Hanggang ngayon, ang isang pinag-isang pag-uuri ay hindi pa binuo, na nauugnay sa iba't ibang mga mayroon nang pamamaraan. Ang kilalang mga pang-eksperimentong pamamaraan para sa pagsukat ng thermal conductivity ng mga materyales ay nahahati sa dalawang malalaking grupo: nakatigil at hindi nakatigil. Sa unang kaso, ang kalidad ng formula ng pagkalkula ay gumagamit ng mga partikular na solusyon ng equation ng pagpapadaloy ng init

sa ilalim ng kundisyon, sa pangalawa - sa ilalim ng kundisyon kung saan ang T ay ang temperatura; f - oras; - koepisyent ng thermal diffusivity; l - koepisyent ng thermal conductivity; C - tiyak na kapasidad ng init; d ay ang kakapalan ng materyal; - ang operator ng Laplace na nakasulat sa kaukulang sistema ng coordinate; - tiyak na lakas ng volumetric na mapagkukunan ng init.

Ang unang pangkat ng mga pamamaraan ay batay sa paggamit ng isang hindi gumagalaw na rehimeng thermal; ang pangalawa ay isang hindi nakatigil na rehimeng thermal. Ang mga nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng koepisyent ng thermal conductivity ng likas na katangian ng mga sukat ay direkta (ibig sabihin, ang koepisyent ng kondaktibiti ng thermal ay direktang natutukoy) at nahahati sa ganap at kamag-anak. Sa ganap na mga pamamaraan, ang mga parameter na sinusukat sa eksperimento ay ginagawang posible upang makuha ang kinakailangang halaga ng koepisyent ng thermal conductivity gamit ang formula ng pagkalkula. Sa mga kamag-anak na pamamaraan, pinapayagan ng mga parameter na sinusukat sa eksperimento ang paggamit ng formula sa pagkalkula upang makuha ang nais na halaga ng koepisyent ng thermal conductivity. Sa kamag-anak na pamamaraan, ang mga sinusukat na parameter ay hindi sapat para sa pagkalkula ng ganap na halaga. Dalawang kaso ang posible dito. Ang una ay upang obserbahan ang pagbabago sa koepisyent ng kondaktibiti ng thermal na patungkol sa paunang isa, na kinuha bilang isang yunit. Ang pangalawang kaso ay ang paggamit ng isang sanggunian na materyal na may kilalang mga thermal na katangian. Sa parehong oras, ang koepisyent ng thermal conductivity ng pamantayan ay ginagamit sa formula ng pagkalkula. Ang mga kamag-anak na pamamaraan ay may ilang kalamangan kaysa sa ganap na mga pamamaraan sapagkat ang mga ito ay mas simple. Ang karagdagang paghati ng mga nakatigil na pamamaraan ay maaaring isagawa alinsunod sa likas na katangian ng pag-init (panlabas, volumetric, at pinagsama) at ayon sa anyo ng mga isotherms ng patlang ng temperatura sa mga sample (flat, cylindrical, spherical). Ang subgroup ng mga pamamaraan na may panlabas na pag-init ay nagsasama ng lahat ng mga pamamaraan na gumagamit ng panlabas (elektrikal, volumetric, atbp.) Mga heaters at pag-init ng mga sample na ibabaw ng thermal radiation o electron bombardment. Ang subgroup ng mga pamamaraan na may volumetric heating ay pinagsasama ang lahat ng mga pamamaraan na gumagamit ng pagpainit ng isang kasalukuyang dumaan sa sample, pinapainit ang sample sa ilalim ng pag-aaral mula sa neutron o r-radiation, o ng mga alon ng microwave. Ang subgroup ng mga pamamaraan na may pinagsamang pagpainit ay maaaring magsama ng mga pamamaraan na sabay na gumagamit ng panlabas at volumetric na pag-init ng mga sample, o intermediate na pag-init (halimbawa, ng mga dalas ng dalas ng dalas).

Sa lahat ng tatlong mga subgroup ng mga nakatigil na pamamaraan, ang patlang ng temperatura

maaaring magkaiba.

Ang mga isotherms ng eroplano ay nabuo kapag ang heat fluks ay nakadirekta kasama ang symmetry axis ng sample. Ang mga pamamaraang gumagamit ng flat isotherms sa panitikan ay tinatawag na mga pamamaraan na may axial o longhitudinal heat flx, at ang mga pang-eksperimentong pag-setup ay tinatawag na flat device.

Ang mga silindrical isotherms ay tumutugma sa paglaganap ng pagkilos ng bagay sa init sa direksyon ng radius ng silindro na sample. Sa kaso kapag ang init na pagkilos ng bagay ay nakadirekta kasama ang radius ng isang spherical sample, lilitaw ang spherical isotherms. Ang mga pamamaraang gumagamit ng naturang isotherms ay tinatawag na spherical, at ang mga aparato ay tinatawag na spherical.

Ang mga pisikal na pamamaraan ng pagsusuri ay batay sa paggamit ng isang tukoy na pisikal na epekto o isang tukoy na pisikal na pag-aari ng isang sangkap. Para kay pagtatasa ng gas gumamit ng density, lapot, thermal conductivity, repraktibo index, magnetic pagkamaramdamin, pagsasabog, pagsipsip, paglabas, pagsipsip ng electromagnetic radiation, pati na rin ang pumipili pagsipsip, bilis ng tunog, thermal epekto ng reaksyon, koryenteng conductivity, atbp at phenomena gumawa ng tuloy-tuloy na pagtatasa ng gas at payagan kang makamit ang mataas na pagiging sensitibo at kawastuhan ng mga sukat. Ang pagpili ng isang pisikal na dami o kababalaghan ay napakahalaga upang maibukod ang impluwensya ng mga hindi nasusukat na mga sangkap na nilalaman sa pinag-aralan na pinaghalong. Ang paggamit ng mga tiyak na katangian o epekto ay ginagawang posible upang matukoy ang konsentrasyon ng nais na sangkap sa isang multicomponent na pinaghalong gas. Mahigpit na nagsasalita, ang mga di-tiyak na pisikal na katangian ay maaaring magamit lamang para sa pagtatasa ng mga mixture na binary gas. Ang lapot, repraktibong indeks at pagsasabog ay hindi praktikal na kahalagahan sa pagtatasa ng mga gas.

Ang paglipat ng init sa pagitan ng dalawang puntos na may iba't ibang mga temperatura ay nangyayari sa tatlong paraan: kombeksyon, radiation at pagpapadaloy ng init. Kailan kombeksyon ang paglipat ng init ay naiugnay sa paglipat ng bagay (mass transfer); paglipat ng init radiation nangyayari nang walang paglahok ng bagay. Paglipat ng init thermal conductivity nangyayari sa paglahok ng bagay, ngunit walang mass transfer. Ang paglipat ng enerhiya ay nangyayari dahil sa banggaan ng mga molekula. Coefficient ng thermal conductivity ( X) nakasalalay lamang sa uri ng sangkap ng paglipat ng init. Ito ay isang tiyak na katangian ng isang sangkap.

