnya sendiri. Ini adalah kemagnetan bahan.

Ia adalah melalui tindak balas bahan kepada medan magnet luar dan oleh keteraturan struktur dalaman mereka bahawa sifat magnet bahan ditentukan. Selaras dengan parameter ini, mereka dibahagikan kepada kumpulan berikut:

• Paramagnet
• Diamagnet
• Ferromagnet
• Antiferromagnet

Diamagnet dan paramagnet

• Bahan yang mempunyai kerentanan magnet negatif, bebas daripada kekuatan medan magnet, dipanggil bahan diamagnet. Mari kita fikirkan apakah sifat magnet sesuatu bahan yang dipanggil kerentanan magnet negatif. Ini adalah apabila magnet dibawa ke badan, dan ia ditolak daripada tertarik. Diamagnet termasuk, sebagai contoh, gas lengai, hidrogen, fosforus, zink, emas, nitrogen, silikon, bismut, kuprum dan perak. Iaitu, ini adalah bahan yang berada dalam keadaan superkonduktor atau mempunyai ikatan kovalen.
• Bahan paramagnet. Untuk bahan-bahan ini, kerentanan magnet juga tidak bergantung pada kekuatan medan yang wujud. Dia positif walaupun. Iaitu, apabila paramagnetik mendekati magnet kekal, daya tarikan timbul. Ini termasuk aluminium, platinum, oksigen, mangan, besi.

Ferromagnet

Bahan yang mempunyai kerentanan magnet positif yang tinggi dipanggil ferromagnet. Bagi bahan ini, tidak seperti bahan diamagnet dan paramagnet, kerentanan magnet bergantung pada suhu dan kekuatan medan magnet, dan pada tahap yang ketara. Ini termasuk kristal nikel dan kobalt.

Antiferromagnet dan ferrimagnet

• Bahan di mana, semasa pemanasan, peralihan fasa bahan yang diberikan berlaku, disertai dengan penampilan sifat paramagnet, dipanggil antiferromagnet. Jika suhu menjadi lebih rendah daripada suhu tertentu, sifat bahan ini tidak akan diperhatikan. Contoh bahan ini ialah mangan dan kromium.
• Ferrimagnet dicirikan oleh kehadiran antiferromagnetisme yang tidak dikompensasikan di dalamnya. Kecenderungan magnet mereka juga bergantung pada suhu dan kekuatan medan magnet. Tetapi mereka masih mempunyai perbezaan. Bahan-bahan ini termasuk pelbagai oksida.

Semua magnet di atas boleh dibahagikan lagi kepada 2 kategori:

• Bahan magnet keras. Ini adalah bahan dengan nilai paksaan yang tinggi. Untuk mengmagnetkan semula mereka, adalah perlu untuk mencipta medan magnet yang kuat. Bahan-bahan ini digunakan dalam pembuatan magnet kekal.
• Bahan magnet lembut, sebaliknya, mempunyai daya paksaan yang rendah. Dalam medan magnet yang lemah mereka dapat memasuki ketepuan. Mereka mempunyai kerugian yang rendah akibat pembalikan magnetisasi. Oleh sebab itu, bahan-bahan ini digunakan untuk membuat teras bagi mesin elektrik yang beroperasi pada arus ulang alik. Ini, sebagai contoh, pengubah arus dan voltan, atau penjana, atau motor tak segerak.

Kami melihat semua sifat magnet asas bahan dan mengetahui jenis magnet yang wujud.

Banyak eksperimen menunjukkan bahawa semua bahan yang diletakkan dalam medan magnet dimagnetkan dan mencipta medan magnet mereka sendiri, tindakan yang ditambah kepada tindakan medan magnet luar:

\(~\vec B = \vec B_0 + \vec B_1,\)

dengan \(~\vec B\) ialah aruhan medan magnet dalam bahan; \(~\vec B_0\) ialah aruhan magnet bagi medan dalam vakum, \(~\vec B_1\) ialah aruhan magnet bagi medan yang terhasil daripada kemagnetan bahan. Dalam kes ini, bahan itu boleh menguatkan atau melemahkan medan magnet. Pengaruh bahan pada medan magnet luar dicirikan oleh nilai μ, yang dipanggil kebolehtelapan magnet bahan

\(~\mu = \dfrac B(B_0).\)

• Kebolehtelapan magnet ialah kuantiti skalar fizikal yang menunjukkan berapa kali aruhan medan magnet dalam bahan tertentu berbeza daripada aruhan medan magnet dalam vakum.