Ang sukat ng thermal conductivity sa CGS system cal / (s cm K), sa mga teknikal na yunit - kcalDmch-K), sa international SI system - WDm-K). Ang ratio ng mga yunit na ito ay ang mga sumusunod: 1 cal / (cm s K) \u003d 360 kcalDm h K) \u003d \u003d 418.68 WDm-K).

Ang ganap na thermal conductivity sa paglipat mula solid hanggang likido at mga gas na sangkap ay magkakaiba-iba X \u003d 418.68 WDm-K)] (thermal conductivity ng pinakamahusay na conductor ng init - pilak) hanggang sa X mga 10_6 (thermal conductivity ng hindi gaanong conductive gas).

Ang thermal conductivity ng mga gas ay tumataas nang malaki sa pagtaas ng temperatura. Para sa ilang mga gas (GH 4: NH 3), ang kamag-anak na thermal conductivity ay tumataas nang husto na may pagtaas ng temperatura, at para sa ilang (Ne) bumababa ito. Ayon sa teoryang kinetic, ang thermal conductivity ng mga gas ay hindi dapat nakasalalay sa presyon. Gayunpaman, iba't ibang mga kadahilanan na humantong sa ang katunayan na sa pagtaas ng presyon, ang thermal conductivity ay bahagyang tumataas. Sa saklaw ng presyon mula sa atmospera hanggang sa maraming millibars, ang thermal conductivity ay hindi nakasalalay sa presyon, dahil ang average na libreng landas ng mga molekula ay nagdaragdag sa pagbawas ng bilang ng mga molekula bawat dami ng yunit. Sa presyon ng -20 mbar, ang libreng landas ng mga molekula ay tumutugma sa laki ng silid ng pagsukat.

Ang pagsukat ng thermal conductivity ay ang pinakalumang pamamaraan ng pag-aaral ng pisikal na gas. Inilarawan ito noong 1840, sa partikular, sa mga gawa ni A. Schleiermacher (1888-1889) at ginamit sa industriya mula pa noong 1928. Noong 1913 ang Siemens ay bumuo ng isang hydrogen concentration meter para sa mga airship. Pagkatapos nito, sa loob ng maraming dekada, ang mga aparato batay sa pagsukat ng thermal conductivity ay binuo na may mahusay na tagumpay at malawak na ginamit sa mabilis na lumalagong industriya ng kemikal. Naturally, sa una ang mga paghahalo lamang ng binary gas ang nasuri. Ang pinakamahusay na mga resulta ay nakuha na may isang malaking pagkakaiba sa thermal conductivity ng mga gas. Kabilang sa mga gas, ang hydrogen ay may pinakamataas na thermal conductivity. Sa pagsasagawa, nabigyang-katwiran din upang sukatin ang konsentrasyon ng CO s sa mga gas na tambutso, dahil ang mga thermal conductivity ng oxygen, nitrogen at carbon monoxide ay napakalapit sa bawat isa, na nagpapahintulot sa isang halo ng apat na sangkap na ito na maituring bilang quasi- binary.

Ang mga coefficients ng temperatura ng thermal conductivity ng iba't ibang mga gas ay hindi pareho, kaya maaari mong makita ang temperatura kung saan ang mga thermal conductivities ng iba't ibang mga gas ay nagkakasabay (halimbawa, 490 ° C - para sa carbon dioxide at oxygen, 70 ° C - para sa amonya at hangin, 75 ° C - para sa carbon dioxide at argon) ... Kapag nalulutas ang isang tiyak na problemang pantasa, ang mga pagkakataon na ito ay maaaring magamit sa pamamagitan ng pagtanggap ng pinaghalong ternary gas bilang quasi-binary.

Sa pagtatasa ng gas, maaari itong ipalagay ang thermal conductivity ay isang additive na pag-aari. Ang pagkakaroon ng pagsukat ng thermal conductivity ng pinaghalong at pag-alam ng thermal conductivity ng purong mga bahagi ng binary na halo, makakalkula ng isa ang kanilang mga konsentrasyon. Gayunpaman, ang simpleng ugnayan na ito ay hindi mailalapat sa anumang halo-halong binary. Kaya, halimbawa, ang mga mixtures ng air - singaw ng tubig, air - ammonia, carbon monoxide - ammonia at air - acetylene sa isang tiyak na ratio ng mga bahagi ay may maximum na conductivity ng thermal. Samakatuwid, ang kakayahang magamit ng pamamaraang thermal conductivity ay limitado sa isang tiyak na saklaw ng konsentrasyon. Para sa maraming mga mixture, mayroong isang nonlinear dependence ng thermal conductivity at komposisyon. Samakatuwid, kinakailangang alisin ang curve ng pagkakalibrate, alinsunod sa kung saan dapat gawin ang sukat ng aparato ng pag-record.

Mga sensor ng thermal conductivity (mga sensor ng thermal conductivity) ay binubuo ng apat na maliit na mga silid na puno ng gas ng isang maliit na lakas ng tunog na may manipis na mga konduktor ng platinum na may parehong laki at paglaban sa kuryente na inilagay sa kanila na nakahiwalay sa katawan. Ang parehong pare-pareho ng kasalukuyang pare-pareho ang lakas ng daloy ay dumadaloy sa pamamagitan ng mga conductor at ininit sila. Mga conductor - mga elemento ng pag-init - napapaligiran ng gas. Ang dalawang silid ay naglalaman ng sinusukat na gas, ang dalawa ay naglalaman ng sanggunian na gas. Ang lahat ng mga elemento ng pag-init ay kasama sa tulay ng Wheaton, sa tulong ng pagsukat ng pagkakaiba sa temperatura ng pagkakasunud-sunod ng 0.01 ° C ay hindi mahirap. Ang ganitong mataas na pagkasensitibo ay nangangailangan ng eksaktong pagkakapantay-pantay ng mga temperatura ng pagsukat ng mga silid; samakatuwid, ang buong sistema ng pagsukat ay inilalagay sa isang termostat o sa pagsukat ng dayagonal ng tulay, at ang isang paglaban ay nakabukas para sa kompensasyon sa temperatura. Hangga't ang pagtanggal ng init mula sa mga elemento ng pag-init sa pagsukat at paghahambing ng mga silid ay pareho, ang tulay ay nasa balanse. Kapag ang isang gas na may iba't ibang thermal conductivity ay ibinibigay sa mga pagsukat ng mga silid, ang balanse na ito ay nabalisa, ang temperatura ng mga sensitibong elemento ay nagbabago at, kasama nito, ang kanilang paglaban. Ang nagresultang kasalukuyang sa pagsukat ng dayagonal ay proporsyonal sa konsentrasyon ng sinusukat na gas. Upang madagdagan ang pagkasensitibo, ang temperatura ng pagpapatakbo ng mga sensitibong elemento ay dapat na tumaas, gayunpaman, dapat mag-ingat upang mapanatili ang sapat na malaking pagkakaiba sa thermal conductivity ng gas. Kaya, para sa iba't ibang mga paghahalo ng gas mayroong isang pinakamainam na temperatura sa mga tuntunin ng thermal conductivity at pagiging sensitibo. Kadalasan ang pagkakaiba sa pagitan ng temperatura ng mga sensitibong elemento at ang temperatura ng mga dingding ng mga silid ay pinili mula 100 hanggang 150 ° C.

Ang mga sukat ng pagsukat ng pang-industriya na thermal conductivity analyser ay karaniwang binubuo ng isang napakalaking kaso ng metal, kung saan ang mga panukat na silid ay drill. Tinitiyak nito ang pantay na pamamahagi ng temperatura at mahusay na katatagan ng pagkakalibrate. Dahil ang mga pagbasa ng metro ng thermal conductivity ay apektado ng rate ng daloy ng gas, ang gas ay na-injected sa mga pagsukat ng silid sa pamamagitan ng bypass channel. Ang mga solusyon ng iba't ibang mga tagapagtayo upang matiyak na ang kinakailangang palitan ng gas ay ibinibigay sa ibaba. Sa prinsipyo, ipinapalagay na ang pangunahing daloy ng gas ay konektado sa pamamagitan ng pagkonekta ng mga channel sa pagsukat ng mga silid kung saan dumadaloy ang gas sa ilalim ng isang maliit na kaugalian. Sa kasong ito, ang pagsasabog at thermal convection ay may isang mapagpasyang impluwensya sa pag-renew ng gas sa pagsukat ng mga silid. Ang dami ng mga pagsukat ng mga silid ay maaaring maging napakaliit (ilang cubic millimeter), na nagbibigay ng isang maliit na epekto ng convective heat transfer sa resulta ng pagsukat. Upang mabawasan ang epekto ng catalytic ng mga conductor ng platinum, sila ay fuse sa iba't ibang mga paraan sa manipis na pader na mga capillary na baso. Upang matiyak ang paglaban ng pagsukat ng silid sa kaagnasan, takpan ang baso ng lahat ng mga bahagi ng pipeline ng gas. Pinapayagan kang sukatin ang thermal conductivity ng mga mixture na naglalaman ng chlorine, hydrogen chloride at iba pang mga kinakaing unti-unting gas. Ang mga analyzers ng thermal conductivity na may saradong sanggunian ay ginagamit pangunahin sa industriya ng kemikal. Ang pagpili ng wastong sanggunian na gas ay nagpapadali sa pag-calibrate ng instrumento. Bilang karagdagan, ang isang sukat na may isang pinigilan na zero ay maaaring makuha. Upang mabawasan ang zero naaanod, dapat na matiyak ang isang mahusay na higpit ng mga sanggunian. Sa mga espesyal na kaso, halimbawa, na may malakas na pagbabagu-bago sa komposisyon ng pinaghalong gas, posible na gumana sa mga flow-through paghahambing ng mga silid. Sa kasong ito, gamit ang isang espesyal na reagent, ang isa sa mga sangkap ay inalis mula sa sinusukat na pinaghalong gas (halimbawa, CO na may solusyon ng caustic potassium), at pagkatapos ay ang pinaghalong gas ay nakadirekta sa mga comparative chambers. Ang pagsukat at paghahambing ng mga sanga ay magkakaiba sa kasong ito sa pamamagitan lamang ng kawalan ng isa sa mga bahagi. Ang pamamaraang ito ay madalas na ginagawang posible upang pag-aralan ang mga kumplikadong mga mixture ng gas.

Kamakailan lamang, sa halip na mga conductor ng metal, ang mga thermistor ng semiconductor ay ginagamit minsan bilang mga elemento ng sensing. Ang bentahe ng mga thermistors ay ang temperatura coefficient ng paglaban ay 10 beses na mas mataas kaysa sa mga metal thermistors. Nakakamit nito ang isang matalim na pagtaas ng pagiging sensitibo. Gayunpaman, sa parehong oras, ang mas mataas na mga kinakailangan ay ipinataw sa pagpapapanatag ng kasalukuyang tulay at ang temperatura ng mga dingding ng silid.

Mas maaga kaysa sa iba at sa pinakamalawak, ang mga instrumento ng thermal conductivity ay nagsimulang magamit para sa pagtatasa ng mga gas na tambutso mula sa mga hurno. Dahil sa kanilang mataas na pagiging sensitibo, mataas na bilis, kadalian ng pagpapanatili at pagiging maaasahan ng disenyo, pati na rin ang kanilang mababang gastos, ang mga analista ng ganitong uri ay mabilis na ipinakilala sa industriya sa hinaharap.

Ang mga analyzers ng thermal conductivity ay pinakaangkop sa pagsukat ng konsentrasyon ng hydrogen sa mga mixtures. Kapag pumipili ng mga sanggunian na gas, dapat ding isaalang-alang ang mga mixture ng iba't ibang mga gas. Ang data sa ibaba ay maaaring magamit bilang isang halimbawa ng minimum na saklaw ng pagsukat para sa iba't ibang mga gas (Talahanayan 6.1).

Talahanayan 6.1

Minimum na saklaw ng pagsukat para sa iba't ibang mga gas,

% sa dami

Ang maximum na saklaw ng pagsukat ay madalas na saklaw ng 0-100%, habang ang 90 o kahit na 99% ay maaaring mapigilan. Sa mga espesyal na kaso, ginagawang posible ng thermal conductivity analyzer na magkaroon ng maraming iba't ibang mga saklaw ng pagsukat sa isang aparato. Ginamit ito, halimbawa, sa pagsubaybay sa pagpuno at pag-alis ng laman ng mga hydrogen-cooled turbine generator sa mga thermal power plant. Dahil sa panganib ng mga pagsabog, ang kaso ng generator ay hindi napuno ng hangin, ngunit ang unang carbon dioxide ay ipinakilala bilang isang purge gas at pagkatapos ay hydrogen. Ang gas ay inilabas mula sa generator sa parehong paraan. Sa isang sapat na mataas na kakayahang muling maisagawa, ang mga sumusunod na saklaw ng pagsukat ay maaaring makuha sa isang analyzer: 0-100% (vol.) CO (sa hangin para sa paglilinis ng carbon dioxide), 100-0% H2 sa CO (para sa pagpuno ng hydrogen) at 100-80% H 2 (sa hangin upang makontrol ang kadalisayan ng hydrogen sa panahon ng operasyon ng generator). Ito ay isang murang paraan upang sukatin.