Dia- dan para-magnet

Semua bahan mempunyai sifat magnet tertentu, iaitu magnet. Bagi kebanyakan bahan, kebolehtelapan magnet μ adalah hampir kepada kesatuan dan tidak bergantung kepada kekuatan medan magnet. Bahan yang kebolehtelapan magnetnya kurang sedikit daripada kesatuan (μ< 1), называются bahan diamagnet, lebih besar sedikit daripada perpaduan (μ > 1) - paramagnet. Bahan yang kebolehtelapan magnetnya bergantung pada kekuatan medan luaran dan boleh melebihi kesatuan (μ » 1) dengan ketara dipanggil ferromagnet.

Contoh bahan diamagnet ialah plumbum, zink, bismut (μ = 0.9998); bahan paramagnet - natrium, oksigen, aluminium (μ = 1.00023); feromagnet - kobalt, nikel, besi (μ mencapai nilai 8⋅10 3).

Penjelasan pertama tentang sebab badan mempunyai sifat magnet telah diberikan oleh Henri Ampère (1820). Menurut hipotesisnya, arus elektrik asas beredar di dalam molekul dan atom, yang menentukan sifat magnet mana-mana bahan.

Mari kita ambil bahan pepejal. Pemmagnetannya berkaitan dengan sifat magnetik zarah (molekul dan atom) yang mana ia terdiri. Mari kita pertimbangkan litar semasa yang mungkin pada tahap mikro. Kemagnetan atom adalah disebabkan oleh dua sebab utama:

1) pergerakan elektron mengelilingi nukleus dalam orbit tertutup ( momen magnet orbit) (Rajah 1);

2) putaran intrinsik (putaran) elektron ( momen magnet berputar) (Gamb. 2).

Oleh kerana satah orbit elektron yang berbeza dalam atom tidak bertepatan, vektor aruhan medan magnet yang dicipta oleh mereka (momen magnet orbit dan putaran) diarahkan pada sudut yang berbeza antara satu sama lain. Vektor aruhan yang terhasil bagi atom berbilang elektron adalah sama dengan jumlah vektor bagi vektor aruhan medan yang dicipta oleh elektron individu. Atom dengan cangkang elektron yang terisi separa mempunyai medan yang tidak terkompensasi. Dalam atom dengan kulit elektron terisi, vektor aruhan yang terhasil ialah 0.

Dalam semua kes, perubahan dalam medan magnet disebabkan oleh kemunculan arus magnetisasi (fenomena aruhan elektromagnet diperhatikan). Dalam erti kata lain, prinsip superposisi untuk medan magnet kekal sah: medan di dalam magnet ialah superposisi medan luaran \(~\vec B_0\) dan medan \(~\vec B"\) arus magnetisasi saya, yang timbul di bawah pengaruh medan luaran. Jika medan arus magnetisasi diarahkan dengan cara yang sama seperti medan luaran, maka aruhan jumlah medan akan lebih besar daripada medan luaran (Rajah 3, a) - dalam kes ini kita mengatakan bahawa bahan menguatkan medan ; jika medan arus magnetisasi diarahkan bertentangan dengan medan luaran, maka jumlah medan akan kurang daripada medan luaran (Rajah 3, b) - dalam pengertian ini kita mengatakan bahawa bahan melemahkan medan magnet.