Upang matukoy ang nilalaman ng hydrogen sa murang luntian na inilabas sa panahon ng electrolysis ng potassium chloride gamit ang isang thermoconductometric analyzer, posible na gumana kapwa sa isang selyadong sanggunian na gas (SO 2, Ar) at may dumadaloy na sanggunian na gas. Sa huling kaso, ang timpla ng hydrogen at chlorine ay ipinadala muna sa silid ng pagsukat at pagkatapos ay sa afterburner na may temperatura\u003e 200 ° C. Ang hydrogen burn na may labis na kloro upang mabuo ang hydrogen chloride. Ang nagresultang timpla ng HC at C1 2 ay pinakain sa silid ng paghahambing. Sa kasong ito, ang konsentrasyon ng hydrogen ay natutukoy mula sa pagkakaiba sa thermal conductivity. Ang pamamaraang ito ay makabuluhang binabawasan ang epekto ng maliit na hangin.

Upang mabawasan ang error na nagaganap kapag pinag-aaralan ang isang wet gas, ang gas ay dapat na tuyo, na isinasagawa alinman sa tulong ng isang Humuhugas ng kahalumigmigan o sa pamamagitan ng pagbaba ng temperatura ng gas sa ibaba ng hamog. May isa pang posibilidad na magbayad para sa impluwensya ng halumigmig, na naaangkop lamang kapag sumusukat sa isang dumadaloy na sangguniang gas.

Para sa pagtatrabaho sa mga paputok na gas, maraming bilang ng mga kumpanya ang gumagawa ng mga aparatong walang pagsabog. Sa kasong ito, ang mga silid ng mga metro ng thermal conductivity ay idinisenyo para sa mataas na presyon, ang mga nag-aresto ng apoy ay naka-install sa papasok at labasan ng mga silid, at ang output signal ay limitado sa isang intrinsically safe level. Gayunpaman, kahit na ang mga naturang aparato ay hindi maaaring gamitin para sa pagtatasa ng mga paghahalo ng mga paputok na gas na may oxygen o hydrogen na may murang luntian.

• Ang sentimeter - gramo - pangalawa ay isang sistema ng mga yunit ng pagsukat na malawakang ginamit bago ang pag-ampon ng International System of Units (SI).

UDC 536.2.083; 536.2.081.7; 536.212.2; 536.24.021 A. V. Luzina, A. V. Rudin

SUKAT NG THERMAL CONDUCTIVITY NG METAL SAMPLES NG PARAAN NG STATIONARY HEAT Flow

Annotation. Ang mga tampok na diskarte at disenyo ng pag-install para sa pagsukat ng thermal conductive coefficient ng mga sample ng metal na ginawa sa anyo ng isang pare-parehong cylindrical rod o isang manipis na parihabang plato ng pamamaraan ng hindi gumagalaw na daloy ng init ay inilarawan. Ang sampol sa ilalim ng pag-aaral ay pinainit ng direktang pag-init ng kuryente ng isang maikling alternating kasalukuyang pulso na naayos sa napakalaking tanso kasalukuyang clamp, na sabay na gumaganap ng pag-andar ng isang heat sink.

Mga pangunahing salita: koepisyent ng kondaktibiti ng thermal, sample, batas ng Fourier, nakatigil na palitan ng init, aparato sa pagsukat, transpormador, multimer, thermocouple.

Panimula

Ang paglipat ng thermal energy mula sa mas maiinit na bahagi ng isang solid patungo sa mga hindi gaanong nainit sa pamamagitan ng chaotically gumagalaw na mga maliit na butil (electron, molekula, atomo, atbp.) Ay tinatawag na hindi pangkaraniwang bagay ng thermal conductivity. Ang pag-aaral ng kababalaghan ng kondaktibiti na pang-init ay malawakang ginagamit sa iba't ibang mga industriya, tulad ng: langis, aerospace, automotive, metalurhiya, pagmimina, atbp.

Mayroong tatlong pangunahing uri ng paglipat ng init: kombeksyon, thermal radiation at thermal conductivity. Ang thermal conductivity ay nakasalalay sa likas na katangian ng sangkap at pisikal na estado nito. Sa kasong ito, sa mga likido at solido (dielectrics), ang enerhiya ay inililipat sa pamamagitan ng mga nababanat na alon, sa mga gas sa pamamagitan ng banggaan at pagsasabog ng mga atomo (mga molekula), at sa mga metal sa pamamagitan ng pagsasabog ng mga libreng electron at ng mga panginginig na pang-init ng sala-sala Ang paglipat ng init sa katawan ay nakasalalay sa kung anong estado ito: gas, likido o solid.

Ang mekanismo ng thermal conductivity sa mga likido ay naiiba mula sa mekanismo ng thermal conductivity sa mga gas at magkatulad sa thermal conductivity ng solids. Sa mga lugar na may mataas na temperatura, mayroong mga malalaking amplitude na panginginig ng mga molekula. Ang mga panginginig na ito ay inililipat sa mga katabing mga molekula, at sa gayon ang lakas ng paggalaw ng thermal ay dahan-dahang inililipat mula sa isang layer sa isang layer. Ang mekanismong ito ay nagbibigay ng isang medyo mababang halaga ng koepisyent ng thermal conductivity. Sa pagtaas ng temperatura, para sa karamihan ng mga likido, ang koepisyent ng kondaktibiti ng thermal ay bumababa (maliban sa tubig at gliserin, para sa kanila ang pagtaas ng koepisyent ng thermal conductivity na may pagtaas ng temperatura).

Ang kababalaghan ng paglipat ng lakas na gumagalaw sa pamamagitan ng paggalaw ng molekular sa mga perpektong gas ay sanhi ng paglipat ng init sa pamamagitan ng pagpapadaloy ng init. Dahil sa pagiging random ng paggalaw ng molekular, lumilipat ang mga molekula sa lahat ng direksyon. Ang paglipat mula sa mga lugar na may mas mataas na temperatura sa mga lugar na may mas mababang temperatura, ang mga molekula ay naglilipat ng lakas na gumagalaw ng lakas sa pamamagitan ng mga banggaan ng pares. Bilang isang resulta ng paggalaw ng molekula, isang unti-unting pagpapantay ng temperatura ay nangyayari; sa isang hindi pantay na pinainit na gas, ang paglipat ng init ay ang paglipat ng isang tiyak na halaga ng lakas na gumagalaw sa panahon ng paggalaw (magulong) kilusan ng mga molekula. Sa pagbawas ng temperatura, ang koepisyent ng thermal conductivity ng mga gas ay bumababa.

Sa mga metal, ang pangunahing transmitter ng init ay ang mga libreng electron, na maihahalintulad sa isang perpektong monatomic gas. Samakatuwid, na may ilang mga approximation

Ang koepisyent ng thermal conductivity ng mga materyales sa pagbuo at pag-insulate ng init ay tumataas sa pagtaas ng temperatura, na may pagtaas sa dami ng density na tumataas. Ang thermal conductivity ay lubos na nakasalalay sa porosity at nilalaman ng kahalumigmigan ng materyal. Ang thermal conductivity ng iba't ibang mga materyales ay nag-iiba sa saklaw: 2-450 W / (m K).

1. Equation ng thermal conductivity

Ang batas ng kondaktibiti na pang-init ay batay sa Fourier na teorya ng proporsyonalidad ng pagkilos ng init sa pagkakaiba-iba ng temperatura bawat haba ng yunit ng landas ng paglipat ng init bawat oras ng yunit. Bilang, ang koepisyent ng thermal conductivity ay katumbas ng dami ng init na dumadaloy bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng isang yunit ng ibabaw, na may pagkakaiba sa temperatura bawat yunit ng haba ng normal na katumbas ng isang degree.

Ayon sa batas ni Fourier, ang sukat ng init na pagkilos ng bagay sa pagkapareho ay proporsyonal sa

ay katumbas ng gradient ng temperatura -:

Dito, ang kadahilanan X ay tinatawag na thermal conductive coefficient. Ang tanda ng minus ay nagpapahiwatig na ang init ay inililipat sa direksyon ng pagbawas ng temperatura. Ang dami ng init na lumipas bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng isang yunit ng isothermal na ibabaw ay tinatawag na density ng pagkilos ng bagay sa init:

Ang dami ng pagpasa ng init bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng isothermal ibabaw na B ay tinatawag na heat flux:

О \u003d | chib \u003d -1 -cdP ^ B. (1.3)

Ang kabuuang halaga ng init na dumaan sa ibabaw na ito B sa oras na t ay natutukoy mula sa equation

Mula sa \u003d -DL- ^ t. (1.4)

2. Mga kondisyon sa hangganan ng kondaktibiti ng thermal

Mayroong iba't ibang mga kundisyon para sa pagiging hindi malinaw: geometriko - kinikilala ang hugis at sukat ng katawan kung saan nagaganap ang proseso ng pagpapadaloy ng init; pisikal - na nagpapakilala sa mga katangiang pisikal ng katawan; pansamantala - nailalarawan ang pamamahagi ng temperatura ng katawan sa paunang sandali ng oras; hangganan - nailalarawan ang pakikipag-ugnay ng katawan sa kapaligiran.

Mga kondisyon ng hangganan ng unang uri. Sa kasong ito, ang pamamahagi ng temperatura sa ibabaw ng katawan ay itinakda para sa bawat sandali ng oras.

Mga kondisyon ng hangganan ng pangalawang uri. Sa kasong ito, ang tinukoy na halaga ay ang density ng pagkilos ng bagay para sa bawat point ng ibabaw ng katawan sa anumang oras:

Yara \u003d I (X, Y, 2,1).

Mga hangganan ng kundisyon ng uri ng III. Sa kasong ito, tinukoy ang temperatura ng daluyan na T0 at ang mga kundisyon para sa pagpapalitan ng init ng daluyan na ito na may ibabaw ng katawan.

Ang mga kundisyon ng hangganan ng uri ng IV ay nabuo batay sa pagkakapantay-pantay ng mga heat flux na dumadaan sa ibabaw ng contact ng mga katawan.

3. Pang-eksperimentong pag-set up para sa pagsukat ng thermal conductive coefficient

Ang mga modernong pamamaraan para sa pagtukoy ng mga coefficients ng thermal conductivity ay maaaring nahahati sa dalawang pangkat: mga pamamaraan ng hindi gumagalaw na daloy ng init at mga pamamaraan ng di-nakatigil na daloy ng init.

Sa unang pangkat ng mga pamamaraan, ang pag-iiba ng init na dumadaan sa isang katawan o isang sistema ng mga katawan ay nananatiling pare-pareho sa lakas at direksyon. Ang patlang ng temperatura ay nakatigil.

Ang mga pamamaraan na hindi nakatigil ay gumagamit ng patlang ng temperatura na may iba't ibang oras.

Sa gawaing ito, ginamit namin ang isa sa mga pamamaraan ng hindi gumagalaw na pagkilos ng bagay sa init, ang pamamaraan ng Kohlrausch.

Ang diagram ng block ng pag-setup para sa pagsukat ng thermal conductivity ng mga sample ng metal ay ipinapakita sa Fig. isa

Fig. 1. I-block ang diagram ng pag-setup ng pagsukat

Ang pangunahing elemento ng pag-install ay isang power step-down transpormer 7, ang pangunahing paikot-ikot na kung saan ay konektado sa isang autotransformer ng LATR 10 na uri, at ang pangalawang paikot-ikot, na gawa sa isang hugis-parihaba na bus na tanso na may anim na liko, ay direktang konektado sa napakalaking tanso kasalukuyang clamp 2, na sabay na gumaganap ng pag-andar ng isang heat sink-cooler ... Ang naimbestigahang sample 1 ay naayos sa napakalaking tanso kasalukuyang clamp 2 gamit ang napakalaking tanso bolts (hindi ipinakita sa pigura), na sabay na nagsisilbing heat sink. Ang kontrol sa temperatura sa iba't ibang mga punto ng sample na pinag-aaralan ay isinasagawa gamit ang chromel-copel thermocouples 3 at 5, ang mga nagtatapos na nagtatrabaho na direktang naayos sa silindro na ibabaw ng sample 1 - isa sa gitnang bahagi ng sample, at ang iba pa sa dulo ng sample. Ang mga libreng dulo ng thermocouples 3 at 5 ay konektado sa mga multimeter ng uri ng DT-838 4 at 6, na nagpapahintulot sa mga pagsukat ng temperatura na may kawastuhan na 0.5 ° C. Ang sample ay pinainit ng direktang pag-init ng kuryente ng isang maikling AC pulse mula sa pangalawang paikot-ikot ng power transformer 7. Ang kasalukuyang sa sample ng pagsubok ay sinusukat nang hindi direkta - sa pamamagitan ng pagsukat ng boltahe sa pangalawang paikot-ikot ng ring kasalukuyang transpormer 8, ang pangunahing paikot-ikot na kung saan ay ang power bus ng pangalawang paikot-ikot ng power transformer 7 na dumaan sa libreng puwang ng annular magnetic core. Ang boltahe ng pangalawang paikot-ikot ng kasalukuyang transpormer ay sinusukat ng isang multimeter 9.