DALAM bahan diamagnet molekul tidak mempunyai medan magnetnya sendiri. Di bawah pengaruh medan magnet luar dalam atom dan molekul, medan arus magnetisasi diarahkan bertentangan dengan medan luaran, oleh itu magnitud vektor aruhan magnet \(~\vec B\) medan yang terhasil akan kurang daripada magnitud vektor aruhan magnet \(~\vec B_0\) medan luaran.

DALAM paramagnet molekul mempunyai medan magnetnya sendiri. Dengan ketiadaan medan magnet luaran, disebabkan oleh gerakan terma, vektor aruhan medan magnet atom dan molekul berorientasikan secara rawak, jadi purata kemagnetan mereka adalah sifar (Rajah 4, a). Apabila medan magnet luar dikenakan pada atom dan molekul, momen daya mula bertindak, cenderung untuk memutarkannya supaya medannya berorientasikan selari dengan medan luar. Orientasi molekul paramagnet membawa kepada fakta bahawa bahan itu bermagnet (Rajah 4, b).

Orientasi lengkap molekul dalam medan magnet dihalang oleh gerakan haba mereka, oleh itu kebolehtelapan magnet bahan paramagnet bergantung pada suhu. Adalah jelas bahawa dengan peningkatan suhu kebolehtelapan magnet bahan paramagnet berkurangan.

Ferromagnet

Nama kelas bahan magnet ini berasal dari nama Latin untuk besi - Ferrum. Ciri utama bahan ini adalah keupayaan untuk mengekalkan kemagnetan tanpa adanya medan magnet luar; semua magnet kekal tergolong dalam kelas ferromagnet. Sebagai tambahan kepada besi, "jiran"nya pada jadual berkala - kobalt dan nikel - mempunyai sifat feromagnetik. Bahan feromagnetik mendapat aplikasi praktikal yang luas dalam sains dan teknologi oleh itu, sejumlah besar aloi telah dibangunkan yang mempunyai pelbagai sifat feromagnetik.

Semua contoh feromagnet yang diberikan merujuk kepada logam kumpulan peralihan, kulit elektron yang mengandungi beberapa elektron tidak berpasangan, yang membawa kepada fakta bahawa atom ini mempunyai medan magnet yang ketara sendiri. Dalam keadaan kristal, disebabkan oleh interaksi antara atom dalam kristal, kawasan magnetisasi spontan - domain - timbul. Dimensi domain ini ialah persepuluh dan perseratus milimeter (10 -4 − 10 -5 m), yang jauh melebihi saiz atom individu (10 -9 m). Dalam satu domain, medan magnet atom berorientasikan selari ketat orientasi medan magnet domain lain tanpa ketiadaan medan magnet luar berubah sewenang-wenangnya (Rajah 5).

Oleh itu, walaupun dalam keadaan tidak bermagnet, medan magnet yang kuat wujud di dalam ferromagnet, yang orientasinya berubah secara rawak dan huru-hara semasa peralihan dari satu domain ke domain yang lain. Jika dimensi badan dengan ketara melebihi dimensi domain individu, maka medan magnet purata yang dicipta oleh domain badan ini boleh dikatakan tidak hadir.

Jika anda meletakkan ferromagnet dalam medan magnet luaran DALAM 0, maka momen magnet domain mula disusun semula. Walau bagaimanapun, putaran spatial mekanikal bahagian bahan tidak berlaku. Proses pembalikan magnetisasi dikaitkan dengan perubahan dalam pergerakan elektron, tetapi tidak dengan perubahan kedudukan atom dalam nod kekisi kristal. Domain yang mempunyai orientasi yang paling menguntungkan berbanding dengan arah medan meningkatkan saiznya dengan mengorbankan domain jiran "berorientasikan salah", menyerapnya. Dalam kes ini, medan dalam bahan meningkat dengan ketara.

Sifat ferromagnet

1) sifat feromagnetik bahan hanya muncul apabila bahan yang sepadan terletak dalam keadaan kristal;

2) sifat magnetik ferromagnet sangat bergantung pada suhu, kerana orientasi medan magnet domain dihalang oleh gerakan terma. Bagi setiap ferromagnet terdapat suhu tertentu di mana struktur domain dimusnahkan sepenuhnya dan ferromagnet bertukar menjadi paramagnet. Nilai suhu ini dipanggil Titik curie. Jadi untuk besi tulen suhu Curie adalah lebih kurang 900°C;

3) ferromagnet dimagnetkan sehingga tepu dalam medan magnet yang lemah. Rajah 6 menunjukkan bagaimana modulus aruhan medan magnet berubah B dalam keluli dengan perubahan dalam medan luaran B 0 ;

4) kebolehtelapan magnet ferromagnet bergantung pada medan magnet luar (Rajah 7).

Ini dijelaskan oleh fakta bahawa pada mulanya, dengan peningkatan B 0 aruhan magnet B berkembang dengan lebih kuat, dan, oleh itu, μ akan meningkat. Kemudian, pada nilai aruhan magnetik B´ 0 ketepuan berlaku (μ pada masa ini adalah maksimum) dan dengan peningkatan selanjutnya B 0 aruhan magnet B 1 dalam bahan berhenti berubah, dan kebolehtelapan magnet berkurangan (cenderung kepada 1):

\(~\mu = \dfrac B(B_0) = \dfrac (B_0 + B_1)(B_0) = 1 + \dfrac (B_1)(B_0);\)

5) ferromagnet mempamerkan kemagnetan sisa. Jika, sebagai contoh, rod feromagnetik diletakkan dalam solenoid yang melaluinya arus dan dimagnetkan sehingga tepu (titik A) (Rajah 8), dan kemudian kurangkan arus dalam solenoid, dan dengannya B 0, maka dapat diperhatikan bahawa aruhan medan dalam rod semasa penyahmagnetannya sentiasa kekal lebih besar daripada semasa proses kemagnetan. Bila B 0 = 0 (arus dalam solenoid dimatikan), aruhan akan sama dengan B r(aruhan sisa). Rod boleh dikeluarkan dari solenoid dan digunakan sebagai magnet kekal. Untuk akhirnya menyahmagnetkan rod, anda perlu menghantar arus ke arah yang bertentangan melalui solenoid, i.e. gunakan medan magnet luar dengan arah yang bertentangan dengan vektor aruhan. Kini meningkatkan modulus aruhan medan ini kepada B oc, nyahmagnetkan rod ( B = 0).).

Oleh itu, apabila magnet dan menyahmagnetkan feromagnet, aruhan B ketinggalan B 0 . Ketinggalan ini dipanggil fenomena histerisis. Lengkung yang ditunjukkan dalam Rajah 8 dipanggil gelung histerisis.

Bentuk lengkung kemagnetan (gelung histerisis) berbeza dengan ketara untuk bahan feromagnetik yang berbeza, yang didapati digunakan secara meluas dalam aplikasi saintifik dan teknikal. Sesetengah bahan magnet mempunyai gelung yang luas dengan nilai remanen dan coercivity yang tinggi, ini dipanggil keras secara magnetik dan digunakan untuk membuat magnet kekal. Aloi feromagnetik lain dicirikan oleh nilai daya paksaan yang rendah bahan tersebut mudah dimagnetkan dan dimagnetkan semula walaupun dalam medan yang lemah. Bahan sedemikian dipanggil lembut secara magnetik dan digunakan dalam pelbagai peranti elektrik - geganti, transformer, litar magnet, dsb.

kesusasteraan

1. Aksenovich L. A. Fizik di sekolah menengah: Teori. Tugasan. Ujian: Buku teks. elaun untuk institusi yang menyediakan pendidikan am. persekitaran, pendidikan / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino; Ed. K. S. Farino. - Mn.: Adukatsiya i vyakhavanne, 2004. - P.330-335.
2. Zhilko, V.V. Fizik: buku teks. elaun untuk darjah 11. pendidikan umum sekolah daripada bahasa Rusia bahasa latihan / V.V. Zhilko, A.V. Lavrinenko, L. G. Markovich. - Mn.: Nar. Asveta, 2002. - ms 291-297.