Ang pagbabago sa laki ng kasalukuyang salpok sa sample ng pagsubok ay isinasagawa gamit ang isang linear autotransformer 10 (LATR), ang pangunahing paikot-ikot na kung saan ay konektado sa isang 220 V alternating kasalukuyang network sa pamamagitan ng isang serye na konektado sa mains fuse 13 at isang pindutan 12. gamit ang isang multimeter 14, na konektado kahanay nang direkta sa mga kasalukuyang terminal 2. Ang tagal ng kasalukuyang pulso ay sinusukat gamit ang isang electric stopwatch 11 na konektado sa pangunahing paikot-ikot ng linear autotransformer 10. Ang pag-on at pag-off ng mode ng pag-init ng Ang sample ng pagsubok ay ibinibigay ng pindutan 12.

Kapag sinusukat ang koepisyent ng thermal conductivity sa nailarawan sa itaas na pag-install, dapat matugunan ang mga sumusunod na kundisyon:

Pagkakapareho ng cross-seksyon ng sample ng pagsubok kasama ang buong haba;

Ang diameter ng sample ng pagsubok ay dapat nasa saklaw mula sa 0.5 mm hanggang 3 mm (kung hindi man, ang pangunahing lakas na thermal ay ilalabas sa power transformer, at hindi sa sample ng pagsubok).

Ang diagram ng pagpapakandili ng temperatura sa haba ng sample ay ipinapakita sa Fig. 2.

Fig. 2. Pag-asa ng temperatura sa haba ng sample

Tulad ng nakikita sa diagram sa itaas, ang pagtitiwala ng temperatura sa haba ng sample ng pagsubok ay linear na may binibigkas na maximum sa gitnang bahagi ng sample, at sa mga dulo ay nananatili itong minimal (pare-pareho) at pantay sa paligid temperatura sa panahon ng agwat ng oras para sa pagtataguyod ng isang balanse na rehimen ng paglipat ng init, na para sa pang-eksperimentong pag-install na ito ay hindi hihigit sa 3 minuto, i. 180 segundo.

4. Pagmumula ng gumaganang pormula para sa thermal conductive coefficient

Ang halaga ng init na inilabas sa isang konduktor sa pagdaan ng isang kasalukuyang kuryente ay maaaring matukoy ayon sa batas ng Joule-Lenz:

Qel \u003d 12-Я ^ \u003d at ako I, (4.1)

saan at, ako - boltahe at kasalukuyang sa sample ng pagsubok; Ako ang paglaban ng sample.

Ang dami ng init na inilipat sa pamamagitan ng seksyon ng sampol ng sample na pinag-aaralan habang ang agwat ng oras t, na ginawa sa anyo ng isang homogenous na cylindrical rod ng haba t at seksyon 5, ay maaaring kalkulahin alinsunod sa Fourier law (1.4):

Qs \u003d R-dT- 5- t, (4.2)

kung saan 5 \u003d 2-5osn, 5osn \u003d ^ 4-, sa \u003d 2-DT \u003d 2- (Gmax -Gtk1); d £ \u003d Isang £ \u003d 1 - £.

Dito, ipinahiwatig ng mga coefficients 2 at 1/2 na ang init na pagkilos ng bagay ay nakadirekta mula sa

ang gitna ng sample hanggang sa mga dulo nito, ibig sabihin nahahati sa dalawang daloy. Tapos

^^ b \u003d 8-H- (Tmax -Tm | n) -B ^. (4.3)

5. Pag-account para sa mga pagkawala ng init sa pang-ibabaw na bahagi

§Ozhr \u003d 2-Bbok -DTkha, (5.1)

kung saan ang Bbok \u003d n-th-1; a ay ang koepisyent ng paglipat ng init ng ibabaw ng sample ng pagsubok sa kapaligiran, na may sukat

Pagkakaiba ng temperatura

DGx \u003d Tx - T0cr, (5.2)

kung saan ang Tx ay ang temperatura sa isang naibigay na punto sa sample na ibabaw; Gokr - ambient temperatura, maaaring makalkula mula sa linear equation ng pagtitiwala ng temperatura ng sample sa haba nito:

Tx \u003d T0 + k-x, (5.3)

kung saan ang slope k ay maaaring matukoy sa pamamagitan ng tangent ng slope ng linear dependence ng sample na temperatura sa haba nito:

DT T - T T - T

k \u003d f \u003d MT * \u003d Tmax Tmt \u003d 2 "max Vp. (5.4)

Ang pagpapalit ng mga expression (5.2), (5.3) at (5.4) sa equation (5.1), nakukuha namin ang:

SQaup \u003d 2a-nd ■ dx ■ (+ kx-Т0Кр) dt,

kung saan si T0 Tszhr.

8Q0Kp \u003d 2a.nd ■ kx ■ dx ■ dt. (5.5)

Matapos ang pagsasama ng expression (5.5), nakukuha namin ang:

Q0Kp \u003d Ika-2 ■ dk j jdt ■ x ■ dx \u003d 2nd-a-k ■ -I - | ■ t \u003d -4a ^ nd ■ k ■ I2 ■ t. (5.6)

Ang pagpapalit ng mga nakuha na expression (4.1), (4.3) at (5.6) sa equation ng balanse ng init aoln \u003dotia + qs, kung saan ang Qtot \u003d QEL, nakukuha namin:

UIt \u003d 8 ■ X ■ S ^ ^^ - o ■ t + -a ^ n ■ d ■ - (Tmax - To) ■ t.

Ang paglutas ng nagresultang equation para sa thermal conductive coefficient, nakukuha namin ang:

u1 a £ 2, l

Ang nagresultang ekspresyon ay ginagawang posible upang matukoy ang koepisyent ng thermal conductivity ng manipis na mga metal rod na alinsunod sa mga kalkulasyon para sa mga tipikal na sample ng pagsubok na may kamag-anak na error

AU f (AI f (Л (ЛГ) ^ (At2

hindi hihigit sa 1.5%.

Listahan ng mga sanggunian

1. Sivukhin, DV Pangkalahatang kurso ng pisika / DV Sivukhin. - M .: Nauka, 1974 .-- T. 2.- 551 p.

2. Rudin, AV Pagsisiyasat ng mga proseso ng istruktura pagpapahinga sa mga bagay na bumubuo ng salamin sa ilalim ng iba't ibang mga mode na paglamig / AV Rudin // Mga pamamaraan ng mas mataas na mga institusyong pang-edukasyon. Rehiyon ng Volga. Mga Likas na Agham. - 2003. - Bilang 6. - S. 123-137.

3. Pavlov, P. V. Solid State Physics: aklat-aralin. manwal para sa mga mag-aaral na nag-aaral sa mga specialty na "Physics" / P. V. Pavlov, A. F. Khokhlov. - M .: Mas mataas. shk., 1985 .-- 384 p.

4. Berman, R. Thermal conductivity ng solids / R. Berman. - M., 1979 .-- 287 p.

5. Livshits, BG Mga katangiang pisikal ng mga metal at haluang metal / BG Livshits, VS Kraposhin. - M .: Metallurgy, 1980 .-- 320 p.

Luzina Anna Vyacheslavovna

mag-aaral ng master, mag-aaral ng master degree,

Penza State University Penza State University E-mail: [protektado ng email]

Rudin Alexander Vasilievich

phD sa Physics at Matematika, Associate Professor, Deputy Head ng Kagawaran ng Physics, Penza State University E-mail: [protektado ng email]

Rudin Aleksandr Vasil "evich

kandidato ng pang-agham pisikal at matematika, associate professor,

representante na pinuno ng sub-kagawaran ng pisika, Penza State University

UDC 536.2.083; 536.2.081.7; 536.212.2; 536.24.021 Luzina, A.V.

Pagsukat ng thermal conductivity ng mga sample ng metal sa pamamagitan ng pamamaraan ng hindi gumagalaw na pagkilos ng bagay /

A. V. Luzina, A. V. Rudin // Bulletin ng Penza State University. - 2016. - Hindi. 3 (15). -FROM. 76-82.

Upang pag-aralan ang thermal conductivity ng isang sangkap, ginagamit ang dalawang pangkat ng mga pamamaraan: nakatigil at hindi nakatigil.

Ang teorya ng mga nakatigil na pamamaraan ay mas simple at mas buong binuo. Ngunit ang mga di-nakatigil na pamamaraan, sa prinsipyo, bilang karagdagan sa thermal conductive coefficient, payagan ang isa na makakuha ng impormasyon tungkol sa thermal diffusivity at heat kapasidad coefficients. Samakatuwid, sa mga nagdaang taon, binibigyang pansin ang pagbuo ng mga di-nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng mga katangiang thermophysical ng mga sangkap.

Ang ilang mga nakatigil na pamamaraan para sa pagtukoy ng koepisyent ng thermal conductivity ng mga sangkap ay isinasaalang-alang dito.

at) Paraang flat layer. Sa pamamagitan ng isang isang dimensional na pagkilos ng bagay sa pamamagitan ng isang patag na layer, ang koepisyent ng thermal conductivity ay natutukoy ng formula

kung saan d -kapal, T 1 at T 2 - temperatura ng "mainit" at "malamig" na ibabaw ng sample.

Upang pag-aralan ang thermal conductivity ng pamamaraang ito, kinakailangan upang lumikha ng isang heat flux na malapit sa one-dimensional.

Karaniwan, ang mga temperatura ay sinusukat hindi sa ibabaw ng sample, ngunit sa ilang distansya mula sa kanila (tingnan ang Larawan 2.), samakatuwid, kinakailangang ipakilala ang mga pagwawasto para sa pagkakaiba ng temperatura sa mga pampainit at mga layer ng ref sa sinusukat na pagkakaiba sa temperatura , upang i-minimize ang paglaban ng thermal ng mga contact.

Kapag nag-aaral ng mga likido, upang matanggal ang hindi pangkaraniwang bagay ng kombeksyon, ang gradient ng temperatura ay dapat na nakadirekta sa kahabaan ng gravitational field (pababa).

Fig. 2. Diagram ng mga pamamaraan ng flat layer para sa pagsukat ng thermal conductivity.

1 - sample ng pagsubok; 2 - pampainit; 3 - ref; 4, 5 - mga insulate ring; 6 - mga heater ng seguridad; 7 - thermocouples; 8, 9 - mga kaugalian na thermocouples.

b) Paraan ni Jaeger. Ang pamamaraan ay batay sa paglutas ng isang isang-dimensional na equation ng pagpapadaloy ng init na naglalarawan sa paglaganap ng init kasama ang isang pamalo na pinainit ng isang kasalukuyang kuryente. Ang kahirapan sa paggamit ng pamamaraang ito ay nakasalalay sa imposibilidad ng paglikha ng mahigpit na mga kondisyon ng adiabatic sa panlabas na ibabaw ng sample, na lumalabag sa one-dimensionality ng heat flux.

Ang formula sa pagkalkula ay:

(14)

kung saan s - kondaktibiti sa kuryente ng sample ng pagsubok, U - pagbagsak ng boltahe sa pagitan ng matinding mga puntos sa mga dulo ng tungkod, DT - ang pagkakaiba ng temperatura sa pagitan ng gitna ng tungkod at isang punto sa dulo ng tungkod.

Fig. 3. Scheme ng pamamaraan ng Jaeger.

1 - electric pugon; 2 - sample; 3 - mga pin para sa pangkabit ng sample; Т 1 ¸ Т 6 - mga puntos ng pagwawakas ng thermocouple.

Ang pamamaraang ito ay ginagamit sa pag-aaral ng mga materyal na kondaktibo sa kuryente.

sa) Paraan ng Cylindrical layer. Ang inimbestigahan na likido (ang maramihang materyal ay pumupuno sa isang silindro na layer na nabuo ng dalawang mga silindro na matatagpuan sa coaxial. Ang isa sa mga silindro, kadalasang ang panloob na isa, ay isang pampainit (Larawan 4).

Fig. 4 Schematic ng paraan ng cylindrical layer

1 - panloob na silindro; 2 - pangunahing pampainit; 3 - layer ng iniimbestigahan na sangkap; 4 - panlabas na silindro; 5 - thermocouples; 6 - mga silindro ng seguridad; 7 - karagdagang mga pampainit; 8 - kaso.

Isaalang-alang natin nang mas detalyado ang nakatigil na proseso ng thermal conductivity sa isang silindro na dingding, ang temperatura ng panlabas at panloob na mga ibabaw na pinananatili na pare-pareho at katumbas ng T 1 at T 2 (sa aming kaso, ito ay isang layer ng sinisiyasat sangkap 5). Tukuyin natin ang pag-agos ng init sa pamamagitan ng dingding, sa kondisyon na ang panloob na lapad ng silindro na pader ay d 1 \u003d 2r 1, at ang panlabas na diameter ay d 2 \u003d 2r 2, l \u003d const, at ang init ay kumakalat lamang sa direksyon ng radial .

Upang malutas ang problema, gagamitin namin ang equation (12). Sa mga cylindrical coordinate, kailan ; equation (12), ayon sa (10), tumatagal ng vit:

. (15)

Ipakilala natin ang notasyon dT/dr\u003d 0, nakukuha natin

Matapos ang pagsasama at paganahin ang expression na ito, pagpasa sa mga orihinal na variable, nakukuha namin ang:

. (16)

Tulad ng makikita mula sa equation na ito, ang pagtitiwala T \u003d f (r) ay logarithmic.

Ang mga konstanta ng pagsasama na C 1 at C 2 ay maaaring matukoy kung ang mga kundisyon ng hangganan ay pinalitan ng equation na ito:

sa r \u003d r 1 T \u003d T 1 at T 1 \u003d C 1ln r 1 + C 2,

sa r \u003d r 2 T \u003d T 2at T 2 \u003d C 1ln r 2 + C 2.

Ang solusyon ng mga equation na ito na may paggalang sa MULA SA 1 at C 2 nagbibigay:

;

Ang pagpapalit ng mga expression na ito sa halip na C 1 at C 2 sa equation (1b), nakukuha natin

(17)

init pagkilos ng bagay sa pamamagitan ng lugar ng isang cylindrical ibabaw ng radius r at ang haba ay natutukoy gamit ang Fourier law (5)

.

Pagkatapos ng pagpapalit, nakukuha natin

. (18)

Thermal conductivity coefficient l sa mga kilalang halaga Q, T 1 , T 2 , d 1 , d 2, kinakalkula ng formula

. (19)

Upang pigilan ang kombeksyon (sa kaso ng isang likido), ang silindro na layer ay dapat magkaroon ng isang maliit na kapal, karaniwang isang maliit na bahagi ng isang millimeter.

Ang isang pagbawas sa mga pagkawala ng pagtatapos sa pamamaraan ng cylindrical layer ay nakamit sa pamamagitan ng pagtaas ng ratio / d at mga heater ng seguridad.

d) Paraan ng ininit na kawad. Sa pamamaraang ito, ang ratio / d nagdaragdag sa pamamagitan ng pagbawas d... Ang panloob na silindro ay pinalitan ng isang manipis na kawad, na parehong pampainit at isang thermometer ng paglaban (Larawan 5). Bilang isang resulta ng kamag-anak na simple ng disenyo at detalyadong pag-unlad ng teorya, ang pinainit na pamamaraan ng kawad ay naging isa sa pinaka-advanced at tumpak. Sa pagsasagawa ng mga pang-eksperimentong pag-aaral ng thermal conductivity ng mga likido at gas, sumasakop ito sa isang nangungunang lugar.

Fig. 5. Diagram ng pagsukat ng cell na ginawa ayon sa pinainitang pamamaraan ng kawad. 1 - pagsukat ng wire, 2 - tubo, 3 - pagsubok na sangkap, 4 - kasalukuyang mga lead, 5 - mga potensyal na outlet, 6 - panlabas na thermometer.

Sa ilalim ng kundisyon na ang buong pagkilos ng bagay mula sa seksyon ng AB ay lumaganap nang radikal at ang pagkakaiba sa temperatura ng T 1 - T 2 ay hindi malaki, upang ang l \u003d const ay maaaring isaalang-alang sa loob ng mga limitasyong ito, ang koepisyent ng thermal conductivity ng sangkap ay natutukoy ng pormula

, (20)

kung saan Q AB \u003d T × U Ang AB ay ang lakas na nawala sa kawad.

e) Paraan ng bola. Ginagamit ito sa pagsasanay ng pagsisiyasat sa thermal conductivity ng mga likido at maramihang mga materyales. Ang sangkap ng pagsubok ay binibigyan ng hugis ng isang spherical layer, na nagbibigay-daan, sa prinsipyo, na ibukod ang hindi kontroladong pagkawala ng init. Sa teknikal, ang pamamaraang ito ay medyo kumplikado.

Alinsunod sa mga kinakailangan ng Pederal na Batas Blg. 261-FZ na "Sa Pag-save ng Enerhiya", ang mga kinakailangan para sa thermal conductivity ng mga materyales sa pagbuo at pag-insulate ng init sa Russia ay pinahigpit. Ngayon, ang pagsukat ng thermal conductivity ay isa sa mga sapilitan na puntos kapag nagpapasya kung gagamit ng isang materyal bilang isang insulator ng init.

Bakit kinakailangan upang masukat ang kondaktibiti ng thermal sa konstruksyon?

Ang kontrol ng thermal conductivity ng mga materyales sa pagbuo at pag-insulate ng init ay isinasagawa sa lahat ng mga yugto ng kanilang sertipikasyon at produksyon sa mga kondisyon sa laboratoryo, kapag ang mga materyales ay nakalantad sa iba't ibang mga kadahilanan na nakakaapekto sa mga katangian ng pagpapatakbo nito. Mayroong maraming mga karaniwang pamamaraan para sa pagsukat ng thermal conductivity. Para sa tumpak na pagsubok sa laboratoryo ng mga materyales na may mababang kondaktibiti ng thermal (sa ibaba 0.04 - 0.05 W / m * K), inirerekumenda na gumamit ng mga aparato gamit ang hindi nakikitang paraan ng pag-flux ng init. Ang kanilang paggamit ay kinokontrol ng GOST 7076.

Ang kumpanya ng Interpribor ay nag-aalok ng isang metro ng thermal conductivity, na ang presyo nito ay maihahambing sa mga nasa merkado at nakakatugon sa lahat ng mga modernong kinakailangan. Ito ay inilaan para sa kontrol sa kalidad ng laboratoryo ng mga materyales sa pagkakabuo at thermal pagkakabukod.

Mga kalamangan ng metro ng thermal conductivity ng ITS-1

Ang metro ng thermal conductivity ng ITS-1 ay may orihinal na disenyo ng monoblock at nailalarawan sa mga sumusunod na kalamangan:

• awtomatikong ikot ng pagsukat;
• mataas na katumpakan na landas sa pagsukat, pinapayagan na patatagin ang mga temperatura ng ref at pampainit;
• ang kakayahang i-calibrate ang aparato para sa ilang mga uri ng sinisiyasat na materyales, na karagdagan na nagdaragdag ng kawastuhan ng mga resulta;
• ipahayag ang pagtatasa ng resulta sa kurso ng mga sukat;
• na-optimize na "mainit" na sona ng seguridad;
• nagbibigay-kaalaman sa graphic display na pinapasimple ang kontrol at pagtatasa ng mga resulta sa pagsukat.

Ang ITS-1 ay ibinibigay sa isang solong pangunahing pagbabago, kung saan, sa kahilingan ng kliyente, ay maaaring dagdagan ng mga sample ng kontrol (plexiglass at penoplex), isang kahon para sa maramihang mga materyales at isang proteksiyon na kaso para sa pagtatago at pagdadala ng aparato.